diff --git a/src/content/en/members/inzhechik.md b/src/content/en/members/inzhechik.md index 62fe302..59d402f 100644 --- a/src/content/en/members/inzhechik.md +++ b/src/content/en/members/inzhechik.md @@ -8,26 +8,24 @@ published: true language: en --- -**Group leader** +**The group leader.** -Professor, Department of General Physics, MIPT. Laureate of I.V. Kurchatov prize. Veteran of nuclear energy and industry. The official expert of Rosatom on isotope technologies. Member of international physical experiments: -[GERDA — search for neutrinoless double beta decay of Ge-76](https://www.mpi-hd.mpg.de/gerda/home.html) -[EMMA — experiment with multimuon array](http://www.cupp.fi/index.php?option=com_content&view=article&id=4&Itemid=40&lang=en) -Mu-Monitor — investigation of cosmic muon fluxes in underground labs LSC +Professor, Department of General Physics, MIPT. Laureate of I. V. Kurchatov prize. Veteran of nuclear energy and industry. The official expert of Rosatom on isotope technologies. Member of international physical experiments: +[GERDA — search for neutrinoless double beta decay of Ge-76](https://www.mpi-hd.mpg.de/gerda/home.html) +[EMMA — experiment with multimuon array](http://www.cupp.fi/index.php?option=com_content&view=article&id=4&Itemid=40&lang=en) +Mu-Monitor — investigation of cosmic muon fluxes in underground labs LSC [CUPP](http://www.cupp.fi/) **Scientific interests:** neutrino physics and methodology for underground low-background experiments in nuclear and particle physics. -More than 100 scientific publications, including: -· [P.Kuusiniemi et al. Muon multiplicities measured using an underground cosmic-ray array. J.Phys.Conf.Ser. 718 (2016) no.5, 052021.](https://inspirehep.net/record/1468840/files/JPCS_718_5_052021.pdf) -· [M.Agostini et al. The background in the 0νββy experiment GERDA. Eur.Phys.J. C 74 (2014) 2764](http://arxiv.org/pdf/1306.5084.pdf) -· [T.Raiha¤,et al. Cosmic-ray experiment EMMA: Tracking analysis of the first muon events. Proceedings of the 31st ICRC, Łodz 2009;]( http://icrc2009.uni.lodz.pl/proc/pdf/icrc0996.pdf) -· [M.Agostini et al. Measurement of the half-life of the two-neutrino double beta decay of Ge-76 with the Gerda experiment. J. Phys. Nucl. Part. Phys. 40 (2013) 035110;](http://arxiv.org/pdf/1212.3210.pdf) -· [M.Agostini et al. Results on Neutrinoless Double-βDecay of 76Gefrom Phase I of the GERDA Experiment. Phys. Rev. Lett. 111 (2013) 122503;]( http://arxiv.org/pdf/1307.4720.pdf) -· [J.Sarkamo et al. EAS selection in the EMMA underground array. J. Phys.: Conf. Ser.(2013)409 012086;](http://iopscience.iop.org/article/10.1088/1742-6596/409/1/012086/pdf) -· L.V. Inzhechik. Isotopes. Isotope separation. Big Russian Encyclopedia. Moscow scientific ed. “Big Russian Encyclopedia”, 2008. V. 11, p. 33, 34. -· Yu.V. Gaponov, L.V. Inzhechik, S.V. Semenov. Isotopes and fundamental problems of nuclear physics. Chapter 10 of the collective monograph "Isotopes: Properties, Preparation, Application", ed. V.Yu. Baranov, Moscow, Fizmatlit, 2005, v. 2. +More than 100 scientific publications, including: +* [P.Kuusiniemi et al. Muon multiplicities measured using an underground cosmic-ray array. J.Phys.Conf.Ser. 718 (2016) no.5, 052021.](https://inspirehep.net/record/1468840/files/JPCS_718_5_052021.pdf) +* [M.Agostini et al. The background in the 0νββy experiment GERDA. Eur.Phys.J. C 74 (2014) 2764](http://arxiv.org/pdf/1306.5084.pdf) +* [T.Raiha¤,et al. Cosmic-ray experiment EMMA: Tracking analysis of the first muon events. Proceedings of the 31st ICRC, Łodz 2009;]( http://icrc2009.uni.lodz.pl/proc/pdf/icrc0996.pdf) +* [M.Agostini et al. Measurement of the half-life of the two-neutrino double beta decay of Ge-76 with the Gerda experiment. J. Phys. Nucl. Part. Phys. 40 (2013) 035110;](http://arxiv.org/pdf/1212.3210.pdf) +* [M.Agostini et al. Results on Neutrinoless Double-βDecay of 76Gefrom Phase I of the GERDA Experiment. Phys. Rev. Lett. 111 (2013) 122503;]( http://arxiv.org/pdf/1307.4720.pdf) +* [J.Sarkamo et al. EAS selection in the EMMA underground array. J. Phys.: Conf. Ser.(2013)409 012086;](http://iopscience.iop.org/article/10.1088/1742-6596/409/1/012086/pdf) +* L.V. Inzhechik. Isotopes. Isotope separation. Big Russian Encyclopedia. Moscow scientific ed. “Big Russian Encyclopedia”, 2008. V. 11, p. 33, 34. +* Yu.V. Gaponov, L.V. Inzhechik, S.V. Semenov. Isotopes and fundamental problems of nuclear physics. Chapter 10 of the collective monograph "Isotopes: Properties, Preparation, Application", ed. V.Yu. Baranov, Moscow, Fizmatlit, 2005, v. 2. -

-e-mail: inzhechik@mail.ru -

\ No newline at end of file +e-mail: [inzhechik@mail.ru](inzhechik@mail.ru) diff --git a/src/content/en/members/nozik.md b/src/content/en/members/nozik.md index 7ccb3de..0062ab1 100644 --- a/src/content/en/members/nozik.md +++ b/src/content/en/members/nozik.md @@ -20,6 +20,4 @@ Secretary of the council [Society of Scientists](http://onr-russia.ru/) **Scientific interests:** Mathematical statistics, scientific software, neutrino mass. -

-e-mail: nozik.aa@mipt.ru -

\ No newline at end of file +e-mail: [nozik.aa@mipt.ru](mailto:nozik.aa@mipt.ru) diff --git a/src/content/en/news/2019_02_27_conference.md b/src/content/en/news/2019_02_27_conference.md index dbf1de8..fed8447 100644 --- a/src/content/en/news/2019_02_27_conference.md +++ b/src/content/en/news/2019_02_27_conference.md @@ -1,12 +1,12 @@ --- content_type: post -title: Elementary Particle Physics and Cosmology - 2019 +title: Elementary Particle Physics and Cosmology 2019 date: 2019-02-26 published: true slug: /conference language: en --- -Registration for the youth conference «Elementary particle phyics and cosmology - 2019» is now open. The conference is dedicated to particle physics, cosmology and wide range of related topics like mathematical physics, astrophysics, nuclear medicine, etc. +Registration for the youth conference "Elementary particle physics and cosmology 2019" is now open. The conference is dedicated to particle physics, cosmology and wide range of related topics like mathematical physics, astrophysics, nuclear medicine, etc. The conference is held for the eighth time and despite the low number of reports it has established itself as one of the representative Russian-speaking youth conferences on this topic. The conference will be held on April 11 and 12 in the Moscow building of the Moscow Institute of Physics and Technology at Klimentovsky per., bld.1, p.1. Participation in the conference is free, but the number of reports is limited. diff --git a/src/content/en/news/2019_11_13.md b/src/content/en/news/2019_11_13.md index ac6706e..8a4d4e1 100644 --- a/src/content/en/news/2019_11_13.md +++ b/src/content/en/news/2019_11_13.md @@ -1,6 +1,6 @@ --- content_type: post -title: News - autumn 2019 +title: News — autumn 2019 date: 2019-11-13 published: true slug: /autumn diff --git a/src/content/en/news/2020_02_07_kotlin-course.md b/src/content/en/news/2020_02_07_kotlin-course.md index 7b11993..600a385 100644 --- a/src/content/en/news/2020_02_07_kotlin-course.md +++ b/src/content/en/news/2020_02_07_kotlin-course.md @@ -1,6 +1,6 @@ --- content_type: post -title: Scientific programming on Kotlin - 2020 +title: Scientific programming on Kotlin — 2020 date: 2020-02-07 published: true slug: /kotlin_2020 diff --git a/src/content/en/news/2020_09_05_stat_methods.md b/src/content/en/news/2020_09_05_stat_methods.md index 77241d0..f68bf2d 100644 --- a/src/content/en/news/2020_09_05_stat_methods.md +++ b/src/content/en/news/2020_09_05_stat_methods.md @@ -7,13 +7,13 @@ slug: /stat_methods_2020 language: en --- -In the fall of 2020, we continue our now traditional course Statistical Methods in Experimental Physics. As in the previous year, the course is combined with the basic course "Introduction to Data Analysis", read within the framework of "Physics Horizons" for the second year students from the basic department of the INR RAS "Fundamental Interactions and Cosmology". +In the fall of 2020, we continue our now traditional course [Statistical Methods in Experimental Physics](pages/stat-methods). As in the previous year, the course is combined with the basic course "Introduction to Data Analysis", read within the framework of "Physics Horizons" for the second year students from the basic department of the INR RAS "Fundamental Interactions and Cosmology". This year, the course will be partly remote and with minor format changes. Lectures will be more clearly separated from seminars and will be recorded. The workshops will include significantly more demonstrations of the specific program code used for data analysis. In particular, there will be several sessions of the so-called live-coding. Also, due to the transfer of lectures online (and the help of assistants), we plan to supplement the course program with separate lessons devoted to modern aspects of working with data, such as Monte Carlo methods and Bayesian methods. -The course will be announced online on Wednesday, September 9 at 5:05 pm  https://meet.google.com/fqh-izkt-rfu.

-

To distribute relevant information on the course, as well as for questions and discussion, a telegram group was created:  https://t.me/mipt_statmethods. +The course will be announced online on Wednesday, September 9 at 5:05 pm  [https://meet.google.com/fqh-izkt-rfu](https://meet.google.com/fqh-izkt-rfu). +To distribute relevant information on the course, as well as for questions and discussion, a Telegram group was created: [https://t.me/mipt_statmethods](https://t.me/mipt_statmethods). -Additional course materials will be available here. +Additional course materials will be available [here](https://npm.mipt.ru/confluence/pages/viewpage.action?pageId=56655879). -The course is conducted with JetBrains Research informationcal support. \ No newline at end of file +The course is conducted with [JetBrains Research informational support](https://research.jetbrains.org/ru/groups/npm/courses/3). \ No newline at end of file diff --git a/src/content/en/news/2020_11_24_report_2020.md b/src/content/en/news/2020_11_24_report_2020.md index a5da690..ce854aa 100644 --- a/src/content/en/news/2020_11_24_report_2020.md +++ b/src/content/en/news/2020_11_24_report_2020.md @@ -17,7 +17,7 @@ Briefly: * Elya Blinova * Nikolay Karpushkin * Roland Grinis -* Defense of one Ph.D. thesis (Vasily Chernov), two master's theses (Alexander Svetlichny and Egor Stadnichuk) and two bachelor's theses (Tatyana Abramova and Timur Khamitov). +* Defense of one PhD thesis (Vasily Chernov), two master's theses (Alexander Svetlichny and Egor Stadnichuk) and two bachelor's theses (Tatyana Abramova and Timur Khamitov). * 12 publication (4 more were sent to journals). * 25 reports at conferences and meetings of different levels. * Formal entry into the IAXO collaboration. diff --git a/src/content/en/news/Site update 20_01_2017.md b/src/content/en/news/Site update 20_01_2017.md index 344b65b..cf80ae5 100644 --- a/src/content/en/news/Site update 20_01_2017.md +++ b/src/content/en/news/Site update 20_01_2017.md @@ -1,9 +1,9 @@ --- content_type: post -title: Update - January 20th 2017 +title: Update — January 20th 2017 date: 2017-01-20 published: true slug: /update language: en --- -

Some site sections were updated. Created the internal section.

