Merge pull request #18 from mipt-npm/commandertvis/refactor

Many typo, typography and markdown fixes

src/content/en/members/inzhechik.md

@@ -8,26 +8,24 @@ published: true
 language: en
 ---
 
-**Group leader**
+**The group leader.**
 
-Professor, Department of General Physics, MIPT. Laureate of I.V. Kurchatov prize. Veteran of nuclear energy and industry. The official expert of Rosatom on isotope technologies. Member of international physical experiments: 
-[GERDA — search for neutrinoless double beta decay of Ge-76](https://www.mpi-hd.mpg.de/gerda/home.html)  
-[EMMA — experiment with multimuon array](http://www.cupp.fi/index.php?option=com_content&view=article&id=4&Itemid=40&lang=en)  
-Mu-Monitor — investigation of cosmic muon fluxes in underground labs LSC   
+Professor, Department of General Physics, MIPT. Laureate of I. V. Kurchatov prize. Veteran of nuclear energy and industry. The official expert of Rosatom on isotope technologies. Member of international physical experiments: 
+[GERDA — search for neutrinoless double beta decay of Ge-76](https://www.mpi-hd.mpg.de/gerda/home.html)  
+[EMMA — experiment with multimuon array](http://www.cupp.fi/index.php?option=com_content&view=article&id=4&Itemid=40&lang=en)  
+Mu-Monitor — investigation of cosmic muon fluxes in underground labs LSC   
 [CUPP](http://www.cupp.fi/)
 
 **Scientific interests:** neutrino physics and methodology for underground low-background experiments in nuclear and particle physics.
 
-More than 100 scientific publications, including:  
-·       [P.Kuusiniemi et al. Muon multiplicities measured using an underground cosmic-ray array. J.Phys.Conf.Ser. 718 (2016) no.5, 052021.](https://inspirehep.net/record/1468840/files/JPCS_718_5_052021.pdf)  
-·       [M.Agostini et al. The background in the 0νββy experiment GERDA. Eur.Phys.J. C 74 (2014) 2764](http://arxiv.org/pdf/1306.5084.pdf)  
-·       [T.Raiha¤,et al. Cosmic-ray experiment EMMA: Tracking analysis of the first muon events. Proceedings of the 31st ICRC, Łodz 2009;]( http://icrc2009.uni.lodz.pl/proc/pdf/icrc0996.pdf)  
-·       [M.Agostini et al. Measurement of the half-life of the two-neutrino double beta decay of Ge-76 with the Gerda experiment. J. Phys. Nucl. Part. Phys. 40 (2013) 035110;](http://arxiv.org/pdf/1212.3210.pdf)  
-·       [M.Agostini et al. Results on Neutrinoless Double-βDecay of 76Gefrom Phase I of the GERDA Experiment. Phys. Rev. Lett. 111 (2013) 122503;]( http://arxiv.org/pdf/1307.4720.pdf)  
-·       [J.Sarkamo et al. EAS selection in the EMMA underground array. J. Phys.: Conf. Ser.(2013)409 012086;](http://iopscience.iop.org/article/10.1088/1742-6596/409/1/012086/pdf)  
-·       L.V. Inzhechik. Isotopes. Isotope separation. Big Russian Encyclopedia. Moscow scientific ed. “Big Russian Encyclopedia”, 2008. V. 11, p. 33, 34.
-·       Yu.V. Gaponov, L.V. Inzhechik, S.V. Semenov. Isotopes and fundamental problems of nuclear physics. Chapter 10 of the collective monograph "Isotopes: Properties, Preparation, Application", ed. V.Yu. Baranov, Moscow, Fizmatlit, 2005, v. 2.
+More than 100 scientific publications, including:
+* [P.Kuusiniemi et al. Muon multiplicities measured using an underground cosmic-ray array. J.Phys.Conf.Ser. 718 (2016) no.5, 052021.](https://inspirehep.net/record/1468840/files/JPCS_718_5_052021.pdf)  
+* [M.Agostini et al. The background in the 0νββy experiment GERDA. Eur.Phys.J. C 74 (2014) 2764](http://arxiv.org/pdf/1306.5084.pdf)  
+* [T.Raiha¤,et al. Cosmic-ray experiment EMMA: Tracking analysis of the first muon events. Proceedings of the 31st ICRC, Łodz 2009;]( http://icrc2009.uni.lodz.pl/proc/pdf/icrc0996.pdf)  
+* [M.Agostini et al. Measurement of the half-life of the two-neutrino double beta decay of Ge-76 with the Gerda experiment. J. Phys. Nucl. Part. Phys. 40 (2013) 035110;](http://arxiv.org/pdf/1212.3210.pdf)  
+* [M.Agostini et al. Results on Neutrinoless Double-βDecay of 76Gefrom Phase I of the GERDA Experiment. Phys. Rev. Lett. 111 (2013) 122503;]( http://arxiv.org/pdf/1307.4720.pdf)  
+* [J.Sarkamo et al. EAS selection in the EMMA underground array. J. Phys.: Conf. Ser.(2013)409 012086;](http://iopscience.iop.org/article/10.1088/1742-6596/409/1/012086/pdf)  
+* L.V. Inzhechik. Isotopes. Isotope separation. Big Russian Encyclopedia. Moscow scientific ed. “Big Russian Encyclopedia”, 2008. V. 11, p. 33, 34.
+* Yu.V. Gaponov, L.V. Inzhechik, S.V. Semenov. Isotopes and fundamental problems of nuclear physics. Chapter 10 of the collective monograph "Isotopes: Properties, Preparation, Application", ed. V.Yu. Baranov, Moscow, Fizmatlit, 2005, v. 2.
 
-<p>
-e-mail: <a href='mailto&#58;in&#122;he&#99;h%69k%&#52;0%6Da&#105;%6C&#46;&#114;%75'>&#105;&#110;zhechi&#107;&#64;mail&#46;ru</a>
-</p>
+e-mail: [inzhechik@mail.ru](inzhechik@mail.ru)

src/content/en/members/nozik.md

@@ -20,6 +20,4 @@ Secretary of the council [Society of Scientists](http://onr-russia.ru/)
 
 **Scientific interests:** Mathematical statistics, scientific software, neutrino mass.
 
-<p>
-e-mail: <a href="mailto:&#110;&#111;&#122;&#105;&#107;&#046;&#097;&#097;&#064;&#109;&#105;&#112;&#116;&#046;&#114;&#117;">&#110;&#111;&#122;&#105;&#107;&#046;&#097;&#097;&#064;&#109;&#105;&#112;&#116;&#046;&#114;&#117;</a>
-</p>
+e-mail: [nozik.aa@mipt.ru](mailto:nozik.aa@mipt.ru)

src/content/en/news/2019_02_27_conference.md

@@ -1,12 +1,12 @@
 ---
 content_type: post
-title: Elementary Particle Physics and Cosmology - 2019
+title: Elementary Particle Physics and Cosmology 2019
 date: 2019-02-26
 published: true
 slug: /conference
 language: en
 ---
-Registration for the youth conference «Elementary particle phyics and cosmology - 2019» is now open. The conference is dedicated to particle physics, cosmology and wide range of related topics like mathematical physics, astrophysics, nuclear medicine, etc. 
+Registration for the youth conference "Elementary particle physics and cosmology 2019" is now open. The conference is dedicated to particle physics, cosmology and wide range of related topics like mathematical physics, astrophysics, nuclear medicine, etc. 
 The conference is held for the eighth time and despite the low number of reports it has established itself as one of the representative Russian-speaking youth conferences on this topic.
 
 The conference will be held on April 11 and 12 in the Moscow building of the Moscow Institute of Physics and Technology at Klimentovsky per., bld.1, p.1. Participation in the conference is free, but the number of reports is limited.

src/content/en/news/2019_11_13.md

@@ -1,6 +1,6 @@
 ---
 content_type: post
-title: News - autumn 2019
+title: News — autumn 2019
 date: 2019-11-13
 published: true
 slug: /autumn

src/content/en/news/2020_02_07_kotlin-course.md

@@ -1,6 +1,6 @@
 ---
 content_type: post
-title: Scientific programming on Kotlin - 2020
+title: Scientific programming on Kotlin — 2020
 date: 2020-02-07
 published: true
 slug: /kotlin_2020

src/content/en/news/2020_09_05_stat_methods.md

@@ -7,13 +7,13 @@ slug: /stat_methods_2020
 language: en
 ---
 
-In the fall of 2020, we continue our now traditional course <a href="pages/stat-methods">Statistical Methods in Experimental Physics</a>. As in the previous year, the course is combined with the basic course "Introduction to Data Analysis", read within the framework of "Physics Horizons" for the second year students from the basic department of the INR RAS "Fundamental Interactions and Cosmology".
+In the fall of 2020, we continue our now traditional course [Statistical Methods in Experimental Physics](pages/stat-methods). As in the previous year, the course is combined with the basic course "Introduction to Data Analysis", read within the framework of "Physics Horizons" for the second year students from the basic department of the INR RAS "Fundamental Interactions and Cosmology".
 
 This year, the course will be partly remote and with minor format changes. Lectures will be more clearly separated from seminars and will be recorded. The workshops will include significantly more demonstrations of the specific program code used for data analysis. In particular, there will be several sessions of the so-called live-coding. Also, due to the transfer of lectures online (and the help of assistants), we plan to supplement the course program with separate lessons devoted to modern aspects of working with data, such as Monte Carlo methods and Bayesian methods.
 
-The course will be announced online on Wednesday, September 9 at 5:05 pm &nbsp;<a href="https://meet.google.com/fqh-izkt-rfu">https://meet.google.com/fqh-izkt-rfu</a>.</p>
-<p>To distribute relevant information on the course, as well as for questions and discussion, a telegram group was created: &nbsp;<a href="https://t.me/mipt_statmethods">https://t.me/mipt_statmethods</a>.
+The course will be announced online on Wednesday, September 9 at 5:05 pm &nbsp;[https://meet.google.com/fqh-izkt-rfu](https://meet.google.com/fqh-izkt-rfu).
+To distribute relevant information on the course, as well as for questions and discussion, a Telegram group was created: [https://t.me/mipt_statmethods](https://t.me/mipt_statmethods).
 
-Additional course materials will be available <a href="https://npm.mipt.ru/confluence/pages/viewpage.action?pageId=56655879">here</a>.
+Additional course materials will be available [here](https://npm.mipt.ru/confluence/pages/viewpage.action?pageId=56655879).
 
-The course is conducted with <a href="https://research.jetbrains.org/ru/groups/npm/courses/3">JetBrains Research informationcal support</a>.
+The course is conducted with [JetBrains Research informational support](https://research.jetbrains.org/ru/groups/npm/courses/3).

src/content/en/news/2020_11_24_report_2020.md

@@ -17,7 +17,7 @@ Briefly:
   * Elya Blinova
   * Nikolay Karpushkin
   * Roland Grinis
-* Defense of one Ph.D. thesis (Vasily Chernov), two master's theses (Alexander Svetlichny and Egor Stadnichuk) and two bachelor's theses (Tatyana Abramova and Timur Khamitov).
+* Defense of one PhD thesis (Vasily Chernov), two master's theses (Alexander Svetlichny and Egor Stadnichuk) and two bachelor's theses (Tatyana Abramova and Timur Khamitov).
 * 12 publication (4 more were sent to journals).
 * 25 reports at conferences and meetings of different levels.
 * Formal entry into the IAXO collaboration.

src/content/en/news/Site update 20_01_2017.md

@@ -1,9 +1,9 @@
 ---
 content_type: post
-title: Update - January 20th 2017
+title: Update — January 20th 2017
 date: 2017-01-20
 published: true
 slug: /update
 language: en
 ---
-<p>Some site sections were updated. Created the <a href="http://npm.mipt.ru/confluence">internal section</a>.</p>
+Some site sections were updated. Created the [internal section](http://npm.mipt.ru/confluence).

src/content/en/news/autumn_2018.md

@@ -13,9 +13,9 @@ Two our traditional courses will take place this semester:
 <hr>
 
 ## [Non-accelerationf experimants in particle physics and astrolhysics](/pages/subterranean)
-**The 1st lecture — 19th September 2018**
+**The 1st lecture &mdash; 19th September 2018**
 
-Lecturer: Lev Inzhechik, Ph.D., a member of the international collaborations GERDA, LEGEND, EMMA and Mu-MONITOR.
+Lecturer: Lev Inzhechik, PhD, a member of the international collaborations GERDA, LEGEND, EMMA and Mu-MONITOR.
 
 **Date, time and place: every Wednesday, at 17.05, in 517-А MB (teaching room of the department of general physics).**
 
@@ -24,9 +24,9 @@ The course is devoted to the problems of neutrino physics, astrophysics and nucl
 <hr> 
 
 ## [Statistical methods in experimantal physics](/pages/stat-methods)
-**The 1st lecture — 26 сентября 2018 г.**
+**The 1st lecture &mdash; 26th September 2018 г**
 
-Lecturer: Alexander Nozik, Ph.D.
+Lecturer: Alexander Nozik, PhD
 
 **Date, time and place: every Wednesday, at 17.05, in 403 LB.**
 
@@ -35,7 +35,7 @@ The course details the use of statistical methods in planning and processing the
 
 ## Scientific work
 
-The group continues scientific work kointly with leading scientific organizations both in Russia and abroad.
+The group continues scientific work jointly with leading scientific organizations both in Russia and abroad.
 
 We also announce recruitment for second and third year students for scientific work in several areas.
 Student vacancy announcements are posted on [document server](http://npm.mipt.ru/confluence/pages/viewpage.action?pageId=16023618).
@@ -46,4 +46,4 @@ If you have any questions please write to [group email or telegram](/about).
 
 <hr>
 
-<a href="/files/npm-2018.pdf">Announcement of lectures and scientific work 2018</a>
+[Announcement of lectures and scientific work 2018](/files/npm-2018.pdf)

src/content/en/news/subterranean_2017.md

@@ -10,6 +10,6 @@ language: en
 Semester elective course
 </p>
 
-L.V. Inzhechik reads lectures on Mondays at 18:30 in aud. 517 of Main Building. The first lectire — February 20th 2017.
+L.V. Inzhechik reads lectures on Mondays at 18:30 in aud. 517 of Main Building. The first lecture &mdash; 20th February 2017.
 