\ No newline at end of file +Some site sections were updated. Created the [internal section](http://npm.mipt.ru/confluence). \ No newline at end of file diff --git a/src/content/en/news/autumn_2018.md b/src/content/en/news/autumn_2018.md index 27629eb..2620173 100644 --- a/src/content/en/news/autumn_2018.md +++ b/src/content/en/news/autumn_2018.md @@ -13,9 +13,9 @@ Two our traditional courses will take place this semester:
## [Non-accelerationf experimants in particle physics and astrolhysics](/pages/subterranean) -**The 1st lecture — 19th September 2018** +**The 1st lecture — 19th September 2018** -Lecturer: Lev Inzhechik, Ph.D., a member of the international collaborations GERDA, LEGEND, EMMA and Mu-MONITOR. +Lecturer: Lev Inzhechik, PhD, a member of the international collaborations GERDA, LEGEND, EMMA and Mu-MONITOR. **Date, time and place: every Wednesday, at 17.05, in 517-А MB (teaching room of the department of general physics).** @@ -24,9 +24,9 @@ The course is devoted to the problems of neutrino physics, astrophysics and nucl
## [Statistical methods in experimantal physics](/pages/stat-methods) -**The 1st lecture — 26 сентября 2018 г.** +**The 1st lecture — 26th September 2018 г** -Lecturer: Alexander Nozik, Ph.D. +Lecturer: Alexander Nozik, PhD **Date, time and place: every Wednesday, at 17.05, in 403 LB.** @@ -35,7 +35,7 @@ The course details the use of statistical methods in planning and processing the ## Scientific work -The group continues scientific work kointly with leading scientific organizations both in Russia and abroad. +The group continues scientific work jointly with leading scientific organizations both in Russia and abroad. We also announce recruitment for second and third year students for scientific work in several areas. Student vacancy announcements are posted on [document server](http://npm.mipt.ru/confluence/pages/viewpage.action?pageId=16023618). @@ -46,4 +46,4 @@ If you have any questions please write to [group email or telegram](/about).
-Announcement of lectures and scientific work 2018 \ No newline at end of file +[Announcement of lectures and scientific work 2018](/files/npm-2018.pdf) \ No newline at end of file diff --git a/src/content/en/news/subterranean_2017.md b/src/content/en/news/subterranean_2017.md index 8dba2f0..ce71d41 100644 --- a/src/content/en/news/subterranean_2017.md +++ b/src/content/en/news/subterranean_2017.md @@ -10,6 +10,6 @@ language: en Semester elective course

-L.V. Inzhechik reads lectures on Mondays at 18:30 in aud. 517 of Main Building. The first lectire — February 20th 2017. +L.V. Inzhechik reads lectures on Mondays at 18:30 in aud. 517 of Main Building. The first lecture — 20th February 2017. More information on the [course page](/pages/subterranean). \ No newline at end of file diff --git a/src/content/en/news/update_11_10_2016.md b/src/content/en/news/update_11_10_2016.md index be7f24e..82d10dc 100644 --- a/src/content/en/news/update_11_10_2016.md +++ b/src/content/en/news/update_11_10_2016.md @@ -1,6 +1,6 @@ --- content_type: post -title: Updates - October 11th 2016 +title: Updates — October 11th 2016 date: 2016-10-11 published: true slug: /update_3 diff --git a/src/content/en/pages/biref.md b/src/content/en/pages/biref.md index 8e787c2..6645bbc 100644 --- a/src/content/en/pages/biref.md +++ b/src/content/en/pages/biref.md @@ -19,7 +19,7 @@ language: en

Application

To start, you must have the installed platform JVM 8.

-

JRE installation

+

JRE installation

This program requires Java Runtime Environment version 8 (it will probably work on 7, but it has not been tested. JRE is installed by default on the vast majority of personal computers. You can verify the installed version with the command java -version . If platform is not installed, or an old version is installed, then you need to install it.

Приложение

Для запуска необходимо наличие установленной платформы JVM 8.