 More information on the [course page](/pages/subterranean).

src/content/en/news/update_11_10_2016.md

@@ -1,6 +1,6 @@
 ---
 content_type: post
-title: Updates - October 11th 2016
+title: Updates — October 11th 2016
 date: 2016-10-11
 published: true
 slug: /update_3

src/content/en/pages/biref.md

@@ -19,7 +19,7 @@ language: en
     </ul>
     <h3 id="приложение">Application</h3>
     <p>To start, you must have the installed platform JVM 8.</p>
-    <h4 id="установка-jre" style="margin-bottom: 0px">JRE installation</h4>
+    <h4 id="установка-jre" style="margin-bottom: 0">JRE installation</h4>
     <p>This program requires <a href="https://en.wikipedia.org/wiki/Java_virtual_machine">Java Runtime Environment </a> version 8 (it will probably work on 7, but it has not been tested. JRE is installed by default on the vast majority of personal computers. You can verify the installed version with the command <code> java -version </code>. If platform is not installed, or an old version is installed, then you need to install it. </p>
     <ul>
         <li><strong>Windows:</strong> Go <a

src/content/en/pages/nozik.md

@@ -9,7 +9,7 @@ language: en
 
 <img src="/images/members/nozik_2.png" alt="nozik" />
 
-* Phd in particle physics.
+* PhD in particle physics.
 
 * Deputy head of [MIPT-NPM](/) lab.
 

src/content/en/projects/education/analysis.md

@@ -9,4 +9,4 @@ order: 2
 published: true
 language: en
 ---
-Optional semester course for 2-4th year students.
+Optional semester course for 2–4th year students.

src/content/en/projects/math/deconvolution.md

@@ -23,23 +23,23 @@ f_m = K_{mn}\varphi_n
 $$
 In terms of mathematical statistics, we must evaluate$\vec{\varphi}$ using implementation $\vec{f}$, knowing the probability density for $\vec{f}$ and matrix $K$ content. Acting in the spirit of decision theory, we must choose a vector function $\vec{S}$, defining $\vec{\varphi}$ on base of $\vec{f}$ and called _strategy_. In order to determine which strategies are more optimal, we introduce the _squared loss function_:
 $$
-L(\hat{\varphi},\vec{S}) = (\hat{\varphi}-\vec{S})^2,
+L\left(\hat{\varphi},\vec{S}\right) = \left(\hat{\varphi}-\vec{S}\right)^2,
 $$
-where $\hat{\varphi}$ — the best decision. According to the Bayesian approach, we consider $\vec{\varphi}$ as **random variable** and move our uncertainty about $\vec{\varphi}$ in _prior density_ $P(\vec{\varphi})$, Expressing **reliability** of the various possible laws of nature and determined on the basis of information prior to the experiment. With this approach, the choice of an optimal strategy is based on minimizing _aposterior risk_:
+where $\hat{\varphi}$ is the best decision. According to the Bayesian approach, we consider $\vec{\varphi}$ as **random variable** and move our uncertainty about $\vec{\varphi}$ in _prior density_ $P(\vec{\varphi})$, Expressing **reliability** of the various possible laws of nature and determined on the basis of information prior to the experiment. With this approach, the choice of an optimal strategy is based on minimizing _posterior risk_:
 $$
-r_{\vec{S}}(\vec{\varphi}) \equiv E_{\vec{\varphi}}E_{\vec{f}}[L(\vec{\varphi},\vec{S})|\vec{\varphi}]
+r_{\vec{S}}(\vec{\varphi}) \equiv E_{\vec{\varphi}}E_{\vec{f}}\left[L\left(\vec{\varphi},\vec{S}\right)|\vec{\varphi}\right]
 $$
 Then the optimal strategy in case of the square loss function is well known: 
 $$
-S^{opt} _n= E[\varphi_n|\vec{f}] = \int \varphi_n P(\vec{\varphi}|\vec{f})d\vec{\varphi}
+S^{opt} _n= E\left[\varphi_n|\vec{f}\right] = \int \varphi_n P\left(\vec{\varphi}|\vec{f}\right)d\vec{\varphi}
 $$
-_Aposterior density_ $P(\vec{\varphi}|\vec{f})$ is determined by the Bayes theorem: 
+_Posterior density_ $P(\vec{\varphi}|\vec{f})$ is determined by the Bayes theorem: 
 $$
-P(\vec{\varphi}|\vec{f})= \frac{P(\vec{\varphi})P(\vec{f}|\vec{\varphi})}{\int d\vec{\varphi}P(\vec{\varphi})P(\vec{f}|\vec{\varphi})}
+P\left(\vec{\varphi}|\vec{f}\right)= \frac{P(\vec{\varphi})P\left(\vec{f}|\vec{\varphi}\right)}{\int d\vec{\varphi}P(\vec{\varphi})P\left(\vec{f}|\vec{\varphi}\right)}
 $$
 In addition, this approach allows us to determine the dispersion of the resulting solution: 
 $$
-\left\langle \sigma_n^2 \right\rangle = \int (\varphi_n - S^{opt}_n)^2 P(\vec{\varphi}|\vec{f})d\vec{\varphi}
+\left\langle \sigma_n^2 \right\rangle = \int \left(\varphi_n - S^{opt}_n\right)^2 P\left(\vec{\varphi}|\vec{f}\right)d\vec{\varphi}
 $$
 We got the solution by introducing a priori density $P(\vec{\varphi})$. Can we say anything about the world of $\varphi(x)$ functions, which is defined by a priori density? If the answer to this question is no, we will have to accept all possible $\varphi(x)$ equally probable and return to the irregular solution. Thus, we should answer this question positively. This is the statistical regularization method - regularization of the solution by introducing additional a priori information about $\varphi(x)$. If a researcher already has some a priori information (a priori density of $P(\vec{\varphi})$), he can simply calculate the integral and get an answer. If there is no such information, the following paragraph describes what minimal information a researcher can have and how to use it to obtain a regularized solution.
 
@@ -61,7 +61,7 @@ $$
 
 Under these conditions, the following function will deliver a minimum to the function:
 $$
-P_{\alpha}(\vec{\varphi})  = \frac{\alpha^{Rg(\Omega)/2}\det\Omega^{1/2}}{(2\pi)^{N/2}} \exp(-\frac{1}{2} (\vec{\varphi},\alpha\Omega\vec{\varphi}))
+P_{\alpha}(\vec{\varphi})  = \frac{\alpha^{Rg(\Omega)/2}\det\Omega^{1/2}}{(2\pi)^{N/2}} \exp\left(-\frac{1}{2} (\vec{\varphi},\alpha\Omega\vec{\varphi})\right)
 $$
 The $\alpha$ parameter is associated with $\omega$, but since we don't actually have information about the specific values of the smoothness functionality, it makes no sense to find out how it is associated. Then what to do with $\alpha$, you ask? There are three paths: 
 1. select the value of the parameter $\alpha$ manually, and thus proceed to regularization of Tikhonov 
@@ -77,14 +77,14 @@ The third case will be considered in the next section using the example of Gauss
 ### Gaussian noises case
 The case where the errors in the experiment are Gaussian distributed is remarkable in that an analytical solution to our problem can be obtained. The solution and its error will be as follows:
 $$
-\vec{\varphi}  = (K^T\Sigma^{-1}K +\alpha^*\Omega)^{-1}K^T\Sigma^{-1^{T}}\vec{f}
+\vec{\varphi}  = \left(K^T\Sigma^{-1}K +\alpha^*\Omega\right)^{-1}K^T\Sigma^{-1^{T}}\vec{f}
 $$
 $$
-\Sigma_{\vec{\varphi}}  = (K^T\Sigma^{-1}K+\alpha^*\Omega)^{-1}
+\Sigma_{\vec{\varphi}}  = \left(K^T\Sigma^{-1}K+\alpha^*\Omega\right)^{-1}
 $$
-where $\Sigma$ - covariance matrix of a multidimensional Gaussian distribution, $\alpha^*$ - the most probable value of the parameter $\alpha$, which is determined from the condition of maximum a posteriori probability density:
+where $\Sigma$ is covariance matrix of a multidimensional Gaussian distribution, $\alpha^*$ is the most probable value of the parameter $\alpha$, which is determined from the condition of maximum a posteriori probability density:
 $$
-P(\alpha|\vec{f}) = C39; \alpha^{\frac{Rg(\Omega)}{2}}\sqrt{|(K^T\Sigma^{-1}K+\alpha\Omega)^{-1}|}\exp(\frac{1}{2} \vec{f}^T\Sigma^{-1}K^{T}(K^T\Sigma^{-1}K+\alpha\Omega)^{-1}K^T\Sigma^{-1^{T}}\vec{f})
+P\left(\alpha|\vec{f}\right) = C39; \alpha^{\frac{Rg(\Omega)}{2}}\sqrt{\left|\left(K^T\Sigma^{-1}K+\alpha\Omega\right)^{-1}\right|}\exp\left(\frac{1}{2} \vec{f}^T\Sigma^{-1}K^{T}(K^T\Sigma^{-1}K+\alpha\Omega)^{-1}K^T\Sigma^{-1^{T}}\vec{f}\right)
 $$
 
 As an example, we consider the reconstruction of a spectrum consisting of two Gaussian peaks that fell under the action of an integral step kernel (Heaviside function).

src/content/en/projects/physics/iaxo.md

@@ -9,11 +9,11 @@ published: false
 language: en
 ---
 
-**IAXO** (International Axion Observatory) - is a new generation of the axion helioscope, whose main task is the detection of axions (or other elementary particles), in a large number emitted by the solar core.
+**IAXO** (International Axion Observatory) is a new generation of the axion helioscope, whose main task is the detection of axions (or other elementary particles), in a large number emitted by the solar core.
 
-**Axions** - are hypothetical particles proposed in an extension of the standard model of particle physics. Their existence has not been experimentally proven, but there are serious theoretical reasons to suspect this. They are also associated with the problem of dark matter.
+**Axions** are hypothetical particles proposed in an extension of the standard model of particle physics. Their existence has not been experimentally proven, but there are serious theoretical reasons to suspect this. They are also associated with the problem of dark matter.
 
 The helioscope uses a powerful magnetic field to convert axions into photons. A toroidal superconducting magnet with a length of 20m with eight coils and eight holes with a diameter of 60 cm located between the coils is used. This magnet will be placed on a moving structure, very similar to the usual telescopic, to direct the magnet to the Sun. At the end of the magnet holes, a specially designed X-ray optics focuses the proposed axion photons in small areas (0.2cm $^2$) at a focal length of about 5 meters. Each of the focal spots will be displayed using Ultra-low Micromegas background x-ray detectors.
 
-** The task of the laboratory ** - development of software and a slow control system.
+**The laboratory's task** is development of software and a slow control system.
 <img src="/images/projects/physics/iaxo.png" alt="IAXO"/>

src/content/en/projects/physics/satelite.md

@@ -15,7 +15,7 @@ Structurally, the detector is a scintillation cylinder [segmented into several w
 
 <figure id="sat_detector">
     <img src="/images/projects/physics/satelite/detector.png" alt="detector"/>
-    <figcaption>Figure 1. Device prototype. 1 — detector body contained from scintillation washers, 2 — shielded fiber optic, 3 — bias voltage control and data acquisition boards developed at JINR, 4 — hull and stand of the prototype (for ground research).</figcaption>
+    <figcaption>Figure 1. Device prototype. 1 &mdash; detector body contained from scintillation washers, 2 &mdash; shielded fiber optic, 3 &mdash; bias voltage control and data acquisition boards developed at JINR, 4 &mdash; hull and stand of the prototype (for ground research).</figcaption>
 </figure>
 
 

src/content/en/projects/software/dataforge.md

@@ -9,4 +9,4 @@ published: true
 language: en
 ---
 
-[DataForge](/dataforge) - is a modern platform for collecting and analyzing data, designed to automate data processing in physical experiments and not only.
+[DataForge](/dataforge) is a modern platform for collecting and analyzing data, designed to automate data processing in physical experiments and not only.

src/content/en/projects/software/kmath.md

@@ -2,7 +2,7 @@
 content_type: project
 project_type: software
 id: dataforge
-shortTitle: Kmath
+shortTitle: KMath
 title: Experimental Kotlin math library
 order: 2
 published: true

src/content/en/projects/software/plotly.md

@@ -3,12 +3,12 @@ content_type: project
 project_type: software
 id: plotly
 shortTitle: Plotly.kt
-title: Plotly.kt wrapper library for kotlin-multiplatform
+title: Plotly.kt wrapper library for Kotlin Multiplatform
 order: 5
 published: true
 language: en
 ------------
 
-[Plotly.kt](https://github.com/mipt-npm/plotly.kt) library wraps popular [Plotly](https://plotly.com/javascript/) frontend library and allows access to it from Kotlin-multiplatform (both from front-end and back-end) as well as kotlin jupyter kernel support and other nice things.
+[Plotly.kt](https://github.com/mipt-npm/plotly.kt) library wraps popular [Plotly](https://plotly.com/javascript/) frontend library and allows access to it from Kotlin Multiplatform (both from front-end and back-end) as well as Kotlin kernel for IPython/Jupyter support and other nice things.
 
 More detailed description is available in the [project repository](https://github.com/mipt-npm/plotly.kt) and on the [special page](/files/plotly.html) prepared by Ekaterina Samorodova.

src/content/ru/magprog/intro.md

@@ -5,14 +5,14 @@ section_title: Магистерская программа
 language: ru
 ---
 
-Магистерская программа МФТИ **"Разработка и применение программного обеспечения в физических исследованиях"** создана на базе [лаборатории методов ядерно-физических экспериментов (ЛМЯФЭ)](/) при поддержке двух школ МФТИ: Физтех-школы физики и исследований им. Ландау ([ЛФИ](https://mipt.ru/education/departments/lpr/)) и Физтех-школы прикладной математики и информатики ([ФПМИ](https://mipt.ru/education/departments/fpmi/)) и ряда академических и промышленных [партнеров](#partners).
+Магистерская программа МФТИ **«Разработка и применение программного обеспечения в физических исследованиях»** создана на базе [лаборатории методов ядерно-физических экспериментов (ЛМЯФЭ)](/) при поддержке двух школ МФТИ: Физтех-школы физики и исследований им. Ландау ([ЛФИ](https://mipt.ru/education/departments/lpr/)) и Физтех-школы прикладной математики и информатики ([ФПМИ](https://mipt.ru/education/departments/fpmi/)) и ряда академических и промышленных [партнеров](#partners).
 В ее основе лежит взаимодействие студента и [научного руководителя](#mentors).
 
-Цель создания программы — объединение усилий физиков и программистов для разработки лучших компьютерных решений и применения этих решений в области фундаментальной и прикладной физики и инженерии.
+Цель создания программы — объединение усилий физиков и программистов для разработки лучших компьютерных решений и применения этих решений в области фундаментальной и прикладной физики и инженерии.
 