-

Установка JRE

+

Установка JRE

Для работы программы требуется Java Runtime Environment версии 8 (вероятно будет работать и на 7, но это не проверялось). JRE установлена по-умолчанию на подавляющем большинстве персональных компьютеров. Проверить установленную версию можно командой java @@ -54,7 +54,7 @@ language: ru # Дополнительное теоретическое обоснование -Дополнительные материалы по математическому и физическому обоснованию работы программ для анализа можно найти здесь. +Дополнительные материалы по математическому и физическому обоснованию работы программ для анализа можно найти [здесь](/files/biref.pdf). # Дополнительное задание ## 1. Ввод данных @@ -63,21 +63,21 @@ language: ru ## 2. Проверка величины погрешности В работе практически отсутствуют параметры, которые могут иметь значительное систематическое смещение, а основная погрешность происходит из неточности измерения углов. При этом значение этой погрешности задается из наивных соображений, поскольку измерительный лимб в данном случае не имеет какого-то определенного класса точности. -Проверить правильность определения погрешности можно по графику коэффициента преломления обыкновенной волны. Из теоретических соображений известно, что точки этого графика должны ложиться на прямую с нулевым наклоном (константу). Разброс точек относительно этой прямой должен носить чисто статистический характер. Если значения ошибок существенно меньше среднего разброса точек относительно прямой, значит ошибки занижены. Если же значения ошибок больше разброса точек, значит ошибки завышены. Более точную характеристику величины ошибок можно получить при помощи критерия согласия Пирсона (он же критерий $\chi^2$ ). Согласно этому критерию, значение суммы $\chi^2 = \sum{\frac{(y_i-f(x_i))^2}{\sigma_i^2}}$, отнесенное к количеству степеней свободы (как правило это количество точек минус количество свободных параметров) для выборки, подчиняющейся статистическим закономерностям, должно быть близко к 1. В данном случае можно воспользоваться функцией Проверить калибровку в программе. В результате работы этой функции выдается два значения $\chi^2$: одно для сравнения с линейной зависимостью, второе для сравнения с константой, которая следует из теории. В первом случае количество степеней свободы на одну меньше, поскольку для линейной зависимости требуется два параметра вместо одного. Для проверки ошибок можно использовать обе зависимости. +Проверить правильность определения погрешности можно по графику коэффициента преломления обыкновенной волны. Из теоретических соображений известно, что точки этого графика должны ложиться на прямую с нулевым наклоном (константу). Разброс точек относительно этой прямой должен носить чисто статистический характер. Если значения ошибок существенно меньше среднего разброса точек относительно прямой, значит ошибки занижены. Если же значения ошибок больше разброса точек, значит ошибки завышены. Более точную характеристику величины ошибок можно получить при помощи [критерия согласия Пирсона](https://ru.wikipedia.org/wiki/%D0%9A%D1%80%D0%B8%D1%82%D0%B5%D1%80%D0%B8%D0%B9_%D1%81%D0%BE%D0%B3%D0%BB%D0%B0%D1%81%D0%B8%D1%8F_%D0%9F%D0%B8%D1%80%D1%81%D0%BE%D0%BD%D0%B0) (он же критерий $\chi^2$). Согласно этому критерию, значение суммы $\chi^2 = \sum{\frac{(y_i-f(x_i))^2}{\sigma_i^2}}$, отнесенное к количеству степеней свободы (как правило, это количество точек минус количество свободных параметров) для выборки, подчиняющейся статистическим закономерностям, должно быть близко к 1. В данном случае можно воспользоваться функцией Проверить калибровку в программе. В результате работы этой функции выдается два значения $\chi^2$: одно для сравнения с линейной зависимостью, второе для сравнения с константой, которая следует из теории. В первом случае количество степеней свободы на одну меньше, поскольку для линейной зависимости требуется два параметра вместо одного. Для проверки ошибок можно использовать обе зависимости. -**Важно:** Следует отметить, что в экспериментальной физике произвольный подбор ошибок как правило запрещен. Определение погрешностей происходит до начала анализа и не может базироваться на результатах проведенных измерений. “Подгонка” ошибок допускается только в том случае, если никаких физических соображений по поводу включены ошибок нет, а также когда гарантировано отсутствие систематических смещений. +**Важно:** Следует отметить, что в экспериментальной физике произвольный подбор ошибок, как правило, запрещен. Определение погрешностей происходит до начала анализа и не может базироваться на результатах проведенных измерений. “Подгонка” ошибок допускается только в том случае, если никаких физических соображений по поводу включены ошибок нет, а также когда гарантировано отсутствие систематических смещений. -**Замечание:** Неправильное определение погрешностей в данной работе как правило происходит по причине неверной оценки точности измерений по шкале. Как правило, за такую оценку берут половину деления шкалы. В действительности, даже если все измеренные значения округлены в сторону ближайшего целого (что делать не рекомендуется), то отклонение истинного значения от измеренного описывается равномерным распределением с шириной один градус. Стандартное отклонение такого распределения равно $\frac{1}{\sqrt{12}}$, а вовсе не 0.5. +**Замечание:** Неправильное определение погрешностей в данной работе, как правило, происходит по причине неверной оценки точности измерений по шкале. Как правило, за такую оценку берут половину деления шкалы. В действительности даже если все измеренные значения округлены в сторону ближайшего целого (что делать не рекомендуется), то отклонение истинного значения от измеренного описывается равномерным распределением с шириной один градус. Стандартное отклонение такого распределения равно $\frac{1}{\sqrt{12}}$, а вовсе не 0.5. ## 3. Статистическое определение угла при вершине призмы В основном описании к данной работе приводится экспериментальное определение угла при вершине призмы. Но этот угол можно также определить и на основе измеренных данных. Для этого достаточно постулировать то, что зависимость коэффициента преломления, измеренного по обыкновенной волне, имеет нулевой наклон. Варьируя параметр A, можно подобрать такое значение, при котором после калибровки, линия, соответствующая фиксированной константе на графике совместится с линией, которая соответствует линейной зависимости. Кроме того, можно воспользоваться статистическими свойствами зависимостей и найти такое значение А, при котором соответствие данных константе будет наилучшим ($\chi^2$ по отношению к среднему взвешенному минимален). -Также таким образом можно получить и погрешность измерений A. Величина $\chi^2$ обратно пропорциональна логарифму функции правдоподобия, которая как правило (не всегда) имеет вид нормального распределения. Как следствие, график $\chi^2(A)$ имеет вид параболы. Если на этом графике отложить от минимального значения по вертикальной оси 1 вверх и спроецировать эту точку на горизонтальную ось (получится одна точка справа и одна слева), то полученный интервал будет как раз соответствовать 1-$\sigma$ +Также таким образом можно получить и погрешность измерений A. Величина $\chi^2$ обратно пропорциональна логарифму функции правдоподобия, которая, как правило (не всегда), имеет вид нормального распределения. Как следствие, график $\chi^2(A)$ имеет вид параболы. Если на этом графике отложить от минимального значения по вертикальной оси 1 вверх и спроецировать эту точку на горизонтальную ось (получится одна точка справа и одна слева), то полученный интервал будет как раз соответствовать 1-$\sigma$ интервалу для нормального распределения, то есть как раз тому, что обычно используется для определения погрешностей. -**Важно:** Коэффициент A определенный таким образом не обязательно является истинным физическим значением. Он всего лишь является наиболее вероятным при данном наборе данных и гипотезе о нулевом наклоне. Для уверенности в результатах, необходимо сравнить угол, полученный в эксперименте и из статистической процедуры. Если экспериментальное значение не попадает в $2\sigma$ интервал относительно статистического - это повод задуматься о там, правильно ли проведены измерения. +**Важно:** Коэффициент A определенный таким образом необязательно является истинным физическим значением. Он всего лишь является наиболее вероятным при данном наборе данных и гипотезе о нулевом наклоне. Для уверенности в результатах, необходимо сравнить угол, полученный в эксперименте и из статистической процедуры. Если экспериментальное значение не попадает в $2\sigma$ интервал относительно статистического - это повод задуматься о там, правильно ли проведены измерения. ## 4. Определение корреляции угла **A** и коэффициентов преломления Имея погрешность угла A, можно получить систематическую погрешность результирующих значений $n_o$ и $n_e$. Обычное вычисление коэффициента корреляции через производные может быть довольно затруднительным, поэтому коэффициент можно определить “экспериментально”. Для этого достаточно построить графики смещения $n_o$ и $n_e$ относительно A в окрестности наиболее вероятного значения. Коэффициент наклона этого графика покажет соотношение между систематической погрешностью $n_o$ или $n_e$ и погрешностью A. diff --git a/src/content/ru/pages/inzhechik.md b/src/content/ru/pages/inzhechik.md index dad161b..c1ca2b5 100644 --- a/src/content/ru/pages/inzhechik.md +++ b/src/content/ru/pages/inzhechik.md @@ -27,151 +27,151 @@ language: ru **Образование, ученая степень, ученое звание, научная премия и почетное звание** -**1972 г. Московский физико-технический институт**, ф-т физической и +**1972 г. Московский физико-технический институт**, ф-т физической и квантовой электроники. Дипломная работа сделана во ВНИИ источников тока и преобразователей (Москва) по физике низкотемпературной плазмы термоэмиссионных преобразователей. Диплом Э № 717011 от 30 июня 1972 г. -**1988 г.** Ученая степень --- **кандидат физико-математических наук**. +**1988 г.** Ученая степень — **кандидат физико-математических наук**. Тема диссертации: «Нарушение пространственной четности в мессбауэровских переходах ядер олова-119». Диплом ФМ № 034722 от 12 апреля 1989 г. -**2012 г.** Ученое звание --- **доцент по кафедре**. Аттестат ДЦ № +**2012 г.** Ученое звание — **доцент по кафедре**. Аттестат ДЦ № 044893 от 11 мая 2012 г. -**1988 г. Лауреат премии им. И.В. Курчатова** в номинации -«фундаментальные исследования». Работа: «Экспериментальное исследование +**1988 г. Лауреат премии им. И. В. Курчатова** в номинации +«фундаментальные исследования». Работа: «Экспериментальное исследование нарушения пространственной четности в мессбауэровских гамма-переходах -ядер Fe-57 и Sn-119». Удостоверение No 1010 выдано по приказу № 237 от -14 мая 2003 г по РНЦ «Курчатовский институт». +ядер Fe-57 и Sn-119». Удостоверение No 1010 выдано по приказу № 237 от +14 мая 2003 г по РНЦ «Курчатовский институт». -**2007 г. Ветеран атомной энергетики и промышленности** (почетное +**2007 г. Ветеран атомной энергетики и промышленности** (почетное звание), удостоверение № 490 от 26 апреля 2007 г. -**2009 г. Ветеран труда** (почетное звание), удостоверение В № 2737910 +**2009 г. Ветеран труда** (почетное звание), удостоверение В № 2737910 от 23 июня 2009 г. -**2018 г. Почетный работник науки и техники РФ**, удостоверение № -4-18/нит от 12.02.2018 г. +**2018 г. Почетный работник науки и техники РФ**, удостоверение № +4-18/нит от 12.02.2018 -**2021 г. Знак отличия «За вклад в развитие атомной отрасли»,** +**2021 г. Знак отличия «За вклад в развитие атомной отрасли»,** Государственная корпорация по атомной энергии «РОСАТОМ», приказ от -17.09.2020 г. № 1/402-лс. +17.09.2020 № 1/402-лс. **Работа основная** -**1972 -- 1974 гг.** Всесоюзный институт источников тока, Москва. +**1972–1974 гг.** Всесоюзный институт источников тока, Москва. Инженер. -**1974 -- 1976 гг.** Всесоюзный заочный институт инженеров +**1974–1976 гг.** Всесоюзный заочный институт инженеров железнодорожного транспорта, Москва. Аспирант кафедры физики. -**1976 -- 1979 гг.** Всесоюзный научно-исследовательский институт +**1976–1979 гг.** Всесоюзный научно-исследовательский институт оптико-физических измерений, Москва. Ведущий инженер. -**1979 -- 2009 гг.** ФГУ РНЦ «Курчатовский институт», Москва. Научный и +**1979–2009 гг.** ФГУ РНЦ «Курчатовский институт», Москва. Научный и старший научный сотрудник Института молекулярной физики. -**2009 -- 2020 гг.**. Московский физико-технический институт. Доцент +**2009–2020 гг.**. Московский физико-технический институт. Доцент кафедры общей физики. -**2020** -- н/вр. Московский физико-технический институт. Профессор +**2020 — н. в.** Московский физико-технический институт. Профессор кафедры общей физики. **Работа по совместительству** -**1987 -- 1994 гг.** Московский физико-технический институт. Ассистент +**1987–1994 гг.** Московский физико-технический институт. Ассистент (1/2 ставки) кафедры общей физики. -**2006 -- 2009 гг.** Московский физико-технический институт. Доцент (1/2 +**2006–2009 гг.** Московский физико-технический институт. Доцент (1/2 ставки) кафедры общей физики. -**2004 -- 2005 гг.** Институт физики германского научного общества им. -Макса Планка (Max-Planck-Institut für Physik -- +**2004–2005 гг.** Институт физики германского научного общества им. +Макса Планка (Max-Planck-Institut für Physik, Werner-Heisenberg-Institut), Мюнхен, Германия. Гость-исследователь. -**2005 -- 2014 гг.** Институт ядерных исследований РАН Москва. Научный +**2005–2014 гг.** Институт ядерных исследований РАН Москва. Научный сотрудник. -**2017 -- 2019 гг.** Московский физико-технический институт. Старший +**2017–2019 гг.** Московский физико-технический институт. Старший научный сотрудник лаборатории физики высоких энергий (1/2 ставки). -**2019 -- н/вр**. Московский физико-технический институт. Ведущий -научный сотрудник -- заведующий лабораторией методов ядерно-физических +**2019 &mdash н. в.**. Московский физико-технический институт. Ведущий +научный сотрудник — заведующий лабораторией методов ядерно-физических экспериментов (1/2 ставки). **Области научных интересов** 1. Двойной бета-распад ядер и физика нейтрино, методы и инженерия подземных низкофоновых экспериментов по физике ядра, частиц и - астрофизике (н/вр.). + астрофизике (н. в.). -2. Подземное детектирование космических мюонов высоких энергий (н/вр.). +2. Подземное детектирование космических мюонов высоких энергий (н. в.). 3. Изотопные технологии - 1. Применение изотопов для фундаментальной физики (н/вр.). + 1. Применение изотопов для фундаментальной физики (н. в.). - 2. Технологии разделения стабильных изотопов (90-00-е гг.). + 2. Технологии разделения стабильных изотопов (90–00-е гг.). 3. Применение изотопных технологий для получения сверхчистых - > веществ (н/вр.). + веществ (н. в.). -4. Фононные криогенные детекторы частиц и распадов ядер (80-90-е.). +4. Фононные криогенные детекторы частиц и распадов ядер (80–90-е.). 5. Мессбауэровская спектроскопия и нарушение р-четности в - мёссбауэровских гамма-переходах (70-80 гг.). + мёссбауэровских гамма-переходах (70–80 гг.). **Научно-исследовательская деятельность** -**1971 -- 1974 гг.