-Существенная часть работы физика и/или инженера так или иначе связана с компьютером. Компьютеры и программы используются на всех этапах экспериментального или теоретического исследования. Любой работе предшествует **компьютерное моделирование**, затем требуется **автоматизация сбора и хранения данных**, **анализ данных** и, наконец, **представление результатов**. На всех этих этапах нужны компьютеры и программное обеспечение. Качество программного обеспечения — ключевой фактор в исследованиях и разработках.
+Существенная часть работы физика и/или инженера так или иначе связана с компьютером. Компьютеры и программы используются на всех этапах экспериментального или теоретического исследования. Любой работе предшествует **компьютерное моделирование**, затем требуется **автоматизация сбора и хранения данных**, **анализ данных** и, наконец, **представление результатов**. На всех этих этапах нужны компьютеры и программное обеспечение. Качество программного обеспечения — ключевой фактор в исследованиях и разработках.
 
-Современная разработка программного обеспечения — это отдельная инженерная дисциплина, требующая опыта и погружения в технологию и соответствующие профессиональные сообщества. Несмотря на то, что современное программирование зародилось в физических исследованиях, с тех пор прошло много времени, и физики в среднем уже не могут похвастаться хорошими знаниями в этой области. Качество программного обеспечения в физике низкое. Те же проблемы свойственны инженерной индустрии.
+Современная разработка программного обеспечения — это отдельная инженерная дисциплина, требующая опыта и погружения в технологию и соответствующие профессиональные сообщества. Несмотря на то, что современное программирование зародилось в физических исследованиях, с тех пор прошло много времени, и физики в среднем уже не могут похвастаться хорошими знаниями в этой области. Качество программного обеспечения в физике низкое. Те же проблемы свойственны инженерной индустрии.
 
 **Зачем** для этого нужны физики?
 
@@ -20,4 +20,4 @@ language: ru
 
 **Зачем** все это программистам?
 
-Во-первых, это просто интересно. Задачи, возникающие на стыке физики и программирования, на порядки интереснее того, что ожидает инженера-программиста в повседневной рабочей жизни. Во-вторых, это хороший повод опробовать все самые свежие и экспериментальные технологии. Кроме того, опыт в моделировании, обработке данных и работе с приборами является бесценным в IT-среде.
+Во-первых, это просто интересно. Задачи, возникающие на стыке физики и программирования, на порядок интереснее тех, что ожидают инженера-программиста в повседневной рабочей жизни. Во-вторых, это хороший повод опробовать все самые свежие и экспериментальные технологии. Кроме того, опыт в моделировании, обработке данных и работе с приборами является бесценным в IT-среде.

src/content/ru/magprog/mentors/Usmanov.md

@@ -12,7 +12,7 @@ JetBrains.
 #### Биография
 
 ФРТК МФТИ (2013).
-Работал над различными компиляторами - от GCC и LLVM до котлиновского компилятора.
+Работал над различными компиляторами — от GCC и LLVM до котлиновского компилятора.
 Сотрудник JetBrains в команде Kotlin Language Research Team.
 
 #### Направление исследований

src/content/ru/members/inzhechik.md

@@ -13,23 +13,21 @@ language: ru
 **Руководитель группы.**
 
 Профессор кафедры общей физики МФТИ. Лауреат премии им. И.В. Курчатова. Ветеран атомной энергетики и промышленности. Официальный эксперт Росатома по изотопным технологиям. Участник международных физических экспериментов:  
-[GERDA — search for neutrinoless double beta decay of Ge-76](https://www.mpi-hd.mpg.de/gerda/home.html)  
-[EMMA — experiment with multimuon array](http://www.cupp.fi/index.php?option=com_content&view=article&id=4&Itemid=40&lang=en)  
-Mu-Monitor — investigation of cosmic muon fluxes in underground labs LSC   
+[GERDA — search for neutrinoless double beta decay of Ge-76](https://www.mpi-hd.mpg.de/gerda/home.html)  
+[EMMA — experiment with multimuon array](http://www.cupp.fi/index.php?option=com_content&view=article&id=4&Itemid=40&lang=en)  
+Mu-Monitor — investigation of cosmic muon fluxes in underground labs LSC   
 [CUPP](http://www.cupp.fi/)
 
 **Научные интересы:** нейтринная физика и методика подземных низкофоновых экспериментов по физике ядра и частиц.
 
-Более 100 научных публикаций, в числе которых:  
-·       [P.Kuusiniemi et al. Muon multiplicities measured using an underground cosmic-ray array. J.Phys.Conf.Ser. 718 (2016) no.5, 052021.](https://inspirehep.net/record/1468840/files/JPCS_718_5_052021.pdf)  
-·       [M.Agostini et al. The background in the 0νββy experiment GERDA. Eur.Phys.J. C 74 (2014) 2764](http://arxiv.org/pdf/1306.5084.pdf)  
-·       [T.Raiha¤,et al. Cosmic-ray experiment EMMA: Tracking analysis of the first muon events. Proceedings of the 31st ICRC, Łodz 2009;]( http://icrc2009.uni.lodz.pl/proc/pdf/icrc0996.pdf)  
-·       [M.Agostini et al. Measurement of the half-life of the two-neutrino double beta decay of Ge-76 with the Gerda experiment. J. Phys. Nucl. Part. Phys. 40 (2013) 035110;](http://arxiv.org/pdf/1212.3210.pdf)  
-·       [M.Agostini et al. Results on Neutrinoless Double-βDecay of 76Gefrom Phase I of the GERDA Experiment. Phys. Rev. Lett. 111 (2013) 122503;]( http://arxiv.org/pdf/1307.4720.pdf)  
-·       [J.Sarkamo et al. EAS selection in the EMMA underground array. J. Phys.: Conf. Ser.(2013)409 012086;](http://iopscience.iop.org/article/10.1088/1742-6596/409/1/012086/pdf)  
-·       Л.В. Инжечик. Изотопы. Изотопов разделение. Большая Российская Энциклопедия. Моск. научн. изд. «Большая Российская Энциклопедия», 2008. Т. 11, с. 33, 34.  
-·       Ю.В. Гапонов, Л.В. Инжечик, С.В. Семенов. Изотопы и фундаментальные проблемы ядерной физики. Глава 10 коллективной монографии «Изотопы: свойства, получение, применение» под ред. В.Ю. Баранова, М, Физматлит, 2005, т. 2.
+Более 100 научных публикаций, в числе которых:
+* [P.Kuusiniemi et al. Muon multiplicities measured using an underground cosmic-ray array. J.Phys.Conf.Ser. 718 (2016) no.5, 052021.](https://inspirehep.net/record/1468840/files/JPCS_718_5_052021.pdf)  
+* [M.Agostini et al. The background in the 0νββy experiment GERDA. Eur.Phys.J. C 74 (2014) 2764](http://arxiv.org/pdf/1306.5084.pdf)  
+* [T.Raiha¤,et al. Cosmic-ray experiment EMMA: Tracking analysis of the first muon events. Proceedings of the 31st ICRC, Łodz 2009;]( http://icrc2009.uni.lodz.pl/proc/pdf/icrc0996.pdf)  
+* [M.Agostini et al. Measurement of the half-life of the two-neutrino double beta decay of Ge-76 with the Gerda experiment. J. Phys. Nucl. Part. Phys. 40 (2013) 035110;](http://arxiv.org/pdf/1212.3210.pdf)  
+* [M.Agostini et al. Results on Neutrinoless Double-βDecay of 76Gefrom Phase I of the GERDA Experiment. Phys. Rev. Lett. 111 (2013) 122503;]( http://arxiv.org/pdf/1307.4720.pdf)  
+* [J.Sarkamo et al. EAS selection in the EMMA underground array. J. Phys.: Conf. Ser.(2013)409 012086;](http://iopscience.iop.org/article/10.1088/1742-6596/409/1/012086/pdf)  
+* Л.В. Инжечик. Изотопы. Изотопов разделение. Большая Российская Энциклопедия. Моск. научн. изд. «Большая Российская Энциклопедия», 2008. Т. 11, с. 33, 34.  
+* Ю.В. Гапонов, Л.В. Инжечик, С.В. Семенов. Изотопы и фундаментальные проблемы ядерной физики. Глава 10 коллективной монографии «Изотопы: свойства, получение, применение» под ред. В.Ю. Баранова, М, Физматлит, 2005, т. 2.
 
-<p>
-e-mail: <a href='mailto&#58;in&#122;he&#99;h%69k%&#52;0%6Da&#105;%6C&#46;&#114;%75'>&#105;&#110;zhechi&#107;&#64;mail&#46;ru</a>
-</p>
+e-mail: [inzhechik@mail.ru](inzhechik@mail.ru)

src/content/ru/members/nozik.md

@@ -12,9 +12,9 @@ language: ru
  
 Кандидат физико-математических наук. Старший научный сотрудник ИЯИ РАН (Сектор математического обеспечения экспериментов), ассистент кафедры общей физики МФТИ.
 
-Специалист в области анализа данных в физическом эксперименте. Участник эксперимента "Троицк ню-масс" по прямому измерению массы нейтрино. [Профиль ResearchGate](https://www.researchgate.net/profile/Alexander_Nozik)
+Специалист в области анализа данных в физическом эксперименте. Участник эксперимента «Троицк ню-масс» по прямому измерению массы нейтрино. [Профиль ResearchGate](https://www.researchgate.net/profile/Alexander_Nozik)
 
-Руководитель направления в [JetBrains Research](https://research.jetbrains.org/ru/researchers/altavir).
+Руководитель направления в [JetBrains Research](https://research.jetbrains.org/ru-ru/researchers/altavir/).
 
 Секретарь совета [Общества Научных Работников](http://onr-russia.ru/)
 

src/content/ru/news/2019_02_27_conference.md

@@ -1,12 +1,12 @@
 ---
 content_type: post
-title: Физика элементарных частици и космология - 2019
+title: Физика элементарных частиц и космология 2019
 date: 2019-02-26
 published: true
 slug: /conference
 language: ru
 ---
-Открыта регистрация на молодежную конференцию «Физика элементарных частиц и космология - 2019». Конференция посвящена физике частиц, космологии, а также широкому кругу смежных тем, таких как математическая физика, астрофизика, ядерная медицина, и так далее.
+Открыта регистрация на молодежную конференцию «Физика элементарных частиц и космология 2019». Конференция посвящена физике частиц, космологии, а также широкому кругу смежных тем, таких как математическая физика, астрофизика, ядерная медицина, и так далее.
 Конференция проводится в восьмой раз и несмотря на небольшое количество докладов, зарекомендовала себя как одна из самых представительных русскоязычных молодежных конференций по этой тематике.
 
 Конференция пройдет 11 и 12 апреля в московском корпусе МФТИ по адресу Климентовский пер., д. 1, стр.1. Участие в конференции бесплатное, но количество докладов ограничено.

src/content/ru/news/2019_12_24_results_2019.md

@@ -13,7 +13,7 @@ language: ru
 
 В 2019 г. ЛМЯФЭ работала в области неускорительной физики ядра и частиц. Для международных экспериментов GERDA/LEGEND рассчитана интенсивность фона, индуцированного солнечными нейтрино. Исследовано сечение поглощения нейтрино ядрами Ga-71, необходимое для интерпретации данных нейтринных телескопов SAGE и GALEX. Младший научный сотрудник ЛМЯФЭ Г.А. Коротеев, аспирант МФТИ А.Н. Фазлиахметов и аспирант МФТИ А.К. Выборов доложили эти работы на международной конференции MEDEX'19 в Праге (27-31.05) и на общем совещании коллаборации GERDA в Цюрихе (24-26.06). Исследованы угловые распределения потоков космических мюонов в низкофоновой подземной лаборатории LSC (международный проект “Mu-monitor”, Canfranc, Spain). Результаты опубликованы в Eur.Phys.J. C79 (2019), 721. Старший научный сотрудник ЛМЯФЭ А.А. Нозик участвовал в совещании международной коллаборации IAXO в Сарагосе (23-25.10). Согласована программа работы ЛМЯФЭ в эксперименте IAXO, оформляется официальное вхождение МФТИ в коллаборацию. Совместно с ИКИ РАН и Ереванским физическим институтом в Лаборатории исследовались модели поведения заряженных частиц в грозовых облаках. Студенты МФТИ Е.М. Стадничук и Т.М. Хамитов доложили результаты работы на международной конференции TEPA 2019 в Армении (14-17.10).
 
-В ЛМЯФЭ сформирована группа, занимающуюся развитием компьютерных технологий в физике частиц. В 2019 году развивались инфраструктурные проекты: системы визуализации данных, веб-конфигураторы, работа с базами данных и т. д. Создан прототип системы трехмерной визуализации нового поколения. Лаборатория в составе международной группы BAT занималась разработкой инструментов для Байесовского анализа данных физических экспериментов. Старший научный сотрудник ЛМЯФЭ А.А. Нозик и студентка МФТИ Т. Абрамова приняли участие в рабочем совещании группы BAT в Дортмунде. Группой создается международная коллаборация, в которой ЛМЯФЭ, представляя МФТИ, будет выступать одним из ведущих членов. Под руководством заведующего ЛФВЭ МФТИ Т.А. Аушева Лаборатория участвует в разработке компьютерных технологий для международного мегапроекта NICA (ОИЯИ, Дубна). ЛМЯФЭ активно сотрудничает с компанией JetBrains (НИР, договор на 19000$) и вступила в международную научную организацию JetBrains Research.
+В ЛМЯФЭ сформирована группа, занимающуюся развитием компьютерных технологий в физике частиц. В 2019 году развивались инфраструктурные проекты: системы визуализации данных, веб-конфигураторы, работа с базами данных и т. д. Создан прототип системы трехмерной визуализации нового поколения. Лаборатория в составе международной группы BAT занималась разработкой инструментов для Байесовского анализа данных физических экспериментов. Старший научный сотрудник ЛМЯФЭ А.А. Нозик и студентка МФТИ Т. Абрамова приняли участие в рабочем совещании группы BAT в Дортмунде. Группой создается международная коллаборация, в которой ЛМЯФЭ, представляя МФТИ, будет выступать одним из ведущих членов. Под руководством заведующего ЛФВЭ МФТИ Т.А. Аушева Лаборатория участвует в разработке компьютерных технологий для международного мегапроекта NICA (ОИЯИ, Дубна). ЛМЯФЭ активно сотрудничает с компанией JetBrains (НИР, договор на 19000$) и вступила в международную научную организацию JetBrains Research.
 