** Экспериментальные исследования Cs +**1971–1974 гг.** Экспериментальные исследования Cs **низкотемпературной плазмы** для термоэмиссионных преобразователей энергии. -**1974 -- 1979 гг.** Экспериментальные исследования тонких Fe-Ni +**1974–1979 гг.** Экспериментальные исследования тонких Fe-Ni **ферромагнитных пленок** с полосовой доменной структурой и их применения для регистрации лазерного излучения, лазерная дифрактометрия. -**1979 -- 1987 гг.** **Мессбауэровская спектроскопия.** Разработка и +**1979–1987 гг.** **Мессбауэровская спектроскопия.** Разработка и создание спектрометрической аппаратуры, исследования мёссбауэровских спектров соединений, содержащих ядра Fe-57, Sn-119, Ta-181, Au-197, Np-237. -**1984 г. -- н/вр. Экспериментальная физика слабых взаимодействий:** +**1984 г. — н. в. Экспериментальная физика слабых взаимодействий:** -> 1984 -- 1988 гг. Исследование эффекта нарушения пространственной +> 1984–1988 гг. Исследование эффекта нарушения пространственной > четности в мессбауэровских гамма-переходах ядер Fe-57, Sn-119, Np-237. > Измерение вклада слабых взаимодействий в эти гамма переходы. > -> 1987 -- 1993 гг. Модернизация криостата растворения HeIII/HeIV для +> 1987–1993 гг. Модернизация криостата растворения HeIII/HeIV для > температуры 5 мК (в сотрудничестве со специалистами ОИЯИ в Дубне). > Разработка применений фононных криогенных детекторов для исследования > нейтрино, темной материи и других задач физики частиц. > -> 1993 -- 2001 гг. Исследование двойного бета-распада ядер. Расчеты +> 1993–2001 гг. Исследование двойного бета-распада ядер. Расчеты > нейтрино-индуцированного двойного бета распада. Участие в организации > международной коллаборации GERDA для проведения эксперимента по поиску > безнейтринного двойного бета-распада Ge-76. > -> 2001 г. - н/вр. Работа в коллаборации GERDA: расчеты и разработка +> 2001 г. — н. в. Работа в коллаборации GERDA: расчеты и разработка > технических решений для криогенной системы; адаптация конструкции HP > Ge детекторов для работы в жидком аргоне; разработка установки для > очистки отходов изотопного Ge для их возвращения в производство HP Ge > детекторов. > -> 2017 г. -- н/вр. Работа в коллаборации LEGEND по поиску безнейтринного +> 2017 г. — н. в. Работа в коллаборации LEGEND по поиску безнейтринного > двойного бета-распада Ge-76. -**2006 г. -- н/вр. Подземное детектирование космических мюонов высоких +**2006 г. — н. в. Подземное детектирование космических мюонов высоких энергий:** -> 2006 г. - н/вр. Российско-финская коллаборация EMMA (CallioLab, +> 2006 г. &mdash н. в. Российско-финская коллаборация EMMA (CallioLab, > Pyhäsalmi, Finland): подземные исследования групп космических мюонов > высоких энергий для изучения состава первичных космических лучей > высоких энергией, технический координатор работ российской стороны по > созданию матричных сцинтилляционных детекторов мюонов. > -> 2013 г. - н/вр. Измерение углового распределения потоков остаточных +> 2013 г. — н. в. Измерение углового распределения потоков остаточных > космических мюонов в подземной низкофоновой лаборатории в Канфранке > (LSC, Canfranc, Spain) и в подземной лаборатории в Pyhäsalmi > (CallioLab, Pyhäjarvi, Finland). Руководитель @@ -179,10 +179,10 @@ Np-237. **Преподавательская деятельность** -**1987 г. - н/вр. Семинары и лабораторные работы** по общей физике для -студентов I-III курсов Московского физико-технического института (МФТИ). +**1987 г. — н. в. Семинары и лабораторные работы** по общей физике для +студентов I–III курсов Московского физико-технического института (МФТИ). -**2009 г. - н/вр. Лекции** в МФТИ**.** Семестровый курс для студентов +**2009 г. — н. в. Лекции в МФТИ**. Семестровый курс для студентов «Введение в физику и технику изотопов». Годовой курс для студентов по «Изотопы: свойства, получение, применение». Семестровый курс для студентов «Низкофоновые ядерно-физические эксперименты» @@ -191,41 +191,41 @@ Np-237. «Эксперимент GERDA», «Эпизоды истории Советского атомного проекта» и «Сценарий и причины чернобыльской катастрофы 1986 г.». -**1991 -- 1993 гг. Научное руководство** преддипломной практикой и -дипломными работами студентов IV--VI курсов МФТИ в Объединенном +**1991–1993 гг. Научное руководство** преддипломной практикой и +дипломными работами студентов IV–VI курсов МФТИ в Объединенном институте ядерных исследований (Дубна). -**2014 г. - н/вр. Руководство** научно-учебной работой студентов и +** г. — н. в. Руководство** научно-учебной работой студентов и аспирантов МФТИ по тематике подземных низкофоновых экспериментов. -**Организационно -- экспертная деятельность** +**Организационно-экспертная деятельность** -**1995 - 1999 гг. Ученый секретарь** 1-й Международной конференции по +**1995–1999 гг. Ученый секретарь** 1-й Международной конференции по истории советского атомного проекта (HISAP'96, Дубна, 1996) и 2-й Международной конференции по истории атомных проектов (HISAP'99, Lаxenburg, Austria, 1999). Редактор трудов HISAP'96 в трех томах. -**1999 - 2005 гг. Зам. научного редактора** коллективной монографии -«Изотопы: свойства, получение, применение» (научный редактор В.Ю. -Баранов, М., ИздАТ, 2000, 703 страниц), соавтор главы «Изотопы и -фундаментальные проблемы физики слабых взаимодействий» и автор статьи +**1999–2005 гг. Зам. научного редактора** коллективной монографии +«Изотопы: свойства, получение, применение» (научный редактор В.Ю. +Баранов, М., ИздАТ, 2000, 703 страниц), соавтор главы «Изотопы и +фундаментальные проблемы физики слабых взаимодействий» и автор статьи «Мессбауэровская спектроскопия» в этой книге. Соредактор второго издания -коллективной монографии «Изотопы: свойства, получение, применение» (под +коллективной монографии «Изотопы: свойства, получение, применение» (под редакцией В.Ю. Баранова, М., Физматлит, 2005, в двух томах, 1325 страниц), соавтор главы «Изотопы и фундаментальные проблемы физики -слабых взаимодействий» и статьи «Физические основы получения энергии с -помощью реакции деления тяжелых ядер», автор статьи «Мессбауэровская -спектроскопия» в этой книге. +слабых взаимодействий» и статьи «Физические основы получения энергии с +помощью реакции деления тяжелых ядер», автор статьи «Мессбауэровская +спектроскопия» в этой книге. -**2008 г. Большая российская энциклопедия.** Автор статей «Изотопы» и +**2008 г. Большая российская энциклопедия.** Автор статей «Изотопы» и «Изотопов разделение» в \[Моск. научн. изд. «Большая российская энциклопедия», 2008. Т. 11, с. 33-34\]. -**2000 - 2004 гг. Ученый секретарь** Научно-технического совета Минатома +**2000–2004 гг. Ученый секретарь** Научно-технического совета Минатома (ныне Госкорпорация «Росатом») по производству и применению изотопов -(2000 -- 2004 гг.). +(2000–2004 гг.). -**2002 г. - н/вр. Официальный эксперт** Минатома (ныне Госкорпорация +**2002 г. — н. в. Официальный эксперт** Минатома (ныне Госкорпорация «Росатом») по ядерной физике, физике частиц и изотопным технологиям, удостоверение от 08 апреля 2002 г. @@ -241,59 +241,59 @@ Lаxenburg, Austria, 1999). Редактор трудов HISAP'96 в трех **CRDF (Civilian Research & Development Foundation):** -RUP2-1480-MO-04, 2006 - 2007, исполнитель. +RUP2-1480-MO-04, 2006–2007, исполнитель. **РФФИ (Российский фонд фундаментальных исследований):** -95-02-05738-а, 1995-1997, руководитель; +95-02-05738-а, 1995–1997, руководитель; -> 96-02-18278-а, 1996-1997, исполнитель; +> 96-02-18278-а, 1996–1997, исполнитель; > -> 98-02-17689-а, 1998-1999, исполнитель; +> 98-02-17689-а, 1998–1999, исполнитель; > -> 04-02-27045-з, 2004-2004, руководитель; +> 04-02-27045-з, 2004–2004, руководитель; > -> 05-02-27306-з, 2005-2006, руководитель; +> 05-02-27306-з, 2005–2006, руководитель; > -> 06-02-26531-з, 2006-2006, руководитель; +> 06-02-26531-з, 2006–2006, руководитель; > -> 09-02-00434-а, 2009-2011, исполнитель; +> 09-02-00434-а, 2009–2011, исполнитель; > -> 12-02-12135-офи_м 2012-2013, исполнитель. +> 12-02-12135-офи_м 2012–2013, исполнитель. **Госзадание** Министерства науки и образования РФ № 3008.2017 / PP, -2017 г. +2017 г. **Повышение квалификации** -**2010 г.** По программе «Подготовка кадров для науки и инновационной +**2010 г.** По программе «Подготовка кадров для науки и инновационной деятельности в области прикладных математики и физики, нанотехнологий, прикладного математического моделирования», 72 ак. часа. МФТИ, рег. № удостоверения: 1793. -**2011 г.** По программе «Проблемы модернизации высшего образования. +**2011 г.** По программе «Проблемы модернизации высшего образования. Вариативный подход в преподавании фундаментальных основ физики в -соответствии с ФГОС ВПО третьего поколения», 72 ак. часа. МФТИ, рег. № +соответствии с ФГОС ВПО третьего поколения», 72 ак. часа. МФТИ, рег. № удостоверения: 2366. -**2014 г**. По программе «Проблемы модернизации высшего образования. -Вариативный подход в преподавании фундаментальных основ физики», 72 ак. +**2014 г.** По программе «Проблемы модернизации высшего образования. +Вариативный подход в преподавании фундаментальных основ физики», 72 ак. часа. МФТИ, удостоверение № 502401790211, рег. № 0747/14 от 09.12.2014. -**2019 г**. По программе «Информационно-коммуникационные технологии в -образовательном процессе», 24 ак. часа. МФТИ, удостоверение № +**2019 г.** По программе «Информационно-коммуникационные технологии в +образовательном процессе», 24 ак. часа. МФТИ, удостоверение № 772407758220, рег. № удостоверения: 0747/14 от 09.12.2014. -**2020 г**. По программе «Методы работы со школьниками и учителями в -рамках дополнительного образования», 20 ак. часов. МФТИ, удостоверение № +**2020 г.** По программе «Методы работы со школьниками и учителями в +рамках дополнительного образования», 20 ак. часов. МФТИ, удостоверение № 772409758440, рег. № удостоверения: 1022/20 от 03.10.2020. -**2020 г**. По программе «Использование ЭИОС, ЭБС и средств ИКТ в -образовательном процессе», 36 ак. часов. МФТИ, удостоверение № +**2020 г.** По программе «Использование ЭИОС, ЭБС и средств ИКТ в +образовательном процессе», 36 ак. часов. МФТИ, удостоверение № 772413023686, рег. № удостоверения: 4098/20 от 28.12.2020. **Научные публикации** -Более 130 научных работ. [Inspire HEP](http://inspirehep.net/author/profile/L.V.Inzhechik.1) на 31.10.2018 г.: 50 статей -*h*~HEP~ index --- 15 (12); среднее число цитирований на статью --- 40.8 -(72.3); цитирований --- 2042 (1519). \ No newline at end of file +Более 130 научных работ. [Inspire HEP](http://inspirehep.net/author/profile/L.V.Inzhechik.1) на 31.10.2018: 50 статей +*h* HEP index — 15 (12); среднее число цитирований на статью — 40,8 +(72.3); цитирований — 2042 (1519). \ No newline at end of file diff --git a/src/content/ru/pages/kotlin.md b/src/content/ru/pages/kotlin.md index 587b426..3b6cfa7 100644 --- a/src/content/ru/pages/kotlin.md +++ b/src/content/ru/pages/kotlin.md @@ -38,7 +38,7 @@ language: ru ## Формат курса -C 2020 года курс проходит при участии JetBrains и при поддержке JetBrains Research. Наиболее активные студенты получат возможность участвовать в летних стажировках в JetBrains. +С 2020 года курс проходит при участии JetBrains и при поддержке JetBrains Research. Наиболее активные студенты получат возможность участвовать в летних стажировках в JetBrains. Также для студентов старших курсов есть возможность проходить НИР в Лаборатории методов ядерно-физических экспериментов МФТИ (участник JetBrains Research) и в московском офисе JetBrains. В этом курсе мы будем учиться работать на языке Котлин и применять его для решения научных задач. Сделаем упор на практические аспекты и примеры, diff --git a/src/content/ru/pages/stat-methods.md b/src/content/ru/pages/stat-methods.md index f5b1cf3..9f50e42 100644 --- a/src/content/ru/pages/stat-methods.md +++ b/src/content/ru/pages/stat-methods.md @@ -19,9 +19,9 @@ language: ru ## Цель курса -Теория вероятности и математическая статистика ‒ неотъемлемая часть +Теория вероятности и математическая статистика — неотъемлемая часть современной экспериментальной физики. Расчет погрешностей, правильное -представление результата, оценка рисков – все это важные составляющие +представление результата, оценка рисков — все это важные составляющие работы физика, решившего провести эксперимент и опубликовать его результаты. В то же время, как показывает практика, многие ученые (а не только студенты) жалуются на нехватку практических навыков в этой @@ -116,7 +116,7 @@ language: ru 2. Многопараметрический анализ. Анализ корреляций. 3. Информация Фишера и ее применение. Максимальная информация и - граница Рао ‒ Крамера. + граница Рао — Крамера. 4. Два подхода к вероятности: частотный подход и субъективная вероятность. Проблема уникальных событий. @@ -129,18 +129,18 @@ language: ru ## Рекомендуемая литература -* Основное учебное пособие по курсу ‒ В. Идье, Д. Драйард, Ф. Джеймс, М. +* Основное учебное пособие по курсу — В. Идье, Д. Драйард, Ф. Джеймс, М. Рус, Б. Садуле. *Статистические методы в экспериментальной физике*. М.: -Атомиздат, 1976. Русскоязычное издание книги ‒ библиографическая +Атомиздат, 1976. Русскоязычное издание книги — библиографическая редкость, но англоязычный вариант переиздается каждые несколько лет. Кроме того, доступна электронная версия русскоязычного издания (в том -числе в материалах курса на Google-диске). +числе в материалах курса на Google Диске). * Много полезной информации содержится во вводных главах к лабораторному -практикуму МФТИ для 1-го и  3-го курсов. +практикуму МФТИ для 1-го и 3-го курсов. * В концентрированном виде информацию по теории вероятности и -математической статистике можно найти в электронной версии справочника +математической статистике можно найти в электронной версии справочника по физике частиц Particle Data Group (PDG): ; . diff --git a/src/content/ru/pages/subterranean.md b/src/content/ru/pages/subterranean.md index ae6e291..869d5f7 100644 --- a/src/content/ru/pages/subterranean.md +++ b/src/content/ru/pages/subterranean.md @@ -18,7 +18,7 @@ language: ru Будет рассказано о текущих результатах, а также, о планах развития международного эксперимента GERDA (поиск безнейтринного двойного бета-распада Ge-76, идущего с нарушением лептонного числа), об экспериментах Troitsk nu-mass и KATRIN (прецизионное измерение спектра бета-распада трития для определения массы покоя нейтрино), EMMA и Mu-monitor (измерение потоков космических мюонов высоких энергий, проникающих под землю). Эти исследования ведутся в подземных лабораториях Италии (LNGS), Финляндии (CUPP) и Испании (LSC), в научных центрах ИЯИ РАН (Троицк) и University of Mainz. -Лектор — участник международных коллабораций GERDA и EMMA, лидер проекта Mu-monitor, руководитель группы методики ядерно-физических экспериментов МФТИ. Студенты — члены группы — ведут научно-учебную работу в рамках международных экспериментальных проектов, участвуют в совещаниях и напрямую сотрудничают с исследователями из разных стран. +Лектор — участник международных коллабораций GERDA и EMMA, лидер проекта Mu-monitor, руководитель группы методики ядерно-физических экспериментов МФТИ. Студенты — члены группы — ведут научно-учебную работу в рамках международных экспериментальных проектов, участвуют в совещаниях и напрямую сотрудничают с исследователями из разных стран.