 По результатам работы Лаборатории методов ядерно-физических экспериментов в 2019 году опубликовано 8 статей в индексируемых международных журналах и сделано 14 докладов на международных научных конференциях.
 

src/content/ru/news/2020_02_07_kotlin-course.md

@@ -1,12 +1,12 @@
 ---
 content_type: post
-title: Научное программирование на Kotlin - 2020
+title: Научное программирование на Kotlin — 2020
 date: 2020-02-07
 published: true
 slug: /kotlin_2020
 language: ru
 ---
 
-Открыта регистрация на курс "Введение в научное программирование на языке Kotlin". В этом году курс проходит при официальном участии JetBrains и поддержке [JetBrains Research](https://research.jetbrains.org/groups/npm).
+Открыта регистрация на курс «Введение в научное программирование на языке Kotlin». В этом году курс проходит при официальном участии JetBrains и поддержке [JetBrains Research](https://research.jetbrains.org/groups/npm).
 
 Страница курса доступна [тут](/pages/kotlin). Для участия в курсе следует зарегистрироваться [тут](https://docs.google.com/forms/d/e/1FAIpQLSeNZT8B90pT6fM9oABHFbrtv6pKfoYKfO-ANAjLlgWynMnh_g/viewform).

src/content/ru/news/2020_06_03_join_IAXO.md

@@ -8,18 +8,18 @@ language: ru
 ---
 
 
-Лаборатория методов ядерно-физических экспериментов МФТИ стала полноценным членом коллаборации IAXO — эксперимента, направленного на поиск гипотетических частиц аксионов.
+Лаборатория методов ядерно-физических экспериментов МФТИ стала полноценным членом коллаборации IAXO — эксперимента, направленного на поиск гипотетических частиц аксионов.
 
-Идентификация частиц темной материи является одной из основных задач современной фундаментальной физики. Наиболее естественными кандидатами на роль этих частиц являются «вимпы» (WIMP — weakly interacting massive particle), стерильные нейтрино и аксионы.
+Идентификация частиц темной материи является одной из основных задач современной фундаментальной физики. Наиболее естественными кандидатами на роль этих частиц являются «вимпы» (WIMP — weakly interacting massive particle), стерильные нейтрино и аксионы.
 
-«Аксион необходим для объяснения сохранения CP-четности в сильных взаимодействиях. Это удивительная частица, очень необычно проявляющаяся в электродинамике и космологии. Если аксион откроют, космология и астрофизика станут намного богаче и интереснее. У этой частицы множество самых различных и неожиданных проявлений. Без преувеличения — откроется новое окно во Вселенную. Аксион найти непросто. Один из методов – искать его в излучении от Солнца», — рассказывает заведующий отделом экспериментальной физики ИЯИ РАН, академик РАН и член совета коллаборации IAXO Игорь Ткачев.
+«Аксион необходим для объяснения сохранения CP-четности в сильных взаимодействиях. Это удивительная частица, очень необычно проявляющаяся в электродинамике и космологии. Если аксион откроют, космология и астрофизика станут намного богаче и интереснее. У этой частицы множество самых различных и неожиданных проявлений. Без преувеличения — откроется новое окно во Вселенную. Аксион найти непросто. Один из методов — искать его в излучении от Солнца», — рассказывает заведующий отделом экспериментальной физики ИЯИ РАН, академик РАН и член совета коллаборации IAXO Игорь Ткачев.
 
 В рамках эксперимента команда ученых из лаборатории методов ядерно-физических экспериментов МФТИ будет заниматься разработкой системы сбора данных. Планируется решить две задачи:
 
 Разработать систему медленного контроля на основе уже существующих платформ TANGO-controls или DOOCS. Разработкой руководит Василий Чернов, научный сотрудник ЛМЯФЭ. Работа будет вестись как в России, так и в местах установки систем в Сарагосе (Испания), лаборатории Канфранк (Испания) и ускорительном центре DESY (Германия).
-Другая задача — разработка нового API на базе технологии Kotlin-multiplatform. Цель разработки библиотеки — обеспечение легковесной платформы для создания собственных серверов-устройств, совместимых с различными системами сбора данных, а также имеющих возможность работы в автономном режиме (что актуально для небольших экспериментов). Разработкой руководит Александр Нозик, заместитель заведующего ЛМЯФЭ. Работа ведется при поддержке JetBrains Research.
+Другая задача — разработка нового API на базе технологии Kotlin Multiplatform. Цель разработки библиотеки — обеспечение легковесной платформы для создания собственных серверов-устройств, совместимых с различными системами сбора данных, а также имеющих возможность работы в автономном режиме (что актуально для небольших экспериментов). Разработкой руководит Александр Нозик, заместитель заведующего ЛМЯФЭ. Работа ведется при поддержке JetBrains Research.
 Также идут разработки систем визуализации данных с приборов совместно с группой Waltz в DESY.
 
-«Отказоустойчивые системы сбора данных и так называемого “медленного” контроля являются критическими для развития промышленности. Они должны обеспечить сбор данных с тысяч датчиков, сохранить их, а также осуществить управление приборами и своевременное срабатывание систем защиты. В физических экспериментах к этому часто добавляется работа с большими объемами данных, поступающих с детекторов, и работа с уникальными приборами и протоколами. Подобные системы существуют примерно столько же, сколько существует задача автоматизации, но в этой области по-прежнему много работы и мало специалистов, — отмечает Александр Нозик. — Члены коллаборации IAXO участвуют во всех ключевых публикациях и в каком-то смысле являются “обладателями” полученных коллаборацией результатов. Включение организации в международную коллаборацию, тем более без денежного взноса — это существенное достижение».
+«Отказоустойчивые системы сбора данных и так называемого „медленного” контроля являются критическими для развития промышленности. Они должны обеспечить сбор данных с тысяч датчиков, сохранить их, а также осуществить управление приборами и своевременное срабатывание систем защиты. В физических экспериментах к этому часто добавляется работа с большими объемами данных, поступающих с детекторов, и работа с уникальными приборами и протоколами. Подобные системы существуют примерно столько же, сколько существует задача автоматизации, но в этой области по-прежнему много работы и мало специалистов», — отмечает Александр Нозик. — »Члены коллаборации IAXO участвуют во всех ключевых публикациях и в каком-то смысле являются „обладателями” полученных коллаборацией результатов. Включение организации в международную коллаборацию, тем более без денежного взноса — это существенное достижение».
 
 [Текст подготовлен пресс-службой МФТИ](https://mipt.ru/news/fiztekh_stal_polnopravnym_chlenom_kollaboratsii_iaxo).

src/content/ru/news/2021_08_26_devtools.md

@@ -12,9 +12,9 @@ language: ru
 
 Запускаем совместный с JetBrains курс по инструментам разработки программного обеспечения!
 
-[Страница курса](/pages/devtools) 
+[Страница курса](/pages/devtools).
 
-Для получения ссылки, зарегистрируйтесь [тут](https://forms.gle/59mBViDcg3uy3UkE8). 
+Для получения ссылки зарегистрируйтесь [тут](https://forms.gle/59mBViDcg3uy3UkE8). 
 
 Обсуждение и вопросы можно делать в [@mipt_npm](https://t.me/mipt_npm).
 

src/content/ru/news/2021_09_01_statmethods.md

@@ -1,6 +1,6 @@
 ---
 content_type: post
-title: Статистические методы - 2021
+title: Статистические методы — 2021
 date: 2021-09-01
 slug: /statmethods-2021
 language: ru
@@ -9,6 +9,6 @@ language: ru
 Запускаем курс по [статистическим методам](http://npm.mipt.ru/ru/pages/stat-methods) в 2021 году
 
 Курс ориентирован на практику применения с использованием языков программирования Python и Kotlin.
-Курс планируется по четвергам, начиная с 9 сентября, в 15:30 в физтех-цифре 5.16, формат гибридный: занятия в аудитории плюс онлайн-трансляция. Ссылка на трансляцию будет доступна в Телеграм-чате.
+Курс планируется по четвергам, начиная с 9 сентября, в 15:30 в Физтех.Цифре 5.16, формат гибридный: занятия в аудитории плюс онлайн-трансляция. Ссылка на трансляцию будет доступна в телеграм-чате.
 
-Телеграм-чат курса: https://t.me/mipt_statmethods.
+Телеграм-чат курса: [@mipt_statmethods](https://t.me/mipt_statmethods).

src/content/ru/news/2022_01_25_kotlin_2022.md

@@ -1,6 +1,6 @@
 ---
 content_type: post
-title: Введение в научное программирование на языке Kotlin - 2022
+title: Введение в научное программирование на языке Kotlin — 2022
 date: 2022-01-25
 slug: /kotlin-for-science-2022
 language: ru
@@ -8,11 +8,11 @@ language: ru
 
 ![kotlin-logo](/images/pages/kotlin.png)
 
-Готовится к запуску наш уже традиционный курс "Введение в научное программирование на языке Kotlin" в 2022 году. Как всегда, курс читается совместно с [JetBrains](https://www.jetbrains.com/). Участники курса получат возможность участвовать в конкурсе на специальные (не доступные всем остальным) стажировки от компании. Кроме того, участники курса смогут поучаствовать в стажировках от компании [Таврида Электрик](https://www.tavrida.com/ter/).
+Готовится к запуску наш уже традиционный курс «Введение в научное программирование на языке Kotlin» в 2022 году. Как всегда, курс читается совместно с [JetBrains](https://www.jetbrains.com/). Участники курса получат возможность участвовать в конкурсе на специальные (не доступные всем остальным) стажировки от компании. Кроме того, участники курса смогут поучаствовать в стажировках от компании [«Таврида Электрик»](https://www.tavrida.com/ter/).
 
-В этом году курс пройдет в "расширенном" формате. Будут лекции в гибридном формате (очное присутствие + трансляция), а также полностью дистанционные семинары. Мы немного поменяем порядок изложения, чтобы сделать курс проще для людей с меньшим опытом. Мы по-прежнему будем фокусироваться на идиомах языка, но отодвинем системы сборки на середину семестра и начнем с ноутбуков.
+В этом году курс пройдет в «расширенном» формате. Будут лекции в гибридном формате (очное присутствие + трансляция), а также полностью дистанционные семинары. Мы немного поменяем порядок изложения, чтобы сделать курс проще для людей с меньшим опытом. Мы по-прежнему будем фокусироваться на идиомах языка, но отодвинем системы сборки на середину семестра и начнем с ноутбуков.
 
-Все вопросы, обсуждение, а также сами трансляции будут доступны в [телеграм канале](https://t.me/kotlin_mipt).
+Все вопросы, обсуждение, а также сами трансляции будут доступны в [телеграм-канале](https://t.me/kotlin_mipt).
 
 Приблизительная программа курса и материалы прошлых лет доступны на [специальной странице](/pages/kotlin).
 

src/content/ru/news/autumn_2018.md

@@ -13,9 +13,9 @@ language: ru
 <hr>
 
 ## [Неускорительные эксперименты по физике частиц и астрофизике](/pages/subterranean)
-**Первая лекция — 19 сентября 2018 г.**
+**Первая лекция &mdash; 19 сентября 2018 г.**
 
-Лектор: Лев Владиславович Инжечик, к. ф.-м. н., участник международных коллабораций GERDA, LEGEND, EMMA и Mu-MONITOR.
+Лектор: Лев Владиславович Инжечик, к.&nbsp;ф.-м.&nbsp;н., участник международных коллабораций GERDA, LEGEND, EMMA и Mu-MONITOR.
 
 **Дата, время и место: каждая среда, в 17.05, в 517-А ГК (преподавательская комната кафедры общей физики).**
 
@@ -24,9 +24,9 @@ language: ru
 <hr> 
 
 ## [Статистические методы в экспериментальной физике](/pages/stat-methods)
-**Первая лекция — 26 сентября 2018 г.**
+**Первая лекция &mdash; 26 сентября 2018 г.**
 
-Лектор: Александр Аркадьевич Нозик, к. ф.-м. н.
+Лектор: Александр Аркадьевич Нозик, к.&nbsp;ф.-м.&nbsp;н.
 
 **Дата, время и место: каждая среда, в 17.05, в 403 ЛК.**
 
@@ -43,7 +43,7 @@ language: ru
 
 Приглашаем всех желающих на научные собрания, которые будут проходить **каждую среду, в 12.20, в 403 ЛК**. 
 
-По всем вопросам пожалуйста пишите на [электронный адрес группы или в телеграм канал](/about).
+По всем вопросам, пожалуйста, пишите на [электронный адрес группы или в телеграм-канал](/about).
 
 <hr>
 

src/content/ru/news/subterranean_2017.md

@@ -11,6 +11,6 @@ Cеместровый курс по выбору
 </p>
 
 Л.В. Инжечик читает лекции по понедельникам в 18:30 
-в ауд. 517 главного корпуса. Первая лекция — 20 февраля 2017 г.
+в ауд. 517 главного корпуса. Первая лекция &mdash; 20 февраля 2017 г.
 
 Подробности на [странице курса](/pages/subterranean).

src/content/ru/pages/atom.md

@@ -15,7 +15,7 @@ language: ru
 </p>
 
 Л.В. Инжечик читает лекции по понедельникам в 17:05
-в ауд. 517 главного корпуса. Первая лекция — 18 сентября 2017 г.
+в ауд. 517 главного корпуса. Первая лекция &mdash; 18 сентября 2017 г.
 
 Автор курса был одним из организаторов международных конференций по истории атомных проектов: ИСАП-96 (Дубна) и ИСАП-99 (Laxenburg, Austria). Исторические сведения будут излагаться по материалам этих конференций, часть которых так и не вышла из печати. Будут использованы другие публикации на эту тему и воспоминания академика И.К. Кикоина[^1], профессора Академии внешней разведки В.Б. Барковского[^2] и других непосредственных участников создания атомной бомбы в СССР, с которыми лектору довелось беседовать.
 В начале курса будет дан краткий и популярный обзор физических принципов ядерной энергетики, чтобы слушатели могли соотнести исторические факты с научными и технологическими аспектами атомного проекта. Будут рассмотрены некоторые проблемы мирной ядерной энергетики и проанализированы причины и сценарии кыштымской и чернобыльской ядерных катастроф в СССР, будут даны комментарии к аварии на фукусимской АЭС в Японии.

src/content/ru/pages/biref.md

@@ -19,7 +19,7 @@ language: ru
     </ul>
     <h3 id="приложение">Приложение</h3>
     <p>Для запуска необходимо наличие установленной платформы JVM 8.</p>
-    <h4 id="установка-jre" style="margin-bottom: 0px">Установка JRE</h4>
+    <h4 id="установка-jre" style="margin-bottom: 0">Установка JRE</h4>
     <p>Для работы программы требуется <a href="https://en.wikipedia.org/wiki/Java_virtual_machine">Java Runtime
         Environment</a> версии 8 (вероятно будет работать и на 7, но это не проверялось). JRE установлена по-умолчанию
         на подавляющем большинстве персональных компьютеров. Проверить установленную версию можно командой <code>java
@@ -54,7 +54,7 @@ language: ru
 </div>
 
 # Дополнительное теоретическое обоснование
-Дополнительные материалы по математическому и физическому обоснованию работы программ для анализа можно найти <a href="/files/biref.pdf">здесь</a>.
+Дополнительные материалы по математическому и физическому обоснованию работы программ для анализа можно найти [здесь](/files/biref.pdf).
 
 # Дополнительное задание
 ## 1. Ввод данных
@@ -63,21 +63,21 @@ language: ru
 ## 2. Проверка величины погрешности
 В работе практически отсутствуют параметры, которые могут иметь значительное систематическое смещение, а основная погрешность происходит из неточности измерения углов. При этом значение этой погрешности задается из наивных соображений, поскольку измерительный лимб в данном случае не имеет какого-то определенного класса точности.
 
-Проверить правильность определения погрешности можно по графику коэффициента преломления обыкновенной волны. Из теоретических соображений известно, что точки этого графика должны ложиться на прямую с нулевым наклоном (константу). Разброс точек относительно этой прямой должен носить чисто статистический характер. Если значения ошибок существенно меньше среднего разброса точек относительно прямой, значит ошибки занижены. Если же значения ошибок больше разброса точек, значит ошибки завышены. Более точную характеристику величины ошибок можно получить при помощи <a href="https://ru.wikipedia.org/wiki/%D0%9A%D1%80%D0%B8%D1%82%D0%B5%D1%80%D0%B8%D0%B9_%D1%81%D0%BE%D0%B3%D0%BB%D0%B0%D1%81%D0%B8%D1%8F_%D0%9F%D0%B8%D1%80%D1%81%D0%BE%D0%BD%D0%B0">критерия согласия Пирсона</a> (он же критерий $\chi^2$ ). Согласно этому критерию, значение суммы $\chi^2 = \sum{\frac{(y_i-f(x_i))^2}{\sigma_i^2}}$, отнесенное к количеству степеней свободы (как правило это количество точек минус количество свободных параметров) для выборки, подчиняющейся статистическим закономерностям, должно быть близко к <code>1</code>. В данном случае можно воспользоваться функцией <code>Проверить калибровку</code> в программе. В результате работы этой функции выдается два значения $\chi^2$: одно для сравнения с линейной зависимостью, второе для сравнения с константой, которая следует из теории. В первом случае количество степеней свободы на одну меньше, поскольку для линейной зависимости требуется два параметра вместо одного. Для проверки ошибок можно использовать обе зависимости.
+Проверить правильность определения погрешности можно по графику коэффициента преломления обыкновенной волны. Из теоретических соображений известно, что точки этого графика должны ложиться на прямую с нулевым наклоном (константу). Разброс точек относительно этой прямой должен носить чисто статистический характер. Если значения ошибок существенно меньше среднего разброса точек относительно прямой, значит ошибки занижены. Если же значения ошибок больше разброса точек, значит ошибки завышены. Более точную характеристику величины ошибок можно получить при помощи [критерия согласия Пирсона](https://ru.wikipedia.org/wiki/%D0%9A%D1%80%D0%B8%D1%82%D0%B5%D1%80%D0%B8%D0%B9_%D1%81%D0%BE%D0%B3%D0%BB%D0%B0%D1%81%D0%B8%D1%8F_%D0%9F%D0%B8%D1%80%D1%81%D0%BE%D0%BD%D0%B0) (он же критерий $\chi^2$). Согласно этому критерию, значение суммы $\chi^2 = \sum{\frac{(y_i-f(x_i))^2}{\sigma_i^2}}$, отнесенное к количеству степеней свободы (как правило, это количество точек минус количество свободных параметров) для выборки, подчиняющейся статистическим закономерностям, должно быть близко к <code>1</code>. В данном случае можно воспользоваться функцией <code>Проверить калибровку</code> в программе. В результате работы этой функции выдается два значения $\chi^2$: одно для сравнения с линейной зависимостью, второе для сравнения с константой, которая следует из теории. В первом случае количество степеней свободы на одну меньше, поскольку для линейной зависимости требуется два параметра вместо одного. Для проверки ошибок можно использовать обе зависимости.
 
-**Важно:** Следует отметить, что в экспериментальной физике произвольный подбор ошибок как правило запрещен. Определение погрешностей происходит до начала анализа и не может базироваться на результатах проведенных измерений. “Подгонка” ошибок допускается только в том случае, если никаких физических соображений по поводу включены ошибок нет, а также когда гарантировано отсутствие систематических смещений.
+**Важно:** Следует отметить, что в экспериментальной физике произвольный подбор ошибок, как правило, запрещен. Определение погрешностей происходит до начала анализа и не может базироваться на результатах проведенных измерений. “Подгонка” ошибок допускается только в том случае, если никаких физических соображений по поводу включены ошибок нет, а также когда гарантировано отсутствие систематических смещений.
 
-**Замечание:** Неправильное определение погрешностей в данной работе как правило происходит по причине неверной оценки точности измерений по шкале. Как правило, за такую оценку берут половину деления шкалы. В действительности, даже если все измеренные значения округлены в сторону ближайшего целого (что делать не рекомендуется), то отклонение истинного значения от измеренного описывается <a href="https://ru.wikipedia.org/wiki/%D0%9D%D0%B5%D0%BF%D1%80%D0%B5%D1%80%D1%8B%D0%B2%D0%BD%D0%BE%D0%B5_%D1%80%D0%B0%D0%B2%D0%BD%D0%BE%D0%BC%D0%B5%D1%80%D0%BD%D0%BE%D0%B5_%D1%80%D0%B0%D1%81%D0%BF%D1%80%D0%B5%D0%B4%D0%B5%D0%BB%D0%B5%D0%BD%D0%B8%D0%B5">равномерным распределением</a> с шириной один градус. Стандартное отклонение такого распределения равно $\frac{1}{\sqrt{12}}$, а вовсе не <code>0.5</code>.
+**Замечание:** Неправильное определение погрешностей в данной работе, как правило, происходит по причине неверной оценки точности измерений по шкале. Как правило, за такую оценку берут половину деления шкалы. В действительности даже если все измеренные значения округлены в сторону ближайшего целого (что делать не рекомендуется), то отклонение истинного значения от измеренного описывается <a href="https://ru.wikipedia.org/wiki/%D0%9D%D0%B5%D0%BF%D1%80%D0%B5%D1%80%D1%8B%D0%B2%D0%BD%D0%BE%D0%B5_%D1%80%D0%B0%D0%B2%D0%BD%D0%BE%D0%BC%D0%B5%D1%80%D0%BD%D0%BE%D0%B5_%D1%80%D0%B0%D1%81%D0%BF%D1%80%D0%B5%D0%B4%D0%B5%D0%BB%D0%B5%D0%BD%D0%B8%D0%B5">равномерным распределением</a> с шириной один градус. Стандартное отклонение такого распределения равно $\frac{1}{\sqrt{12}}$, а вовсе не <code>0.5</code>.
 
 ## 3. Статистическое определение угла при вершине призмы
 В основном описании к данной работе приводится экспериментальное определение угла при вершине призмы. Но этот угол можно также определить и на основе измеренных данных. Для этого достаточно постулировать то, что зависимость коэффициента преломления, измеренного по обыкновенной волне, имеет нулевой наклон.
 
 Варьируя параметр <code>A</code>, можно подобрать такое значение, при котором после калибровки, линия, соответствующая фиксированной константе на графике совместится с линией, которая соответствует линейной зависимости. Кроме того, можно воспользоваться статистическими свойствами зависимостей и найти такое значение <code>А</code>, при котором соответствие данных константе будет наилучшим ($\chi^2$ по отношению к среднему взвешенному минимален).
 
-Также таким образом можно получить и погрешность измерений <code>A</code>. Величина $\chi^2$ обратно пропорциональна логарифму <a href="https://ru.wikipedia.org/wiki/%D0%A4%D1%83%D0%BD%D0%BA%D1%86%D0%B8%D1%8F_%D0%BF%D1%80%D0%B0%D0%B2%D0%B4%D0%BE%D0%BF%D0%BE%D0%B4%D0%BE%D0%B1%D0%B8%D1%8F">функции правдоподобия</a>, которая как правило (не всегда) имеет вид нормального распределения. Как следствие, график $\chi^2(A)$ имеет вид параболы. Если на этом графике отложить от минимального значения по вертикальной оси <code>1</code> вверх и спроецировать эту точку на горизонтальную ось (получится одна точка справа и одна слева), то полученный интервал будет как раз соответствовать 1-$\sigma$
+Также таким образом можно получить и погрешность измерений <code>A</code>. Величина $\chi^2$ обратно пропорциональна логарифму <a href="https://ru.wikipedia.org/wiki/%D0%A4%D1%83%D0%BD%D0%BA%D1%86%D0%B8%D1%8F_%D0%BF%D1%80%D0%B0%D0%B2%D0%B4%D0%BE%D0%BF%D0%BE%D0%B4%D0%BE%D0%B1%D0%B8%D1%8F">функции правдоподобия</a>, которая, как правило (не всегда), имеет вид нормального распределения. Как следствие, график $\chi^2(A)$ имеет вид параболы. Если на этом графике отложить от минимального значения по вертикальной оси <code>1</code> вверх и спроецировать эту точку на горизонтальную ось (получится одна точка справа и одна слева), то полученный интервал будет как раз соответствовать 1-$\sigma$
     интервалу для нормального распределения, то есть как раз тому, что обычно используется для определения погрешностей.
 
-**Важно:** Коэффициент <code>A</code> определенный таким образом не обязательно является истинным физическим значением. Он всего лишь является наиболее вероятным при данном наборе данных и гипотезе о нулевом наклоне. Для уверенности в результатах, необходимо сравнить угол, полученный в эксперименте и из статистической процедуры. Если экспериментальное значение не попадает в $2\sigma$ интервал относительно статистического - это повод задуматься о там, правильно ли проведены измерения.
+**Важно:** Коэффициент <code>A</code> определенный таким образом необязательно является истинным физическим значением. Он всего лишь является наиболее вероятным при данном наборе данных и гипотезе о нулевом наклоне. Для уверенности в результатах, необходимо сравнить угол, полученный в эксперименте и из статистической процедуры. Если экспериментальное значение не попадает в $2\sigma$ интервал относительно статистического - это повод задуматься о там, правильно ли проведены измерения.
 
 ## 4. Определение корреляции угла **<code>A</code>** и коэффициентов преломления
 Имея погрешность угла <code>A</code>, можно получить систематическую погрешность результирующих значений $n_o$ и $n_e$. Обычное вычисление коэффициента корреляции через производные может быть довольно затруднительным, поэтому коэффициент можно определить “экспериментально”. Для этого достаточно построить графики смещения $n_o$ и $n_e$ относительно <code>A</code> в окрестности наиболее вероятного значения. Коэффициент наклона этого графика покажет соотношение между систематической погрешностью $n_o$ или $n_e$ и погрешностью <code>A</code>.

src/content/ru/pages/inzhechik.md

@@ -27,151 +27,151 @@ language: ru
 **Образование, ученая степень, ученое звание, научная премия и почетное
 звание**
 
-**1972 г. Московский физико-технический институт**, ф-т физической и
+**1972 г. Московский физико-технический институт**, ф-т физической и
 квантовой электроники. Дипломная работа сделана во ВНИИ источников тока
 и преобразователей (Москва) по физике низкотемпературной плазмы
 термоэмиссионных преобразователей. Диплом Э № 717011 от 30 июня 1972 г.
 
-**1988 г.** Ученая степень --- **кандидат физико-математических наук**.
+**1988 г.** Ученая степень — **кандидат физико-математических наук**.
 Тема диссертации: «Нарушение пространственной четности в мессбауэровских
 переходах ядер олова-119». Диплом ФМ № 034722 от 12 апреля 1989 г.
 
-**2012 г.** Ученое звание --- **доцент по кафедре**. Аттестат ДЦ №
+**2012 г.** Ученое звание — **доцент по кафедре**. Аттестат ДЦ №
 044893 от 11 мая 2012 г.
 
-**1988 г. Лауреат премии им. И.В. Курчатова** в номинации
-«фундаментальные исследования». Работа: «Экспериментальное исследование
+**1988 г. Лауреат премии им. И. В. Курчатова** в номинации
+«фундаментальные исследования». Работа: «Экспериментальное исследование
 нарушения пространственной четности в мессбауэровских гамма-переходах
-ядер Fe-57 и Sn-119». Удостоверение No 1010 выдано по приказу № 237 от
-14 мая 2003 г по РНЦ «Курчатовский институт».
+ядер Fe-57 и Sn-119». Удостоверение No 1010 выдано по приказу № 237 от
+14 мая 2003 г по РНЦ «Курчатовский институт».
 
-**2007 г. Ветеран атомной энергетики и промышленности** (почетное
+**2007 г. Ветеран атомной энергетики и промышленности** (почетное
 звание), удостоверение № 490 от 26 апреля 2007 г.
 
-**2009 г. Ветеран труда** (почетное звание), удостоверение В № 2737910
+**2009 г. Ветеран труда** (почетное звание), удостоверение В № 2737910
 от 23 июня 2009 г.
 
-**2018 г. Почетный работник науки и техники РФ**, удостоверение №
-4-18/нит от 12.02.2018 г.
+**2018 г. Почетный работник науки и техники РФ**, удостоверение №
+4-18/нит от 12.02.2018
 
-**2021 г. Знак отличия «За вклад в развитие атомной отрасли»,**
+**2021 г. Знак отличия «За вклад в развитие атомной отрасли»,**
 Государственная корпорация по атомной энергии «РОСАТОМ», приказ от
-17.09.2020 г. № 1/402-лс.
+17.09.2020 № 1/402-лс.
 
 **Работа основная**
 
-**1972 -- 1974 гг.** Всесоюзный институт источников тока, Москва.
+**1972–1974 гг.** Всесоюзный институт источников тока, Москва.
 Инженер.
 
-**1974 -- 1976 гг.** Всесоюзный заочный институт инженеров
+**1974–1976 гг.** Всесоюзный заочный институт инженеров
 железнодорожного транспорта, Москва. Аспирант кафедры физики.
 
-**1976 -- 1979 гг.** Всесоюзный научно-исследовательский институт
+**1976–1979 гг.** Всесоюзный научно-исследовательский институт
 оптико-физических измерений, Москва. Ведущий инженер.
 