@@ -41,11 +41,11 @@ language: ru 5. Современная экспериментальная физика нейтрино. Детектирование нейтрино, изотопные источники нейтрино. -6. Проблема поика массы нейтрино. Темная материя и выход за рамки стандартной модели. +6. Проблема поиска массы нейтрино. Темная материя и выход за рамки стандартной модели. 7. Прямое определение массы покоя нейтрино путем прецизионного измерения спектра электронов бета-распада трития: эксперименты «Troitsk nu-mass» и KATRIN. -8. Двойной бета-распад ядер — экспериментальное изучение двухнейтринной и поиски безнейтринной мод, международные эксперименты Heidelberg-Moscow и GERDA, проект LEGEND. +8. Двойной бета-распад ядер — экспериментальное изучение двухнейтринной и поиски безнейтринной мод, международные эксперименты Heidelberg-Moscow и GERDA, проект LEGEND.
diff --git a/src/content/ru/projects/education/analysis.md b/src/content/ru/projects/education/analysis.md index 66cd934..635a20b 100644 --- a/src/content/ru/projects/education/analysis.md +++ b/src/content/ru/projects/education/analysis.md @@ -9,4 +9,4 @@ order: 2 published: true language: ru --- -Семестровый курс по выбору для студентов 2-4 курсов. \ No newline at end of file +Семестровый курс по выбору для студентов 2–4 курсов. \ No newline at end of file diff --git a/src/content/ru/projects/education/lowbackground.md b/src/content/ru/projects/education/lowbackground.md index b8d2f8f..30a00c4 100644 --- a/src/content/ru/projects/education/lowbackground.md +++ b/src/content/ru/projects/education/lowbackground.md @@ -10,4 +10,4 @@ published: true language: ru --- -Курс содержит краткое введение в физику частиц и ядра, которое дополняет программу курса общей физики V семестра. Рассматриваются проблемы современной физики нейтрино: масса покоя, осцилляции, нарушение лептонного числа, стерильные нейтрино. Излагаются новейшие методы исследования нейтрино различного происхождения — детектирование реакторных, солнечных, атмосферных, ускорительных, галактических и гео-нейтрино. Дается обзор подземных, подводных и подледных лабораторий мира, где ведутся низкофоновые эксперименты по физике частиц и астрофизике. \ No newline at end of file +Курс содержит краткое введение в физику частиц и ядра, которое дополняет программу курса общей физики V семестра. Рассматриваются проблемы современной физики нейтрино: масса покоя, осцилляции, нарушение лептонного числа, стерильные нейтрино. Излагаются новейшие методы исследования нейтрино различного происхождения — детектирование реакторных, солнечных, атмосферных, ускорительных, галактических и гео-нейтрино. Дается обзор подземных, подводных и подледных лабораторий мира, где ведутся низкофоновые эксперименты по физике частиц и астрофизике. \ No newline at end of file diff --git a/src/content/ru/projects/math/deconvolution.md b/src/content/ru/projects/math/deconvolution.md index c40ea15..bfcaca3 100644 --- a/src/content/ru/projects/math/deconvolution.md +++ b/src/content/ru/projects/math/deconvolution.md @@ -8,49 +8,49 @@ order: 1 published: true language: ru --- -Одной из задач, решаемых группой, является популяризация и развитие метода статистической регуляризации, созданного В.Ф. Турчинным в 70-х годах XX века. +Одной из задач, решаемых группой, является популяризация и развитие метода статистической регуляризации, созданного В.Ф. Турчиным в 70-х годах XX века. Типичной некорректной обратной задачей, возникающей в физике, является уравнение Фредгольма I рода: $$ f(y) = \int \limits_a^b dx K(x,y)\varphi(x) $$ -Фактически, это уравнение описывает следующее: аппаратная функция прибора $K(x,y)$ действует на иследуемый спектр или иной входной сигнал $\varphi$, в результате чего исследователь наблюдает выходной сигнал $f(y)$. Целью исследователя является востановить сигнал $\varphi$ по известным $f(y)$ и $K(x,y)$. Казалось бы, восстановление сигнала не является сложной задачей, поскольку уравнение Фредгольма имеет точное решение. Но уравение Фредгольма некорректно - бесконечно малое изменение начальных условий приводит к конечному изменению решения. Таким образом, наличие шумов, присутствущих в любом эксперименте, обесценивает попытки решить это уравение **точно**. +Фактически, это уравнение описывает следующее: аппаратная функция прибора $K(x,y)$ действует на исследуемый спектр или иной входной сигнал $\varphi$, в результате чего исследователь наблюдает выходной сигнал $f(y)$. Целью исследователя является восстановить сигнал $\varphi$ по известным $f(y)$ и $K(x,y)$. Казалось бы, восстановление сигнала не является сложной задачей, поскольку уравнение Фредгольма имеет точное решение. Но уравнение Фредгольма некорректно — бесконечно малое изменение начальных условий приводит к конечному изменению решения. Таким образом, наличие шумов, присутствующих в любом эксперименте, обесценивает попытки решить это уравнение **точно**. ### Теория -Рассмотрим некую алгебраизацию уравнения Фредгольма: +Рассмотрим некую алгебраизацию уравнения Фредгольма: $$ f_m = K_{mn}\varphi_n $$ -С точки зрения математической статистики мы должны должны оценить $\vec{\varphi}$ по реализации $\vec{f}$, зная плотность вероятности для $\vec{f}$ и содержимое матрицы $K$. Действуя в духе теории принятия решений, мы должны выбрать вектор-функцию $\vec{S}$, определяющую $\vec{\varphi}$ на основе $\vec{f}$ и называемую _стратегией_. Для того, чтобы определить, какие стратегии более оптимальные, мы введем _квадратичную функцию потерь_: +С точки зрения математической статистики мы должны оценить $\vec{\varphi}$ по реализации $\vec{f}$, зная плотность вероятности для $\vec{f}$ и содержимое матрицы $K$. Действуя в духе теории принятия решений, мы должны выбрать вектор-функцию $\vec{S}$, определяющую $\vec{\varphi}$ на основе $\vec{f}$ и называемую _стратегией_. Для того чтобы определить, какие стратегии более оптимальные, мы введем _квадратичную функцию потерь_: $$ -L(\hat{\varphi},\vec{S}) = (\hat{\varphi}-\vec{S})^2, +L\left(\hat{\varphi},\vec{S}\right) = \left(\hat{\varphi}-\vec{S}\right)^2, $$ -где $\hat{\varphi}$ — наилучшее решение. Согласно баейсовскому подходу рассмотрим $\vec{\varphi}$ как **случайную переменную** и переместим нашу неопределенность о $\vec{\varphi}$ в _априорную плотность_ $P(\vec{\varphi})$, выражающую **достоверность** различных возможных законов природы и определяемую на основе информации, сущетсвующей до проведения эксперимента. При таком подходе выбор оптимальной стратегии основывается на минимизации _апостериорного риска_: +где $\hat{\varphi}$ — наилучшее решение. Согласно байесовскому подходу рассмотрим $\vec{\varphi}$ как **случайную переменную** и переместим нашу неопределенность о $\vec{\varphi}$ в _априорную плотность_ $P(\vec{\varphi})$, выражающую **достоверность** различных возможных законов природы и определяемую на основе информации, сущетсвующей до проведения эксперимента. При таком подходе выбор оптимальной стратегии основывается на минимизации _апостериорного риска_: $$ -r_{\vec{S}}(\vec{\varphi}) \equiv E_{\vec{\varphi}}E_{\vec{f}}[L(\vec{\varphi},\vec{S})|\vec{\varphi}] +r_{\vec{S}}(\vec{\varphi}) \equiv E_{\vec{\varphi}}E_{\vec{f}}\left[L\left(\vec{\varphi},\vec{S}\right)|\vec{\varphi}\right] $$ Тогда оптимальная стратегия в случае квадратичной функции потерь хорошо известна: $$ -S^{opt} _n= E[\varphi_n|\vec{f}] = \int \varphi_n P(\vec{\varphi}|\vec{f})d\vec{\varphi} +S^{opt} _n= E\left[\varphi_n|\vec{f}\right] = \int \varphi_n P\left(\vec{\varphi}|\vec{f}\right)d\vec{\varphi} $$ -_Апостерионая плотность_ $P(\vec{\varphi}|\vec{f})$ определяется по - теореме Баейса: +_Апостериорная плотность_ $P(\vec{\varphi}|\vec{f})$ определяется по + теореме Байеса: $$ -P(\vec{\varphi}|\vec{f})= \frac{P(\vec{\varphi})P(\vec{f}|\vec{\varphi})}{\int d\vec{\varphi}P(\vec{\varphi})P(\vec{f}|\vec{\varphi})} +P\left(\vec{\varphi}|\vec{f}\right)= \frac{P(\vec{\varphi})P\left(\vec{f}|\vec{\varphi}\right)}{\int d\vec{\varphi}P(\vec{\varphi})P\left(\vec{f}|\vec{\varphi}\right)} $$ Кроме того, такой подход позволяет определить дисперсию полученного решения: $$ -\left\langle \sigma_n^2 \right\rangle = \int (\varphi_n - S^{opt}_n)^2 P(\vec{\varphi}|\vec{f})d\vec{\varphi} +\left\langle \sigma_n^2 \right\rangle = \int \left(\varphi_n - S^{opt}_n\right)^2 P\left(\vec{\varphi}|\vec{f}\right)d\vec{\varphi} $$ -Мы получили решение, введя априорную плотность $P(\vec{\varphi})$. Можем ли мы сказать, что-либо о том мире функций $\varphi(x)$, который задается априорной плотностью? Если ответ на этот вопрос отрицательный, то мы должны будем принять все возможные $\varphi(x)$ равновероятными и вернуться к нерегуляризованному решению. Таким образом, мы должны ответить на этот вопрос положительно. Именно в этом заключается метод статистической регуляризации — регуляризация решения за счет введения дополнительной априорной информации о $\varphi(x)$. Если исследователь уже обладает какой-либо априорной информацией (априорной плотностью $P(\vec{\varphi})$), он может просто вычислить интеграл и получить ответ. В случае, если такой информации нет, в следующем параграфе описывается, какой минимальной информацией может обладать исследователь и как её использовать для получения регулязованного решения. +Мы получили решение, введя априорную плотность $P(\vec{\varphi})$. Можем ли мы сказать, что-либо о том мире функций $\varphi(x)$, который задается априорной плотностью? Если ответ на этот вопрос отрицательный, то мы должны будем принять все возможные $\varphi(x)$ равновероятными и вернуться к нерегуляризованному решению. Таким образом, мы должны ответить на этот вопрос положительно. Именно в этом заключается метод статистической регуляризации — регуляризация решения за счет введения дополнительной априорной информации о $\varphi(x)$. Если исследователь уже обладает какой-либо априорной информацией (априорной плотностью $P(\vec{\varphi})$), он может просто вычислить интеграл и получить ответ. В случае, если такой информации нет, в следующем параграфе описывается, какой минимальной информацией может обладать исследователь и как её использовать для получения регуляризованного решения. -### Априоная информация -Как показали британские ученые, во всем остальном мире любят дифференцировать. Причем, если математик будет задаваться вопросами о правомерности этой операции, то физик оптимистично верит, что законы природы описываются “хорошим” функциями, то есть гладкими. Иначе говоря, он назначает более гладким $\varphi(x)$ более высокую априорную плотность вероятности. Так давайте попробуем ввести априорную вероятность, основанную на гладкости. Для этого мы вспомним, что введение априорной иформации — это некоторое насилие над миром, принуждающее законы природы выглядеть удобным для нас образом. Это насилие следует свести к минимуму, и, вводя априорную плотность вероятности, необходимо, что бы _информация Шеннона_ относительно $\varphi(x)$, содержащаяся в $P(\vec{\varphi})$, была минимальной. Формализуя выше сказанное, выведем вид априорной плотности, основанной на гладкости функции. Для этого мы будем искать условный экстремум информации: +### Априорная информация +Как показали британские ученые, во всем остальном мире любят дифференцировать. Причем, если математик будет задаваться вопросами о правомерности этой операции, то физик оптимистично верит, что законы природы описываются «хорошим» функциями, то есть гладкими. Иначе говоря, он назначает более гладким $\varphi(x)$ более высокую априорную плотность вероятности. Так давайте попробуем ввести априорную вероятность, основанную на гладкости. Для этого мы вспомним, что введение априорной информации — это некоторое насилие над миром, принуждающее законы природы выглядеть удобным для нас образом. Это насилие следует свести к минимуму, и, вводя априорную плотность вероятности, необходимо, что бы _информация Шеннона_ относительно $\varphi(x)$, содержащаяся в $P(\vec{\varphi})$, была минимальной. Формализуя выше сказанное, выведем вид априорной плотности, основанной на гладкости функции. Для этого мы будем искать условный экстремум информации: $$ I[P(\vec{\varphi})] = \int \ln{P(\vec{\varphi})} P(\vec{\varphi}) d\vec{\varphi} \to min $$ При следующих условиях: -1. Условие на гладкость $\varphi(x)$. Пусть $\Omega$ — некоторая матрица, характеризующая гладкость функции. Тогда потребуем, чтобы достигалось определённое значение функционала гладкости: +1. Условие на гладкость $\varphi(x)$. Пусть $\Omega$ — некоторая матрица, характеризующая гладкость функции. Тогда потребуем, чтобы достигалось определённое значение функционала гладкости: $$ \int (\vec{\varphi},\Omega\vec{\varphi}) P(\vec{\varphi}) d\vec{\varphi} = \omega $$ @@ -62,32 +62,32 @@ $$ При этих условиях доставлять минимум функционалу будет следующая функция: $$ -P_{\alpha}(\vec{\varphi}) = \frac{\alpha^{Rg(\Omega)/2}\det\Omega^{1/2}}{(2\pi)^{N/2}} \exp(-\frac{1}{2} (\vec{\varphi},\alpha\Omega\vec{\varphi})) +P_{\alpha}(\vec{\varphi}) = \frac{\alpha^{Rg(\Omega)/2}\det\Omega^{1/2}}{(2\pi)^{N/2}} \exp\left(-\frac{1}{2} (\vec{\varphi},\alpha\Omega\vec{\varphi})\right) $$ -Параметр $\alpha$ cвязан с $\omega$, но поскольку у нас нет собственно информации о конкректных значениях функционала гладкости, выяснять, как именно он связан, бессмысленно. Что же тогда делать с $\alpha$, спросите вы? Здесь перед вами расрываются три пути: -1. подбирать значение параметра $\alpha$ вручную, и тем самым перейти к регуляризации Тихонова -2. усреднить по всем возможным $\alpha$, предпологая все возможные $\alpha$ равновероятными -3. выбрать наиболее вероятное $\alpha$ по его апостериорной плотности вероятности $P(\alpha|\vec{f})$. Этот подход верен, если мы предполагаем, что в экспериментальных данных содержится достаточно информации об $\alpha$. +Параметр $\alpha$ связан с $\omega$, но поскольку у нас нет собственно информации о конкретных значениях функционала гладкости, выяснять, как именно он связан, бессмысленно. Что же тогда делать с $\alpha$, спросите вы? Здесь перед вами раскрываются три пути: +1. Подбирать значение параметра $\alpha$ вручную, и тем самым перейти к регуляризации Тихонова +2. Усреднить по всем возможным $\alpha$, предполагая все возможные $\alpha$ равновероятными +3. Выбрать наиболее вероятное $\alpha$ по его апостериорной плотности вероятности $P(\alpha|\vec{f})$. Этот подход верен, если мы предполагаем, что в экспериментальных данных содержится достаточно информации об $\alpha$. -Первый случай нам мало интересен. Во втором случае мы получим следующую формулу для решения: +Первый случай нам малоинтересен. Во втором случае мы получим следующую формулу для решения: $$ -\left\langle \varphi_i \right\rangle = \frac{\int d\varphi\, \varphi_i P(f|\varphi) \int\limits d\alpha\,P(\alpha) \alpha^{\frac{Rg(\Omega)}{2}} \exp(-\frac{\alpha}{2} (\vec{\varphi},\Omega\vec{\varphi}))}{\int d\varphi P(f|\varphi) \int\limits d\alpha\,P(\alpha) \alpha^{\frac{Rg(\Omega)}{2}} \exp(-\frac{\alpha}{2} (\vec{\varphi},\Omega\vec{\varphi}))} +\left\langle \varphi_i \right\rangle = \frac{\int d\varphi\, \varphi_i P(f|\varphi) \int\limits d\alpha\,P(\alpha) \alpha^{\frac{Rg(\Omega)}{2}} \exp\left(-\frac{\alpha}{2} (\vec{\varphi},\Omega\vec{\varphi})\right)}{\int d\varphi P(f|\varphi) \int\limits d\alpha\,P(\alpha) \alpha^{\frac{Rg(\Omega)}{2}} \exp\left(-\frac{\alpha}{2} \left(\vec{\varphi},\Omega\vec{\varphi}\right)\right)} $$ Третий случай будет рассмотрен в следующем разделе на примере гауссовых шумов в эксперименте. ### Случай гауссовых шумов Случай, когда ошибки в эксперименте распределены по Гауссу, замечателен тем, что можно получить аналитическое решение нашей задачи. Решение и его ошибка будут иметь следующий вид: $$ -\vec{\varphi} = (K^T\Sigma^{-1}K +\alpha^*\Omega)^{-1}K^T\Sigma^{-1^{T}}\vec{f} +\vec{\varphi} = \left(K^T\Sigma^{-1}K +\alpha^*\Omega\right)^{-1}K^T\Sigma^{-1^{T}}\vec{f} $$ $$ -\Sigma_{\vec{\varphi}} = (K^T\Sigma^{-1}K+\alpha^*\Omega)^{-1} +\Sigma_{\vec{\varphi}} = \left(K^T\Sigma^{-1}K+\alpha^*\Omega\right)^{-1} $$ -где $\Sigma$ - ковариационная матрица многомерного распределения Гаусса, $\alpha^*$ - наиболее вероятное значение параметра $\alpha$, которое определяется из условия максимума апостериорной плотности вероятности: +где $\Sigma$ — ковариационная матрица многомерного распределения Гаусса, $\alpha^*$ — наиболее вероятное значение параметра $\alpha$, которое определяется из условия максимума апостериорной плотности вероятности: $$ -P(\alpha|\vec{f}) = C39; \alpha^{\frac{Rg(\Omega)}{2}}\sqrt{|(K^T\Sigma^{-1}K+\alpha\Omega)^{-1}|}\exp(\frac{1}{2} \vec{f}^T\Sigma^{-1}K^{T}(K^T\Sigma^{-1}K+\alpha\Omega)^{-1}K^T\Sigma^{-1^{T}}\vec{f}) +P\left(\alpha|\vec{f}\right) = C39; \alpha^{\frac{Rg(\Omega)}{2}}\sqrt{\left|\left(K^T\Sigma^{-1}K+\alpha\Omega\right)^{-1}\right|}\exp\left(\frac{1}{2} \vec{f}^T\Sigma^{-1}K^{T}(K^T\Sigma^{-1}K+\alpha\Omega)^{-1}K^T\Sigma^{-1^{T}}\vec{f}\right) $$ -В качестве примера рассмотрим востановление спектра, состоящего из двух гауссовых пиков, которые попали под действие интегрального ядра-ступеньки (функции Хевисайда). +В качестве примера рассмотрим восстановление спектра, состоящего из двух гауссовых пиков, которые попали под действие интегрального ядра-ступеньки (функции Хевисайда). deconvolution \ No newline at end of file diff --git a/src/content/ru/projects/physics/gerda.md b/src/content/ru/projects/physics/gerda.md index b7cdb9b..952e45b 100644 --- a/src/content/ru/projects/physics/gerda.md +++ b/src/content/ru/projects/physics/gerda.md @@ -9,8 +9,8 @@ published: true language: ru --- -Эксперимент GERDA (GERmanium Detector Array), реализуемый в Национальной Лаборатории Гран Сассо в Италии, создан для поиска двойного безнейтринного бета-распада Ge-76. В GERDA применяются детекторы из германия, обогащенного изотопом Ge-76. Детекторы погружены в жидкий аргон, который охлаждает их до рабочей температуры (87 К) и, одновременно, служит дополнительной защитой от фонового излучения. Эксперимент проводится в несколько этапов или фаз. На данный момент закончилась вторая фаза эксперимента и планируется третья. +Эксперимент GERDA (GERmanium Detector Array), реализуемый в Национальной Лаборатории Гран Сассо в Италии, создан для поиска двойного безнейтринного бета-распада германия-76. В GERDA применяются детекторы из германия, обогащенного изотопом 76Ge. Детекторы погружены в жидкий аргон, который охлаждает их до рабочей температуры (87 К) и одновременно служит дополнительной защитой от фонового излучения. Эксперимент проводится в несколько этапов или фаз. На данный момент закончилась вторая фаза эксперимента и планируется третья. GERDA -Однако с повышением точности эксперимента в следующих фазах одним из источников фоновых событий могут стать взаимодействие 76Ge с нейтрино от солнца. Члены группы занимаются этой проблемой в сотрудничестве со специалистами Курчатовского института. Это исследование отталкивается от предварительных расчетов руководителя группы Инжечика Льва Владиславовича (он является членом коллаборации GERDA). \ No newline at end of file +Однако с повышением точности эксперимента в следующих фазах одним из источников фоновых событий могут стать взаимодействие 76Ge с нейтрино от солнца. Члены группы занимаются этой проблемой в сотрудничестве со специалистами Курчатовского института. Это исследование отталкивается от предварительных расчетов руководителя группы Инжечика Льва Владиславовича (он является членом коллаборации GERDA). \ No newline at end of file diff --git a/src/content/ru/projects/physics/iaxo.md b/src/content/ru/projects/physics/iaxo.md index d18c8d5..f1dfc4b 100644 --- a/src/content/ru/projects/physics/iaxo.md +++ b/src/content/ru/projects/physics/iaxo.md @@ -9,12 +9,12 @@ published: false language: ru --- -**IAXO** (International Axion Observatory) - это новое поколение аксионного гелиоскопа, чья основная задача - обнаружение аксионов (или других элементарных частиц), в большом количестве излучаемых ядром Солнца. +**IAXO** (International Axion Observatory) — это новое поколение аксионного гелиоскопа, чья основная задача — обнаружение аксионов (или других элементарных частиц), в большом количестве излучаемых ядром Солнца. -**Аксионы** - гипотетические частицы, предложенные в расширении стандартной модели физики частиц. Их существование не доказано экспериментально, но есть серьёзные теоретические основания подозревать это. Также они связаны с проблемой тёмной материи. +**Аксионы** — гипотетические частицы, предложенные в расширении стандартной модели физики частиц. Их существование не доказано экспериментально, но есть серьёзные теоретические основания подозревать это. Также они связаны с проблемой тёмной материи. Для преобразования аксионов в фотоны гелиоскоп использует мощное магнитное поле. Используется тороидальный сверхпроводящий магнит длиной 20м с восемью катушками и восемью отверстиями диаметром 60 см, расположенными между катушками. Этот магнит будет помещен на движущуюся структуру, очень похожую на обычную телескопическую, чтобы направить магнит на Солнце. В конце отверстий магнита специально сконструированная рентгеновская оптика фокусирует предполагаемые аксионные фотоны в небольшие области (0,2см$^2$) на фокусном расстоянии около 5 метров. Каждое из фокусных пятен будет отображаться с помощью ультранизких фоновых рентгеновских детекторов Micromegas. -**Задача лаборатории** - разработка программного обеспечения и системы медленного контроля. +**Задача лаборатории** — разработка программного обеспечения и системы медленного контроля. IAXO \ No newline at end of file diff --git a/src/content/ru/projects/physics/mm.md b/src/content/ru/projects/physics/mm.md index 92d59e8..aaaebbf 100644 --- a/src/content/ru/projects/physics/mm.md +++ b/src/content/ru/projects/physics/mm.md @@ -8,8 +8,8 @@ order: 2 published: true language: ru --- -**Расположение:** Испания, Канфранк-Эстасьон(Canfranc-Estación), -подземная лаборатория в Канфранке(LSC Laboratorio Subterráneo de +**Расположение:** Испания, Канфранк-Эстасьон (Canfranc-Estación), +подземная лаборатория в Канфранке (LSC Laboratorio Subterráneo de Canfranc) map @@ -20,10 +20,10 @@ Canfranc) **Схема установки:** базовыми детектирующими элементами монитора являются сцинтилляционные детекторы мюонов SC16, каждый из которых в свою очередь состоит из 16 единичных сцинтилляционных детекторов -SC1(«пикселей») и внутренней электроники. +SC1 («пикселей») и внутренней электроники. -В состав системы сбора данных(DAQ) входят блоки обработки сигналов о -времени(TimeBoard) и координате(HodoscopeBoard) сработавших пикселей; +В состав системы сбора данных (DAQ) входят блоки обработки сигналов о +времени (TimeBoard) и координате (HodoscopeBoard) сработавших пикселей; блоки низковольтного питания для детекторов; VME units и компьютер для финального вывода исходных файлов; Trigger Unit для отбора мюонных событий в реальном времени. @@ -51,7 +51,7 @@ Electronics Сцинтилляционные детекторы SC16 сцинтилляциой системы монитора сгруппированы в три слоя. Верхний и нижние слои состоят из 9 детекторов SC16 с общим количеством сцинтилляторов SC1 в каждом слое, равным 9\*16 -= 144. Средний слой состоит из 4 детекторов SC16 т.е 64 сцинтилляторов += 144. Средний слой состоит из 4 детекторов SC16 т. е. 64 сцинтилляторов SC1. Детекторы среднего и верхнего слоев покоятся на деревянной раме. Рама diff --git a/src/content/ru/projects/physics/numass.md b/src/content/ru/projects/physics/numass.md index a5ee3bc..7956616 100644 --- a/src/content/ru/projects/physics/numass.md +++ b/src/content/ru/projects/physics/numass.md @@ -11,4 +11,4 @@ language: ru spectrometer -Установка "Троицк ню-масс" является одним из немногих действующих в России экспериментов мирового уровня в области физики элементарных частиц. Цель эксперимента - поиск масс как активных, так и стерильных нейтрино. Результаты, полученные на установке, в настоящее время являются лучшими в мире. \ No newline at end of file +Установка «Троицк ню-масс» является одним из немногих действующих в России экспериментов мирового уровня в области физики элементарных частиц. Цель эксперимента — поиск масс как активных, так и стерильных нейтрино. Результаты, полученные на установке, в настоящее время являются лучшими в мире. \ No newline at end of file diff --git a/src/content/ru/projects/physics/satelite.md b/src/content/ru/projects/physics/satelite.md index 4856a34..ceba30a 100644 --- a/src/content/ru/projects/physics/satelite.md +++ b/src/content/ru/projects/physics/satelite.md @@ -15,7 +15,7 @@ language: ru