-**1979 -- 2009 гг.** ФГУ РНЦ «Курчатовский институт», Москва. Научный и
+**1979–2009 гг.** ФГУ РНЦ «Курчатовский институт», Москва. Научный и
 старший научный сотрудник Института молекулярной физики.
 
-**2009 -- 2020 гг.**. Московский физико-технический институт. Доцент
+**2009–2020 гг.**. Московский физико-технический институт. Доцент
 кафедры общей физики.
 
-**2020** -- н/вр. Московский физико-технический институт. Профессор
+**2020 — н. в.** Московский физико-технический институт. Профессор
 кафедры общей физики.
 
 **Работа по совместительству**
 
-**1987 -- 1994 гг.** Московский физико-технический институт. Ассистент
+**1987–1994 гг.** Московский физико-технический институт. Ассистент
 (1/2 ставки) кафедры общей физики.
 
-**2006 -- 2009 гг.** Московский физико-технический институт. Доцент (1/2
+**2006–2009 гг.** Московский физико-технический институт. Доцент (1/2
 ставки) кафедры общей физики.
 
-**2004 -- 2005 гг.** Институт физики германского научного общества им.
-Макса Планка (Max-Planck-Institut für Physik --
+**2004–2005 гг.** Институт физики германского научного общества им.
+Макса Планка (Max-Planck-Institut für Physik,
 Werner-Heisenberg-Institut), Мюнхен, Германия. Гость-исследователь.
 
-**2005 -- 2014 гг.** Институт ядерных исследований РАН Москва. Научный
+**2005–2014 гг.** Институт ядерных исследований РАН Москва. Научный
 сотрудник.
 
-**2017 -- 2019 гг.** Московский физико-технический институт. Старший
+**2017–2019 гг.** Московский физико-технический институт. Старший
 научный сотрудник лаборатории физики высоких энергий (1/2 ставки).
 
-**2019 -- н/вр**. Московский физико-технический институт. Ведущий
-научный сотрудник -- заведующий лабораторией методов ядерно-физических
+**2019 &mdash н. в.**. Московский физико-технический институт. Ведущий
+научный сотрудник — заведующий лабораторией методов ядерно-физических
 экспериментов (1/2 ставки).
 
 **Области научных интересов**
 
 1.  Двойной бета-распад ядер и физика нейтрино, методы и инженерия
     подземных низкофоновых экспериментов по физике ядра, частиц и
-    астрофизике (н/вр.).
+    астрофизике (н. в.).
 
-2.  Подземное детектирование космических мюонов высоких энергий (н/вр.).
+2.  Подземное детектирование космических мюонов высоких энергий (н. в.).
 
 3.  Изотопные технологии
 
-    1.  Применение изотопов для фундаментальной физики (н/вр.).
+    1.  Применение изотопов для фундаментальной физики (н. в.).
 
-    2.  Технологии разделения стабильных изотопов (90-00-е гг.).
+    2.  Технологии разделения стабильных изотопов (90–00-е гг.).
 
     3.  Применение изотопных технологий для получения сверхчистых
-        > веществ (н/вр.).
+         веществ (н. в.).
 
-4.  Фононные криогенные детекторы частиц и распадов ядер (80-90-е.).
+4.  Фононные криогенные детекторы частиц и распадов ядер (80–90-е.).
 
 5.  Мессбауэровская спектроскопия и нарушение р-четности в
-    мёссбауэровских гамма-переходах (70-80 гг.).
+    мёссбауэровских гамма-переходах (70–80 гг.).
 
 **Научно-исследовательская деятельность**
 
-**1971 -- 1974 гг.** Экспериментальные исследования Cs
+**1971–1974 гг.** Экспериментальные исследования Cs
 **низкотемпературной плазмы** для термоэмиссионных преобразователей
 энергии.
 
-**1974 -- 1979 гг.** Экспериментальные исследования тонких Fe-Ni
+**1974–1979 гг.** Экспериментальные исследования тонких Fe-Ni
 **ферромагнитных пленок** с полосовой доменной структурой и их
 применения для регистрации лазерного излучения, лазерная дифрактометрия.
 
-**1979 -- 1987 гг.** **Мессбауэровская спектроскопия.** Разработка и
+**1979–1987 гг.** **Мессбауэровская спектроскопия.** Разработка и
 создание спектрометрической аппаратуры, исследования мёссбауэровских
 спектров соединений, содержащих ядра Fe-57, Sn-119, Ta-181, Au-197,
 Np-237.
 
-**1984 г. -- н/вр. Экспериментальная физика слабых взаимодействий:**
+**1984 г. — н. в. Экспериментальная физика слабых взаимодействий:**
 
-> 1984 -- 1988 гг. Исследование эффекта нарушения пространственной
+> 1984–1988 гг. Исследование эффекта нарушения пространственной
 > четности в мессбауэровских гамма-переходах ядер Fe-57, Sn-119, Np-237.
 > Измерение вклада слабых взаимодействий в эти гамма переходы.
 >
-> 1987 -- 1993 гг. Модернизация криостата растворения HeIII/HeIV для
+> 1987–1993 гг. Модернизация криостата растворения HeIII/HeIV для
 > температуры 5 мК (в сотрудничестве со специалистами ОИЯИ в Дубне).
 > Разработка применений фононных криогенных детекторов для исследования
 > нейтрино, темной материи и других задач физики частиц.
 >
-> 1993 -- 2001 гг. Исследование двойного бета-распада ядер. Расчеты
+> 1993–2001 гг. Исследование двойного бета-распада ядер. Расчеты
 > нейтрино-индуцированного двойного бета распада. Участие в организации
 > международной коллаборации GERDA для проведения эксперимента по поиску
 > безнейтринного двойного бета-распада Ge-76.
 >
-> 2001 г. - н/вр. Работа в коллаборации GERDA: расчеты и разработка
+> 2001 г. — н. в. Работа в коллаборации GERDA: расчеты и разработка
 > технических решений для криогенной системы; адаптация конструкции HP
 > Ge детекторов для работы в жидком аргоне; разработка установки для
 > очистки отходов изотопного Ge для их возвращения в производство HP Ge
 > детекторов.
 >
-> 2017 г. -- н/вр. Работа в коллаборации LEGEND по поиску безнейтринного
+> 2017 г. — н. в. Работа в коллаборации LEGEND по поиску безнейтринного
 > двойного бета-распада Ge-76.
 
-**2006 г. -- н/вр. Подземное детектирование космических мюонов высоких
+**2006 г. — н. в. Подземное детектирование космических мюонов высоких
 энергий:**
 
-> 2006 г. - н/вр. Российско-финская коллаборация EMMA (CallioLab,
+> 2006 г. &mdash н. в. Российско-финская коллаборация EMMA (CallioLab,
 > Pyhäsalmi, Finland): подземные исследования групп космических мюонов
 > высоких энергий для изучения состава первичных космических лучей
 > высоких энергией, технический координатор работ российской стороны по
 > созданию матричных сцинтилляционных детекторов мюонов.
 >
-> 2013 г. - н/вр. Измерение углового распределения потоков остаточных
+> 2013 г. — н. в. Измерение углового распределения потоков остаточных
 > космических мюонов в подземной низкофоновой лаборатории в Канфранке
 > (LSC, Canfranc, Spain) и в подземной лаборатории в Pyhäsalmi
 > (CallioLab, Pyhäjarvi, Finland). Руководитель
@@ -179,10 +179,10 @@ Np-237.
 
 **Преподавательская деятельность**
 
-**1987 г. - н/вр. Семинары и лабораторные работы** по общей физике для
-студентов I-III курсов Московского физико-технического института (МФТИ).
+**1987 г. — н. в. Семинары и лабораторные работы** по общей физике для
+студентов I–III курсов Московского физико-технического института (МФТИ).
 
-**2009 г. - н/вр. Лекции** в МФТИ**.** Семестровый курс для студентов
+**2009 г. — н. в. Лекции в МФТИ**. Семестровый курс для студентов
 «Введение в физику и технику изотопов». Годовой курс для студентов по
 «Изотопы: свойства, получение, применение». Семестровый курс для
 студентов «Низкофоновые ядерно-физические эксперименты»
@@ -191,41 +191,41 @@ Np-237.
 «Эксперимент GERDA», «Эпизоды истории Советского атомного проекта» и
 «Сценарий и причины чернобыльской катастрофы 1986 г.».
 
-**1991 -- 1993 гг. Научное руководство** преддипломной практикой и
-дипломными работами студентов IV--VI курсов МФТИ в Объединенном
+**1991–1993 гг. Научное руководство** преддипломной практикой и
+дипломными работами студентов IV–VI курсов МФТИ в Объединенном
 институте ядерных исследований (Дубна).
 
-**2014 г. - н/вр. Руководство** научно-учебной работой студентов и
+** г. — н. в. Руководство** научно-учебной работой студентов и
 аспирантов МФТИ по тематике подземных низкофоновых экспериментов.
 
-**Организационно -- экспертная деятельность**
+**Организационно-экспертная деятельность**
 
-**1995 - 1999 гг. Ученый секретарь** 1-й Международной конференции по
+**1995–1999 гг. Ученый секретарь** 1-й Международной конференции по
 истории советского атомного проекта (HISAP'96, Дубна, 1996) и 2-й
 Международной конференции по истории атомных проектов (HISAP'99,
 Lаxenburg, Austria, 1999). Редактор трудов HISAP'96 в трех томах.
 
-**1999 - 2005 гг. Зам. научного редактора** коллективной монографии
-«Изотопы: свойства, получение, применение» (научный редактор В.Ю.
-Баранов, М., ИздАТ, 2000, 703 страниц), соавтор главы «Изотопы и
-фундаментальные проблемы физики слабых взаимодействий» и автор статьи
+**1999–2005 гг. Зам. научного редактора** коллективной монографии
+«Изотопы: свойства, получение, применение» (научный редактор В.Ю.
+Баранов, М., ИздАТ, 2000, 703 страниц), соавтор главы «Изотопы и
+фундаментальные проблемы физики слабых взаимодействий» и автор статьи
 «Мессбауэровская спектроскопия» в этой книге. Соредактор второго издания
-коллективной монографии «Изотопы: свойства, получение, применение» (под
+коллективной монографии «Изотопы: свойства, получение, применение» (под
 редакцией В.Ю. Баранова, М., Физматлит, 2005, в двух томах, 1325
 страниц), соавтор главы «Изотопы и фундаментальные проблемы физики
-слабых взаимодействий» и статьи «Физические основы получения энергии с
-помощью реакции деления тяжелых ядер», автор статьи «Мессбауэровская
-спектроскопия» в этой книге.
+слабых взаимодействий» и статьи «Физические основы получения энергии с
+помощью реакции деления тяжелых ядер», автор статьи «Мессбауэровская
+спектроскопия» в этой книге.
 
-**2008 г. Большая российская энциклопедия.** Автор статей «Изотопы» и
+**2008 г. Большая российская энциклопедия.** Автор статей «Изотопы» и
 «Изотопов разделение» в \[Моск. научн. изд. «Большая российская
 энциклопедия», 2008. Т. 11, с. 33-34\].
 
-**2000 - 2004 гг. Ученый секретарь** Научно-технического совета Минатома
+**2000–2004 гг. Ученый секретарь** Научно-технического совета Минатома
 (ныне Госкорпорация «Росатом») по производству и применению изотопов
-(2000 -- 2004 гг.).
+(2000–2004 гг.).
 
-**2002 г. - н/вр. Официальный эксперт** Минатома (ныне Госкорпорация
+**2002 г. — н. в. Официальный эксперт** Минатома (ныне Госкорпорация
 «Росатом») по ядерной физике, физике частиц и изотопным технологиям,
 удостоверение от 08 апреля 2002 г.
 
@@ -241,59 +241,59 @@ Lаxenburg, Austria, 1999). Редактор трудов HISAP'96 в трех
 
 **CRDF (Civilian Research & Development Foundation):**
 
-RUP2-1480-MO-04, 2006 - 2007, исполнитель.
+RUP2-1480-MO-04, 2006–2007, исполнитель.
 
 **РФФИ (Российский фонд фундаментальных исследований):**
 
-95-02-05738-а, 1995-1997, руководитель;
+95-02-05738-а, 1995–1997, руководитель;
 
-> 96-02-18278-а, 1996-1997, исполнитель;
+> 96-02-18278-а, 1996–1997, исполнитель;
 >
-> 98-02-17689-а, 1998-1999, исполнитель;
+> 98-02-17689-а, 1998–1999, исполнитель;
 >
-> 04-02-27045-з, 2004-2004, руководитель;
+> 04-02-27045-з, 2004–2004, руководитель;
 >
-> 05-02-27306-з, 2005-2006, руководитель;
+> 05-02-27306-з, 2005–2006, руководитель;
 >
-> 06-02-26531-з, 2006-2006, руководитель;
+> 06-02-26531-з, 2006–2006, руководитель;
 >
-> 09-02-00434-а, 2009-2011, исполнитель;
+> 09-02-00434-а, 2009–2011, исполнитель;
 >
-> 12-02-12135-офи_м 2012-2013, исполнитель.
+> 12-02-12135-офи_м 2012–2013, исполнитель.
 
 **Госзадание** Министерства науки и образования РФ № 3008.2017 / PP,
-2017 г.
+2017 г.
 
 **Повышение квалификации**
 
-**2010 г.** По программе «Подготовка кадров для науки и инновационной
+**2010 г.** По программе «Подготовка кадров для науки и инновационной
 деятельности в области прикладных математики и физики, нанотехнологий,
 прикладного математического моделирования», 72 ак. часа. МФТИ, рег. №
 удостоверения: 1793.
 
-**2011 г.** По программе «Проблемы модернизации высшего образования.
+**2011 г.** По программе «Проблемы модернизации высшего образования.
 Вариативный подход в преподавании фундаментальных основ физики в
-соответствии с ФГОС ВПО третьего поколения», 72 ак. часа. МФТИ, рег. №
+соответствии с ФГОС ВПО третьего поколения», 72 ак. часа. МФТИ, рег. №
 удостоверения: 2366.
 
-**2014 г**. По программе «Проблемы модернизации высшего образования.
-Вариативный подход в преподавании фундаментальных основ физики», 72 ак.
+**2014 г.** По программе «Проблемы модернизации высшего образования.
+Вариативный подход в преподавании фундаментальных основ физики», 72 ак.
 часа. МФТИ, удостоверение № 502401790211, рег. № 0747/14 от 09.12.2014.
 
-**2019 г**. По программе «Информационно-коммуникационные технологии в
-образовательном процессе», 24 ак. часа. МФТИ, удостоверение №
+**2019 г.** По программе «Информационно-коммуникационные технологии в
+образовательном процессе», 24 ак. часа. МФТИ, удостоверение №
 772407758220, рег. № удостоверения: 0747/14 от 09.12.2014.
 
-**2020 г**. По программе «Методы работы со школьниками и учителями в
-рамках дополнительного образования», 20 ак. часов. МФТИ, удостоверение №
+**2020 г.** По программе «Методы работы со школьниками и учителями в
+рамках дополнительного образования», 20 ак. часов. МФТИ, удостоверение №
 772409758440, рег. № удостоверения: 1022/20 от 03.10.2020.
 
-**2020 г**. По программе «Использование ЭИОС, ЭБС и средств ИКТ в
-образовательном процессе», 36 ак. часов. МФТИ, удостоверение №
+**2020 г.** По программе «Использование ЭИОС, ЭБС и средств ИКТ в
+образовательном процессе», 36 ак. часов. МФТИ, удостоверение №
 772413023686, рег. № удостоверения: 4098/20 от 28.12.2020.
 
 **Научные публикации**
 
-Более 130 научных работ. [Inspire HEP](http://inspirehep.net/author/profile/L.V.Inzhechik.1) на 31.10.2018 г.: 50 статей
-*h*~HEP~ index --- 15 (12); среднее число цитирований на статью --- 40.8
-(72.3); цитирований --- 2042 (1519).
+Более 130 научных работ. [Inspire HEP](http://inspirehep.net/author/profile/L.V.Inzhechik.1) на 31.10.2018: 50 статей
+*h* HEP index — 15 (12); среднее число цитирований на статью — 40,8
+(72.3); цитирований — 2042 (1519).

src/content/ru/pages/kotlin.md

@@ -38,7 +38,7 @@ language: ru
 
 ## Формат курса
 
-C 2020 года курс проходит при участии JetBrains и при поддержке JetBrains Research. Наиболее активные студенты получат возможность участвовать в летних стажировках в JetBrains. 
+С 2020 года курс проходит при участии JetBrains и при поддержке JetBrains Research. Наиболее активные студенты получат возможность участвовать в летних стажировках в JetBrains. 
 Также для студентов старших курсов есть возможность проходить НИР в Лаборатории методов ядерно-физических экспериментов МФТИ (участник JetBrains Research) и в московском офисе JetBrains.
 
 В этом курсе мы будем учиться работать на языке Котлин и применять его для решения научных задач. Сделаем упор на практические аспекты и примеры, 

src/content/ru/pages/stat-methods.md

@@ -19,9 +19,9 @@ language: ru
 
 ## Цель курса
 
-Теория вероятности и математическая статистика ‒ неотъемлемая часть
+Теория вероятности и математическая статистика — неотъемлемая часть
 современной экспериментальной физики. Расчет погрешностей, правильное
-представление результата, оценка рисков – все это важные составляющие
+представление результата, оценка рисков — все это важные составляющие
 работы физика, решившего провести эксперимент и опубликовать его
 результаты. В то же время, как показывает практика, многие ученые (а не
 только студенты) жалуются на нехватку практических навыков в этой
@@ -116,7 +116,7 @@ language: ru
     2.  Многопараметрический анализ. Анализ корреляций.
 
     3.  Информация Фишера и ее применение. Максимальная информация и
-        граница Рао ‒ Крамера.
+        граница Рао — Крамера.
 
     4.  Два подхода к вероятности: частотный подход и
         субъективная вероятность. Проблема уникальных событий.
@@ -129,18 +129,18 @@ language: ru
 
 ## Рекомендуемая литература
 
-* Основное учебное пособие по курсу ‒ В. Идье, Д. Драйард, Ф. Джеймс, М.
+* Основное учебное пособие по курсу — В. Идье, Д. Драйард, Ф. Джеймс, М.
 Рус, Б. Садуле. *Статистические методы в экспериментальной физике*. М.:
-Атомиздат, 1976. Русскоязычное издание книги ‒ библиографическая
+Атомиздат, 1976. Русскоязычное издание книги — библиографическая
 редкость, но англоязычный вариант переиздается каждые несколько лет.
 Кроме того, доступна электронная версия русскоязычного издания (в том
-числе в материалах курса на Google-диске).
+числе в материалах курса на Google Диске).
 
 * Много полезной информации содержится во вводных главах к лабораторному
-практикуму МФТИ для 1-го и  3-го курсов.
+практикуму МФТИ для 1-го и 3-го курсов.
 
 * В концентрированном виде информацию по теории вероятности и
-математической статистике можно найти в электронной версии справочника
+математической статистике можно найти в электронной версии справочника
 по физике частиц Particle Data Group (PDG):
 <http://pdg.lbl.gov/2014/reviews/rpp2014-rev-probability.pdf>;
 <http://pdg.lbl.gov/2014/reviews/rpp2014-rev-statistics.pdf>.

src/content/ru/pages/subterranean.md

@@ -18,7 +18,7 @@ language: ru
 
 Будет рассказано о текущих результатах, а также, о планах развития международного эксперимента GERDA (поиск безнейтринного двойного бета-распада Ge-76, идущего с нарушением лептонного числа), об экспериментах Troitsk nu-mass и KATRIN (прецизионное измерение спектра бета-распада трития для определения массы покоя нейтрино), EMMA и Mu-monitor (измерение потоков космических мюонов высоких энергий, проникающих под землю). Эти исследования ведутся в подземных лабораториях Италии (LNGS), Финляндии (CUPP) и Испании (LSC), в научных центрах ИЯИ РАН (Троицк) и University of Mainz.
  
-Лектор — участник международных коллабораций GERDA и EMMA, лидер проекта Mu-monitor, руководитель группы методики ядерно-физических экспериментов МФТИ. Студенты — члены группы — ведут научно-учебную работу в рамках международных экспериментальных проектов, участвуют в совещаниях и напрямую сотрудничают с исследователями из разных стран.
+Лектор — участник международных коллабораций GERDA и EMMA, лидер проекта Mu-monitor, руководитель группы методики ядерно-физических экспериментов МФТИ. Студенты — члены группы — ведут научно-учебную работу в рамках международных экспериментальных проектов, участвуют в совещаниях и напрямую сотрудничают с исследователями из разных стран.
 
 
 <figure className="figure">
@@ -41,11 +41,11 @@ language: ru
 
 5. Современная экспериментальная физика нейтрино. Детектирование нейтрино, изотопные источники нейтрино.
 
-6. Проблема поика массы нейтрино. Темная материя и выход за рамки стандартной модели.
+6. Проблема поиска массы нейтрино. Темная материя и выход за рамки стандартной модели.
 
 7. Прямое определение массы покоя нейтрино путем прецизионного измерения спектра электронов бета-распада трития: эксперименты «Troitsk nu-mass» и KATRIN.
 
-8. Двойной бета-распад ядер — экспериментальное изучение двухнейтринной и поиски безнейтринной мод, международные эксперименты Heidelberg-Moscow и GERDA, проект LEGEND.
+8. Двойной бета-распад ядер &mdash; экспериментальное изучение двухнейтринной и поиски безнейтринной мод, международные эксперименты Heidelberg-Moscow и GERDA, проект LEGEND.
 
 
 <figure className="figure">

src/content/ru/projects/education/analysis.md

@@ -9,4 +9,4 @@ order: 2
 published: true
 language: ru
 ---
-Семестровый курс по выбору для студентов 2-4 курсов.
+Семестровый курс по выбору для студентов 2–4 курсов.

src/content/ru/projects/education/lowbackground.md

@@ -10,4 +10,4 @@ published: true
 language: ru
 ---
 
-Курс содержит краткое введение в физику частиц и ядра, которое дополняет программу курса общей физики V семестра. Рассматриваются проблемы современной физики нейтрино: масса покоя, осцилляции, нарушение лептонного числа, стерильные нейтрино. Излагаются новейшие методы исследования нейтрино различного происхождения — детектирование реакторных, солнечных, атмосферных, ускорительных, галактических и гео-нейтрино. Дается обзор подземных, подводных и подледных лабораторий мира, где ведутся низкофоновые эксперименты по физике частиц и астрофизике.
+Курс содержит краткое введение в физику частиц и ядра, которое дополняет программу курса общей физики V семестра. Рассматриваются проблемы современной физики нейтрино: масса покоя, осцилляции, нарушение лептонного числа, стерильные нейтрино. Излагаются новейшие методы исследования нейтрино различного происхождения — детектирование реакторных, солнечных, атмосферных, ускорительных, галактических и гео-нейтрино. Дается обзор подземных, подводных и подледных лабораторий мира, где ведутся низкофоновые эксперименты по физике частиц и астрофизике.

src/content/ru/projects/math/deconvolution.md

@@ -8,49 +8,49 @@ order: 1
 published: true
 language: ru
 ---
-Одной из задач, решаемых группой, является популяризация и развитие метода статистической регуляризации, созданного В.Ф. Турчинным в 70-х годах XX века.
+Одной из задач, решаемых группой, является популяризация и развитие метода статистической регуляризации, созданного В.Ф. Турчиным в 70-х годах XX века.
 
 Типичной некорректной обратной задачей, возникающей в физике, является уравнение Фредгольма I рода: 
 $$
 f(y) = \int \limits_a^b dx K(x,y)\varphi(x)
 $$
-Фактически, это уравнение описывает следующее: аппаратная функция прибора $K(x,y)$ действует на иследуемый спектр или иной входной сигнал $\varphi$,  в результате чего исследователь наблюдает выходной сигнал $f(y)$. Целью исследователя является востановить сигнал $\varphi$ по известным $f(y)$ и $K(x,y)$. Казалось бы, восстановление сигнала не является сложной задачей, поскольку уравнение Фредгольма имеет точное решение. Но уравение Фредгольма некорректно - бесконечно малое изменение начальных условий приводит к конечному изменению решения. Таким образом, наличие шумов, присутствущих в любом эксперименте, обесценивает попытки решить это уравение **точно**.
+Фактически, это уравнение описывает следующее: аппаратная функция прибора $K(x,y)$ действует на исследуемый спектр или иной входной сигнал $\varphi$, в результате чего исследователь наблюдает выходной сигнал $f(y)$. Целью исследователя является восстановить сигнал $\varphi$ по известным $f(y)$ и $K(x,y)$. Казалось бы, восстановление сигнала не является сложной задачей, поскольку уравнение Фредгольма имеет точное решение. Но уравнение Фредгольма некорректно — бесконечно малое изменение начальных условий приводит к конечному изменению решения. Таким образом, наличие шумов, присутствующих в любом эксперименте, обесценивает попытки решить это уравнение **точно**.
 
 ### Теория
-Рассмотрим некую алгебраизацию уравнения Фредгольма: 
+Рассмотрим некую алгебраизацию уравнения Фредгольма:
 $$
 f_m = K_{mn}\varphi_n
 $$
-С точки зрения математической статистики мы должны должны оценить $\vec{\varphi}$ по реализации $\vec{f}$, зная плотность вероятности для $\vec{f}$ и содержимое матрицы $K$. Действуя в духе теории принятия решений, мы должны выбрать вектор-функцию $\vec{S}$, определяющую $\vec{\varphi}$ на основе $\vec{f}$ и называемую _стратегией_. Для того, чтобы определить, какие стратегии более оптимальные, мы введем _квадратичную функцию потерь_:
+С точки зрения математической статистики мы должны оценить $\vec{\varphi}$ по реализации $\vec{f}$, зная плотность вероятности для $\vec{f}$ и содержимое матрицы $K$. Действуя в духе теории принятия решений, мы должны выбрать вектор-функцию $\vec{S}$, определяющую $\vec{\varphi}$ на основе $\vec{f}$ и называемую _стратегией_. Для того чтобы определить, какие стратегии более оптимальные, мы введем _квадратичную функцию потерь_:
 $$
-L(\hat{\varphi},\vec{S}) = (\hat{\varphi}-\vec{S})^2,
+L\left(\hat{\varphi},\vec{S}\right) = \left(\hat{\varphi}-\vec{S}\right)^2,
 $$
-где $\hat{\varphi}$ — наилучшее решение. Согласно баейсовскому подходу рассмотрим $\vec{\varphi}$ как **случайную переменную** и переместим нашу неопределенность о $\vec{\varphi}$ в _априорную плотность_ $P(\vec{\varphi})$, выражающую **достоверность** различных возможных законов природы и определяемую на основе информации, сущетсвующей до проведения эксперимента. При таком подходе выбор оптимальной стратегии основывается на минимизации _апостериорного риска_:
+где $\hat{\varphi}$ — наилучшее решение. Согласно байесовскому подходу рассмотрим $\vec{\varphi}$ как **случайную переменную** и переместим нашу неопределенность о $\vec{\varphi}$ в _априорную плотность_ $P(\vec{\varphi})$, выражающую **достоверность** различных возможных законов природы и определяемую на основе информации, сущетсвующей до проведения эксперимента. При таком подходе выбор оптимальной стратегии основывается на минимизации _апостериорного риска_:
 $$
-r_{\vec{S}}(\vec{\varphi}) \equiv E_{\vec{\varphi}}E_{\vec{f}}[L(\vec{\varphi},\vec{S})|\vec{\varphi}]
+r_{\vec{S}}(\vec{\varphi}) \equiv E_{\vec{\varphi}}E_{\vec{f}}\left[L\left(\vec{\varphi},\vec{S}\right)|\vec{\varphi}\right]
 $$
 Тогда оптимальная стратегия в случае квадратичной функции потерь хорошо известна: 
 $$
-S^{opt} _n= E[\varphi_n|\vec{f}] = \int \varphi_n P(\vec{\varphi}|\vec{f})d\vec{\varphi}
+S^{opt} _n= E\left[\varphi_n|\vec{f}\right] = \int \varphi_n P\left(\vec{\varphi}|\vec{f}\right)d\vec{\varphi}
 $$
-_Апостерионая плотность_ $P(\vec{\varphi}|\vec{f})$ определяется по
-    теореме Баейса: 
+_Апостериорная плотность_ $P(\vec{\varphi}|\vec{f})$ определяется по
+    теореме Байеса: 
 $$
-P(\vec{\varphi}|\vec{f})= \frac{P(\vec{\varphi})P(\vec{f}|\vec{\varphi})}{\int d\vec{\varphi}P(\vec{\varphi})P(\vec{f}|\vec{\varphi})}
+P\left(\vec{\varphi}|\vec{f}\right)= \frac{P(\vec{\varphi})P\left(\vec{f}|\vec{\varphi}\right)}{\int d\vec{\varphi}P(\vec{\varphi})P\left(\vec{f}|\vec{\varphi}\right)}
 $$
 Кроме того, такой подход позволяет определить дисперсию полученного решения: 
 $$
-\left\langle \sigma_n^2 \right\rangle = \int (\varphi_n - S^{opt}_n)^2 P(\vec{\varphi}|\vec{f})d\vec{\varphi}
+\left\langle \sigma_n^2 \right\rangle = \int \left(\varphi_n - S^{opt}_n\right)^2 P\left(\vec{\varphi}|\vec{f}\right)d\vec{\varphi}
 $$
-Мы получили решение, введя априорную плотность $P(\vec{\varphi})$. Можем ли мы сказать, что-либо о том мире функций $\varphi(x)$, который задается априорной плотностью? Если ответ на этот вопрос отрицательный, то мы должны будем принять все возможные $\varphi(x)$ равновероятными и вернуться к нерегуляризованному решению. Таким образом, мы должны ответить на этот вопрос положительно. Именно в этом заключается метод статистической регуляризации — регуляризация решения за счет введения дополнительной априорной информации о $\varphi(x)$. Если исследователь уже обладает какой-либо априорной информацией (априорной плотностью $P(\vec{\varphi})$), он может просто вычислить интеграл и получить ответ. В случае, если такой информации нет, в следующем параграфе описывается, какой минимальной информацией может обладать исследователь и как её использовать для получения регулязованного решения.
+Мы получили решение, введя априорную плотность $P(\vec{\varphi})$. Можем ли мы сказать, что-либо о том мире функций $\varphi(x)$, который задается априорной плотностью? Если ответ на этот вопрос отрицательный, то мы должны будем принять все возможные $\varphi(x)$ равновероятными и вернуться к нерегуляризованному решению. Таким образом, мы должны ответить на этот вопрос положительно. Именно в этом заключается метод статистической регуляризации — регуляризация решения за счет введения дополнительной априорной информации о $\varphi(x)$. Если исследователь уже обладает какой-либо априорной информацией (априорной плотностью $P(\vec{\varphi})$), он может просто вычислить интеграл и получить ответ. В случае, если такой информации нет, в следующем параграфе описывается, какой минимальной информацией может обладать исследователь и как её использовать для получения регуляризованного решения.
 