detector -
Рисунок 1. Прототип прибора. 1 — тело детектора, состоящее из сцинтилляционных шайб, 2 — оптоволокно в защитной оболочке, 3 — платы управления напряжением смещения и сбором данных, разработанные в ОИЯИ, 4 — корпус и стойка прототипа (для наземных исследований).
+
Рисунок 1. Прототип прибора. 1 — тело детектора, состоящее из сцинтилляционных шайб, 2 — оптоволокно в защитной оболочке, 3 — платы управления напряжением смещения и сбором данных, разработанные в ОИЯИ, 4 — корпус и стойка прототипа (для наземных исследований).
diff --git a/src/content/ru/projects/physics/tgf.md b/src/content/ru/projects/physics/tgf.md index c0e3a50..55ea294 100644 --- a/src/content/ru/projects/physics/tgf.md +++ b/src/content/ru/projects/physics/tgf.md @@ -9,9 +9,9 @@ published: true language: ru --- -На сегодня в физике атмосферного грозового разряда существует множество неразгаданных тайн. Ключевая из них - проблема инициализации молнии: несмотря на то, что динамика формирования молнии детально изучена, не известно, как начинается процесс развития молниевого разряда. Для начала формирования молнии необходим электрический пробой внутри грозового облака, однако наблюдаемые в атмосфере электрические поля на целый порядок меньше пробойных полей. +На сегодня в физике атмосферного грозового разряда существует множество неразгаданных тайн. Ключевая из них — проблема инициализации молнии: несмотря на то, что динамика формирования молнии детально изучена, не известно, как начинается процесс развития молниевого разряда. Для начала формирования молнии необходим электрический пробой внутри грозового облака, однако наблюдаемые в атмосфере электрические поля на целый порядок меньше пробойных полей. -Ещё один необъяснённый феномен атмосферного электричества - гамма-всплески, наблюдаемые с 1994 года космическими гамма-обсерваториями (например, BATSE, [Fermi](#tgf_1)), созданными для наблюдения гамма-излучения астрофизических источников. Загадочное природное гамма-излучение земной атмосферы получило название гамма-вспышек земного проихождения (Terrestrial Gamma-ray Flashes, TGFs). Оно примечательно своей короткой длительностью (порядка сотни микросекунд) и высокой интенсивностью гамма-излучения. Построение непротиворечивой модели TGF является одной из ключевых задач для современных учёных. +Ещё один необъяснённый феномен атмосферного электричества — гамма-всплески, наблюдаемые с 1994 года космическими гамма-обсерваториями (например, BATSE, [Fermi](#tgf_1)), созданными для наблюдения гамма-излучения астрофизических источников. Загадочное природное гамма-излучение земной атмосферы получило название гамма-вспышек земного происхождения (Terrestrial Gamma-ray Flashes, TGFs). Оно примечательно своей короткой длительностью (порядка сотни микросекунд) и высокой интенсивностью гамма-излучения. Построение непротиворечивой модели TGF является одной из ключевых задач для современных учёных.
fermi @@ -23,14 +23,14 @@ language: ru
Рисунок 2. Terrestrial Gamma-ray Flashes согласно NASA.
-Многолетнее наблюдение TGF позволило установить, что, по-видимому, в основе этого природного явления лежит ускорение релятивистских электронов в электрических полях грозовых облаков. Оказывается, в грозовых облаках возможно формирование такого крупномасштабного электрического поля, которое способно ускорять электроны сильнее, чем они тормозятся при взаимодействии с атмосферным воздухом. Это явление было предсказано российским учёным А.В. Гуревичем в 1992 году. Релятивистские электроны, ускоряемые электрическим полем, называются убегающими, а минимальное электрическое поле, при котором убегание электронов возможно, называется критическим. Убегающие электроны, взаимодействуя с молекулами воздуха, выбивают новые электроны, которые также могут стать убегающими. Этот процесс приводит к формированию лавины убегающих электронов ([Рисунок 3](#tgf_3)). Затравочные частицы для таких лавин рождаются вторичными космическими лучами. Лавины убегающих электронов при взаимодействии с воздухом создают тормозное гамма-излучение. Спектральный анализ TGF показал, что именно явление убегания релятивистских электронов в грозовых облаках является наиболее вероятным источником земных гамма-вспышек. Тем не менее, построение модели TGF требует более глубокого изучения физики лавин убегающих электронов. +Многолетнее наблюдение TGF позволило установить, что, по-видимому, в основе этого природного явления лежит ускорение релятивистских электронов в электрических полях грозовых облаков. Оказывается, в грозовых облаках возможно формирование такого крупномасштабного электрического поля, которое способно ускорять электроны сильнее, чем они тормозятся при взаимодействии с атмосферным воздухом. Это явление было предсказано российским учёным А.В. Гуревичем в 1992 году. Релятивистские электроны, ускоряемые электрическим полем, называются убегающими, а минимальное электрическое поле, при котором убегание электронов возможно, называется критическим. Убегающие электроны, взаимодействуя с молекулами воздуха, выбивают новые электроны, которые также могут стать убегающими. Этот процесс приводит к формированию лавины убегающих электронов ([рис. 3](#tgf_3)). Затравочные частицы для таких лавин рождаются вторичными космическими лучами. Лавины убегающих электронов при взаимодействии с воздухом создают тормозное гамма-излучение. Спектральный анализ TGF показал, что именно явление убегания релятивистских электронов в грозовых облаках является наиболее вероятным источником земных гамма-вспышек. Тем не менее построение модели TGF требует более глубокого изучения физики лавин убегающих электронов.
runway -
Рисунок 3. Моделирование лавин убегающих электронов на Geant4. Красные треки частиц - электроны, зелёные - гамма-излучение, синие - позитроны.
+
Рисунок 3. Моделирование лавин убегающих электронов на Geant4. Красные треки частиц — электроны, зелёные — гамма-излучение, синие — позитроны.
-Гамма-излучение грозовых облаков наблюдается не только из космоса. Существует множество наземных обсерваторий, изучающих это природное явление. Одна из них - [станция Арагатц](#tgf_4) на одноимённой горе в Армении. Исследования на станции проводятся Отделом космических лучей (Cosmic Ray Division) Ереванского Физического института, под руководством А. Чилингаряна. Высокогорное расположение экспериментального комплекса удобно для исследования грозовых облаков, так как они проходят на высоте в сто и менее метров над экспериментальными установками. Важной для грозовой физики особенностью этого экспериментального комплекса является его расположение всего в ста метрах от высоты грозовых облаков. Это позволяет получать важные экспериментальные данные по атмосферному гамма-излучению. Явление, наблюдаемое на горе Арагатц, получило название [Thunderstorm Gamma Enhancement](#tgf_5) (TGE). Его длительность, по сравнению с TGF, большая, порядка 30 минут. Анализ данных по наблюдению TGE показал, что он, в основном, состоит из гамма-изучения распада дочерних ядер радона, поднимающихся вместе с аэрозолями за счёт электрического поля между поверхностью земли и грозой. Это мягкая компонента TGE, энергия гамма квантов мягкой компоненты не превышает 3 МэВ. Однако периодически в TGE возникают мощные потоки жёсткой компоненты гамма-излучения, энергия которого достигает 100 МэВ. Длительность таких вспышек составляет порядка 100 милисекунд, как правило, они прерываются разрядом молнии. Надёжно установлено, что источником жёсткой компоненты TGE являются лавины убегающих электронов, ускоряемых грозовыми электрическими полями. +Гамма-излучение грозовых облаков наблюдается не только из космоса. Существует множество наземных обсерваторий, изучающих это природное явление. Одна из них — [станция Арагатц](#tgf_4) на одноимённой горе в Армении. Исследования на станции проводятся Отделом космических лучей (Cosmic Ray Division) Ереванского Физического института, под руководством А. Чилингаряна. Высокогорное расположение экспериментального комплекса удобно для исследования грозовых облаков, так как они проходят на высоте в сто и менее метров над экспериментальными установками. Важной для грозовой физики особенностью этого экспериментального комплекса является его расположение всего в ста метрах от высоты грозовых облаков. Это позволяет получать важные экспериментальные данные по атмосферному гамма-излучению. Явление, наблюдаемое на горе Арагатц, получило название [Thunderstorm Gamma Enhancement](#tgf_5) (TGE). Его длительность по сравнению с TGF большая — порядка 30 минут. Анализ данных по наблюдению TGE показал, что он, в основном, состоит из гамма-излучения распада дочерних ядер радона, поднимающихся вместе с аэрозолями за счёт электрического поля между поверхностью земли и грозой. Это мягкая компонента TGE, энергия гамма квантов мягкой компоненты не превышает 3 МэВ. Однако периодически в TGE возникают мощные потоки жёсткой компоненты гамма-излучения, энергия которого достигает 100 МэВ. Длительность таких вспышек составляет порядка 100 миллисекунд, как правило, они прерываются разрядом молнии. Надёжно установлено, что источником жёсткой компоненты TGE являются лавины убегающих электронов, ускоряемых грозовыми электрическими полями.
aragats @@ -42,7 +42,7 @@ language: ru
Рисунок 5. High Energy Atmospheric Physics согласно Cosmic Ray Division. В основе гамма-излучения, наблюдаемого во время грозы, лежит ускорение релятивистских электронов в грозовых облаках (жёсткая компонента), а также радиоактивный распад дочерних ядер радона (мягкая компонента).
-Изучение динамики лавин убегающих электронов не ограничивается исследованием их гамма-излучения. Потоки релятивистских электронов также вызывают повышеный уровень ионизации внутри грозового облака. Повышенная ионизация может оказать значительный вклад в процессы формирования стримеров и лидеров, лежащие в основе инициации молнии. Кроме того, грозовые облака являются источником УКВ излучения. Для регистрации ультракоротких волн станция Арагатц оснащена [интерферометром](#tgf_6). Предполагается, что релятивистские частицы также способны вызвать процессы, приводящие к УКВ излучению. Изучение плазменных процессов, связанных с ионизацией убегающих электронов, в совокупности с анализом данных УКВ интерферометров позволит пролить свет на неизведанные явления атмосферной физики. +Изучение динамики лавин убегающих электронов не ограничивается исследованием их гамма-излучения. Потоки релятивистских электронов также вызывают повышенный уровень ионизации внутри грозового облака. Повышенная ионизация может оказать значительный вклад в процессы формирования стримеров и лидеров, лежащие в основе инициации молнии. Кроме того, грозовые облака являются источником УКВ излучения. Для регистрации ультракоротких волн станция Арагатц оснащена [интерферометром](#tgf_6). Предполагается, что релятивистские частицы также способны вызвать процессы, приводящие к УКВ излучению. Изучение плазменных процессов, связанных с ионизацией убегающих электронов, в совокупности с анализом данных УКВ интерферометров позволит пролить свет на неизведанные явления атмосферной физики.
uhf diff --git a/src/content/ru/projects/software/dataforge.md b/src/content/ru/projects/software/dataforge.md index d9ed8c2..9dc1542 100644 --- a/src/content/ru/projects/software/dataforge.md +++ b/src/content/ru/projects/software/dataforge.md @@ -9,4 +9,4 @@ published: true language: ru --- -[DataForge](/dataforge) - это современная платформа для сбора и анализа данных, созданная для автоматизации обработки данных в физических экспериментах и не только. \ No newline at end of file +[DataForge](/dataforge) — это современная платформа для сбора и анализа данных, созданная для автоматизации обработки данных в физических экспериментах и не только. \ No newline at end of file diff --git a/src/content/ru/projects/software/kmath.md b/src/content/ru/projects/software/kmath.md index e48bf3a..5b5fcb5 100644 --- a/src/content/ru/projects/software/kmath.md +++ b/src/content/ru/projects/software/kmath.md @@ -2,14 +2,14 @@ content_type: project project_type: software id: kmath -shortTitle: Kmath -title: "Экспериментальная математическая библиотека на kotlin" +shortTitle: KMath +title: "Экспериментальная математическая библиотека на Kotlin" order: 2 published: true language: ru --- -Экспериментальная библиотека для математических операций на kotlin, построенная по принципу контекстно-ориентированного -программирвоания с учетом математических абстракций. +Экспериментальная библиотека для математических операций на Kotlin, построенная по принципу контекстно-ориентированного +программирования с учетом математических абстракций. -[Репозиторий с кодом и документация](https://github.com/altavir/kmath) \ No newline at end of file +[Репозиторий с кодом и документация](https://github.com/altavir/kmath). \ No newline at end of file diff --git a/src/content/ru/projects/software/muon-sim.md b/src/content/ru/projects/software/muon-sim.md index 6eda09c..2544ed7 100644 --- a/src/content/ru/projects/software/muon-sim.md +++ b/src/content/ru/projects/software/muon-sim.md @@ -11,4 +11,4 @@ language: ru Моделирование и графическая визуализация регистрации мюонов в эксперименте Muon Monitor написанные на языке Kotlin. -[Репозиторий с кодом и инструкции по запуску](https://bitbucket.org/mipt-npm/muon-sim) +[Репозиторий с кодом и инструкции по запуску](https://bitbucket.org/mipt-npm/muon-sim). diff --git a/src/content/ru/projects/software/plotly.md b/src/content/ru/projects/software/plotly.md index 68a08a9..5fbf6f7 100644 --- a/src/content/ru/projects/software/plotly.md +++ b/src/content/ru/projects/software/plotly.md @@ -3,12 +3,12 @@ content_type: project project_type: software id: plotly shortTitle: Plotly.kt -title: Plotly.kt для Kotlin-multiplatform +title: Plotly.kt для Kotlin Multiplatform order: 5 published: true language: ru ------------ -[Plotly.kt](https://github.com/mipt-npm/plotly.kt) построена на основе популярной веб-библиотеки [Plotly](https://plotly.com/javascript/). Она позволяет осуществлять доступ к почти всем фунциям этой библиотеки из Kotlin-mulitplatform (Kotlin-JVM и Kotlin-JS). Также в есть экспериментальная интеграция с kotlin jupyter kernel и другие способы отрисовки графиков. +[Plotly.kt](https://github.com/mipt-npm/plotly.kt) построена на основе популярной веб-библиотеки [Plotly](https://plotly.com/javascript/). Она позволяет осуществлять доступ к почти всем функциям этой библиотеки из Kotlin Multiplatform (Kotlin/JVM и Kotlin/JS). Также есть экспериментальная интеграция с Kotlin kernel для IPython/Jupyter и другие способы отрисовки графиков. -Более подробное описание доступно в [репозитории проекта](https://github.com/mipt-npm/plotly.kt) а также [на специальной странице с примерами](/files/plotly.html), подготовленной стажеркой JBR Екатериной Самородовой. \ No newline at end of file +Более подробное описание — в [репозитории проекта](https://github.com/mipt-npm/plotly.kt), а также [на специальной странице с примерами](/files/plotly.html), подготовленной стажеркой JBR Екатериной Самородовой. \ No newline at end of file diff --git a/src/content/ru/projects/software/prog-seminar.md b/src/content/ru/projects/software/prog-seminar.md index c76bd46..d1f9e91 100644 --- a/src/content/ru/projects/software/prog-seminar.md +++ b/src/content/ru/projects/software/prog-seminar.md @@ -10,17 +10,17 @@ language: ru --- Не секрет, что проведение и анализ данных современного физического эксперимента практически на каждом этапе связаны -с работой накомпьютерах, с разработкой и использованию различного программного обеспечения. В такой ситуации, подходы, +с работой на компьютерах, с разработкой и использованию различного программного обеспечения. В такой ситуации подходы, используемые при разработке программ и качество этих программ становятся весьма существенными. Лаборатория методов ядерно-физических экспериментов МФТИ совместно с ОИЯИ организует при поддержке JetBrains Research -регулярный семинар, посвещенный разработке, поддержке и использованию программного обеспечения в экспериментальной физики. +регулярный семинар, посвященный разработке, поддержке и использованию программного обеспечения в экспериментальной физике. Тематика семинара: * Проблемы программного обеспечения в физических экспериментах и пути их решений. -* Применение современных IT методов в научном программном обеспечении. +* Применение современных методов IT в научном программном обеспечении. * Обзоры конкретных научных пакетов. @@ -28,8 +28,8 @@ language: ru Участие в семинаре свободное. Будет проводится видео-трансляция (TBD). -Заявки на участие с докладом а также вопросы можно присылать на почту npm@mipt.ru. +Заявки на участие с докладом, а также вопросы можно присылать на почту [npm@mipt.ru](mailto:npm@mipt.ru). -Обсудить отдельные вопросы, связанные с семинаром можно в [телеграм канале лаборатории](https://t.me/mipt_npm). +Обсудить отдельные вопросы, связанные с семинаром можно в [телеграм-канале лаборатории](https://t.me/mipt_npm). Актуальная информация о семинаре доступна [здесь](http://npm.mipt.ru/confluence/pages/viewpage.action?pageId=33128452). \ No newline at end of file diff --git a/src/content/ru/projects/software/reactor.md b/src/content/ru/projects/software/reactor.md index 17651b7..603023b 100644 --- a/src/content/ru/projects/software/reactor.md +++ b/src/content/ru/projects/software/reactor.md @@ -11,4 +11,4 @@ language: ru Макро-симуляция для реакторной модели в физике электронных лавин в атмосфере на языке Kotlin. -[Репозиторий с кодом](https://bitbucket.org/mipt-npm/skysim) +[Репозиторий с кодом](https://bitbucket.org/mipt-npm/skysim). diff --git a/src/intl/ru.json b/src/intl/ru.json index a36dd77..574a3ac 100644 --- a/src/intl/ru.json +++ b/src/intl/ru.json @@ -34,7 +34,7 @@ }, "about": { "title": "Лаборатория методики ядерно-физического эксперимента", - "descr": "Группа была создана в 2015 году на базе кафедры общей физики МФТИ, нескольких лабораторий ИЯИ РАН и при поддержке лаборатории физики высоких энергий МФТИ. Цель создания - разработка методов для проведения и анализа данных экспериментов в области физики частиц и ядерной физики. Помимо этого участники группы занимаются внедрением современных информационных технологий в экспериментальную физику и образование.", + "descr": "Группа была создана в 2015 году на базе кафедры общей физики МФТИ, нескольких лабораторий ИЯИ РАН и при поддержке лаборатории физики высоких энергий МФТИ. Цель создания — разработка методов для проведения и анализа данных экспериментов в области физики частиц и ядерной физики. Помимо этого участники группы занимаются внедрением современных информационных технологий в экспериментальную физику и образование.", "pubs": { "title": "Публикации", "available1": "Публикации группы доступны на ", @@ -49,7 +49,7 @@ "partners": { "mipt": { "title_fund": "Кафедра общей физики МФТИ", - "description_fund": "Кафедра общей физики является основной точкой соприкосновения для ученых и преподавателей с одной стороны и студентов с другой стороны. Тесное сотрудничество с кафдерой является залогом постоянного притока молодых сотрудников, а также постоянного самосовершенствования членов группы, работающих со студентами.", + "description_fund": "Кафедра общей физики является основной точкой соприкосновения для ученых и преподавателей с одной стороны и студентов с другой стороны. Тесное сотрудничество с кафедрой является залогом постоянного притока молодых сотрудников, а также постоянного самосовершенствования членов группы, работающих со студентами.", "title_energy": "Лаборатория физики высоких энергий МФТИ", "description_energy": "Тесное сотрудничество с лабораторией физики высоких энергий позволяет осуществлять прямой контакт между образованием и научным сообществом, не выходя за рамки МФТИ." }, @@ -61,7 +61,7 @@ }, "ras": { "title_exp": "Отдел экспериментальной физики ИЯИ РАН", - "description_exp": "Ведется очень плотное сотруднничество с ОЭФ ИЯИ РАН в рамках коллабораций Troitsk nu-mass и KATRIN, а также в плане подготовки квалифицированных кадров для работы на эксперименте NICA и в других ускорительных экспериментах. В рамках сотрудничества реализуются как научные так и образовательные задачи.", + "description_exp": "Ведется очень плотное сотрудничество с ОЭФ ИЯИ РАН в рамках коллабораций Troitsk nu-mass и KATRIN, а также в плане подготовки квалифицированных кадров для работы на эксперименте NICA и в других ускорительных экспериментах. В рамках сотрудничества реализуются как научные так и образовательные задачи.", "title_beam": "Лаборатория пучка ИЯИ РАН", "description_beam": "Лаборатория пучка линейного ускорителя ИЯИ РАН отвечает за проводку и диагностику пучка ускорителя, а также ведет разработки систем диагностики пучка, используемых по всему миру. Группа ведет несколько совместных образовательных проектов с этой лабораторией.", "title_education": "Научно-образовательный центр ИЯИ РАН", @@ -78,14 +78,14 @@ "education": { "bc_title": "Образование", "title": "Образование", - "description": "Образовательные проекты в побласти ядерной физики и методов проведения и анализа результатов физического эксперимента являются одним из ключевых направлений деятельности группы.", + "description": "Образовательные проекты в области ядерной физики и методов проведения и анализа результатов физического эксперимента являются одним из ключевых направлений деятельности группы.", "course1": "Подробная информация доступна на ", "course2": "странице курса" }, "math": { "bc_title": "Математика", "title": "Математические методы", - "description": "Математическое моделирование физических процессов и математические методы анализа данных являются неотъемлимой частью современной экспериментальной физики. Постоянно возникает потребность как в совершенствовании существующих методов, так и в разработке принципиально новых подходов." + "description": "Математическое моделирование физических процессов и математические методы анализа данных являются неотъемлемой частью современной экспериментальной физики. Постоянно возникает потребность как в совершенствовании существующих методов, так и в разработке принципиально новых подходов." }, "software": { "bc_title": "Программное обеспечение",