-### Априоная информация
-Как показали британские ученые, во всем остальном мире любят дифференцировать. Причем, если математик будет задаваться вопросами о правомерности этой операции, то физик оптимистично верит, что законы природы описываются “хорошим” функциями, то есть гладкими. Иначе говоря, он назначает более гладким $\varphi(x)$ более высокую априорную плотность вероятности. Так давайте попробуем ввести априорную вероятность, основанную на гладкости. Для этого мы вспомним, что введение априорной иформации — это некоторое насилие над миром, принуждающее законы природы выглядеть удобным для нас образом. Это насилие следует свести к минимуму, и, вводя априорную плотность вероятности, необходимо, что бы _информация Шеннона_ относительно $\varphi(x)$, содержащаяся в $P(\vec{\varphi})$, была минимальной. Формализуя выше сказанное, выведем вид априорной плотности, основанной на гладкости функции. Для этого мы будем искать условный экстремум информации: 
+### Априорная информация
+Как показали британские ученые, во всем остальном мире любят дифференцировать. Причем, если математик будет задаваться вопросами о правомерности этой операции, то физик оптимистично верит, что законы природы описываются «хорошим» функциями, то есть гладкими. Иначе говоря, он назначает более гладким $\varphi(x)$ более высокую априорную плотность вероятности. Так давайте попробуем ввести априорную вероятность, основанную на гладкости. Для этого мы вспомним, что введение априорной информации — это некоторое насилие над миром, принуждающее законы природы выглядеть удобным для нас образом. Это насилие следует свести к минимуму, и, вводя априорную плотность вероятности, необходимо, что бы _информация Шеннона_ относительно $\varphi(x)$, содержащаяся в $P(\vec{\varphi})$, была минимальной. Формализуя выше сказанное, выведем вид априорной плотности, основанной на гладкости функции. Для этого мы будем искать условный экстремум информации: 
 $$
 I[P(\vec{\varphi})] = \int \ln{P(\vec{\varphi})} P(\vec{\varphi}) d\vec{\varphi} \to min
 $$
 При следующих условиях:
-1. Условие на гладкость $\varphi(x)$. Пусть $\Omega$ — некоторая матрица, характеризующая гладкость функции. Тогда потребуем, чтобы достигалось определённое значение функционала гладкости: 
+1. Условие на гладкость $\varphi(x)$. Пусть $\Omega$ — некоторая матрица, характеризующая гладкость функции. Тогда потребуем, чтобы достигалось определённое значение функционала гладкости: 
 $$
 \int (\vec{\varphi},\Omega\vec{\varphi}) P(\vec{\varphi}) d\vec{\varphi} = \omega
 $$
@@ -62,32 +62,32 @@ $$
 
 При этих условиях доставлять минимум функционалу будет следующая функция: 
 $$
-P_{\alpha}(\vec{\varphi})  = \frac{\alpha^{Rg(\Omega)/2}\det\Omega^{1/2}}{(2\pi)^{N/2}} \exp(-\frac{1}{2} (\vec{\varphi},\alpha\Omega\vec{\varphi}))
+P_{\alpha}(\vec{\varphi})  = \frac{\alpha^{Rg(\Omega)/2}\det\Omega^{1/2}}{(2\pi)^{N/2}} \exp\left(-\frac{1}{2} (\vec{\varphi},\alpha\Omega\vec{\varphi})\right)
 $$
-Параметр $\alpha$ cвязан с $\omega$, но поскольку у нас нет собственно информации о конкректных значениях функционала гладкости, выяснять, как именно он связан, бессмысленно. Что же тогда делать с $\alpha$, спросите вы? Здесь перед вами расрываются три пути: 
-1. подбирать значение параметра $\alpha$ вручную, и тем самым перейти к регуляризации Тихонова 
-2. усреднить по всем возможным $\alpha$, предпологая все возможные $\alpha$ равновероятными
-3. выбрать наиболее вероятное $\alpha$ по его апостериорной плотности вероятности $P(\alpha|\vec{f})$. Этот подход верен, если мы предполагаем, что в экспериментальных данных содержится достаточно информации об $\alpha$. 
+Параметр $\alpha$ связан с $\omega$, но поскольку у нас нет собственно информации о конкретных значениях функционала гладкости, выяснять, как именно он связан, бессмысленно. Что же тогда делать с $\alpha$, спросите вы? Здесь перед вами раскрываются три пути: 
+1. Подбирать значение параметра $\alpha$ вручную, и тем самым перейти к регуляризации Тихонова 
+2. Усреднить по всем возможным $\alpha$, предполагая все возможные $\alpha$ равновероятными
+3. Выбрать наиболее вероятное $\alpha$ по его апостериорной плотности вероятности $P(\alpha|\vec{f})$. Этот подход верен, если мы предполагаем, что в экспериментальных данных содержится достаточно информации об $\alpha$. 
 
-Первый случай нам мало интересен. Во втором случае мы получим следующую формулу для решения:
+Первый случай нам малоинтересен. Во втором случае мы получим следующую формулу для решения:
 $$
-\left\langle \varphi_i \right\rangle = \frac{\int d\varphi\, \varphi_i P(f|\varphi) \int\limits d\alpha\,P(\alpha)  \alpha^{\frac{Rg(\Omega)}{2}} \exp(-\frac{\alpha}{2} (\vec{\varphi},\Omega\vec{\varphi}))}{\int d\varphi P(f|\varphi) \int\limits d\alpha\,P(\alpha)  \alpha^{\frac{Rg(\Omega)}{2}} \exp(-\frac{\alpha}{2} (\vec{\varphi},\Omega\vec{\varphi}))}
+\left\langle \varphi_i \right\rangle = \frac{\int d\varphi\, \varphi_i P(f|\varphi) \int\limits d\alpha\,P(\alpha) \alpha^{\frac{Rg(\Omega)}{2}} \exp\left(-\frac{\alpha}{2} (\vec{\varphi},\Omega\vec{\varphi})\right)}{\int d\varphi P(f|\varphi) \int\limits d\alpha\,P(\alpha)  \alpha^{\frac{Rg(\Omega)}{2}} \exp\left(-\frac{\alpha}{2} \left(\vec{\varphi},\Omega\vec{\varphi}\right)\right)}
 $$
 Третий случай будет рассмотрен в следующем разделе на примере гауссовых шумов в эксперименте.
 
 ### Случай гауссовых шумов
 Случай, когда ошибки в эксперименте распределены по Гауссу, замечателен тем, что можно получить аналитическое решение нашей задачи. Решение и его ошибка будут иметь следующий вид:
 $$
-\vec{\varphi}  = (K^T\Sigma^{-1}K +\alpha^*\Omega)^{-1}K^T\Sigma^{-1^{T}}\vec{f}
+\vec{\varphi}  = \left(K^T\Sigma^{-1}K +\alpha^*\Omega\right)^{-1}K^T\Sigma^{-1^{T}}\vec{f}
 $$
 $$
-\Sigma_{\vec{\varphi}}  = (K^T\Sigma^{-1}K+\alpha^*\Omega)^{-1}
+\Sigma_{\vec{\varphi}}  = \left(K^T\Sigma^{-1}K+\alpha^*\Omega\right)^{-1}
 $$
-где $\Sigma$ - ковариационная матрица многомерного распределения Гаусса, $\alpha^*$ - наиболее вероятное значение параметра $\alpha$, которое определяется из условия максимума апостериорной плотности вероятности: 
+где $\Sigma$ — ковариационная матрица многомерного распределения Гаусса, $\alpha^*$ — наиболее вероятное значение параметра $\alpha$, которое определяется из условия максимума апостериорной плотности вероятности: 
 $$
-P(\alpha|\vec{f}) = C39; \alpha^{\frac{Rg(\Omega)}{2}}\sqrt{|(K^T\Sigma^{-1}K+\alpha\Omega)^{-1}|}\exp(\frac{1}{2} \vec{f}^T\Sigma^{-1}K^{T}(K^T\Sigma^{-1}K+\alpha\Omega)^{-1}K^T\Sigma^{-1^{T}}\vec{f})
+P\left(\alpha|\vec{f}\right) = C39; \alpha^{\frac{Rg(\Omega)}{2}}\sqrt{\left|\left(K^T\Sigma^{-1}K+\alpha\Omega\right)^{-1}\right|}\exp\left(\frac{1}{2} \vec{f}^T\Sigma^{-1}K^{T}(K^T\Sigma^{-1}K+\alpha\Omega)^{-1}K^T\Sigma^{-1^{T}}\vec{f}\right)
 $$
 
-В качестве примера рассмотрим востановление спектра, состоящего из двух гауссовых пиков, которые попали под действие интегрального ядра-ступеньки (функции Хевисайда).
+В качестве примера рассмотрим восстановление спектра, состоящего из двух гауссовых пиков, которые попали под действие интегрального ядра-ступеньки (функции Хевисайда).
 
 <img src="/images/projects/math/deconvolution.png" alt="deconvolution"/>

src/content/ru/projects/physics/gerda.md

@@ -9,8 +9,8 @@ published: true
 language: ru
 ---
 
-Эксперимент GERDA (GERmanium Detector Array), реализуемый в Национальной Лаборатории Гран Сассо в Италии, создан для поиска двойного безнейтринного бета-распада Ge-76. В GERDA применяются детекторы из германия, обогащенного изотопом Ge-76. Детекторы погружены в жидкий аргон, который охлаждает их до рабочей температуры (87 К) и, одновременно, служит дополнительной защитой от фонового излучения. Эксперимент проводится в несколько этапов или фаз. На данный момент закончилась вторая фаза эксперимента и планируется третья. 
+Эксперимент GERDA (GERmanium Detector Array), реализуемый в Национальной Лаборатории Гран Сассо в Италии, создан для поиска двойного безнейтринного бета-распада германия-76. В GERDA применяются детекторы из германия, обогащенного изотопом <sup>76</sup>Ge. Детекторы погружены в жидкий аргон, который охлаждает их до рабочей температуры (87 К) и одновременно служит дополнительной защитой от фонового излучения. Эксперимент проводится в несколько этапов или фаз. На данный момент закончилась вторая фаза эксперимента и планируется третья. 
 
 <img src="/images/projects/physics/GERDA.jpg" alt="GERDA"/>
 
-Однако с повышением точности эксперимента в следующих фазах одним из источников фоновых событий могут стать взаимодействие 76Ge с нейтрино от солнца. Члены группы занимаются этой проблемой в сотрудничестве со специалистами Курчатовского института. Это исследование отталкивается от предварительных расчетов руководителя группы Инжечика Льва Владиславовича (он является членом коллаборации GERDA). 
+Однако с повышением точности эксперимента в следующих фазах одним из источников фоновых событий могут стать взаимодействие <sup>76</sup>Ge с нейтрино от солнца. Члены группы занимаются этой проблемой в сотрудничестве со специалистами Курчатовского института. Это исследование отталкивается от предварительных расчетов руководителя группы Инжечика Льва Владиславовича (он является членом коллаборации GERDA). 

src/content/ru/projects/physics/iaxo.md

@@ -9,12 +9,12 @@ published: false
 language: ru
 ---
 
-**IAXO** (International Axion Observatory) - это новое поколение аксионного гелиоскопа, чья основная задача - обнаружение аксионов (или других элементарных частиц), в большом количестве излучаемых ядром Солнца. 
+**IAXO** (International Axion Observatory) — это новое поколение аксионного гелиоскопа, чья основная задача — обнаружение аксионов (или других элементарных частиц), в большом количестве излучаемых ядром Солнца. 
 
-**Аксионы** - гипотетические частицы, предложенные в расширении стандартной модели физики частиц. Их существование не доказано экспериментально, но есть серьёзные теоретические основания подозревать это. Также они связаны с проблемой тёмной материи.
+**Аксионы** — гипотетические частицы, предложенные в расширении стандартной модели физики частиц. Их существование не доказано экспериментально, но есть серьёзные теоретические основания подозревать это. Также они связаны с проблемой тёмной материи.
 
 Для преобразования аксионов в фотоны гелиоскоп использует мощное магнитное поле. Используется тороидальный сверхпроводящий магнит длиной 20м с восемью катушками и восемью отверстиями диаметром 60 см, расположенными между катушками. Этот магнит будет помещен на движущуюся структуру, очень похожую на обычную телескопическую, чтобы направить магнит на Солнце. В конце отверстий магнита специально сконструированная рентгеновская оптика фокусирует предполагаемые аксионные фотоны в небольшие области (0,2см$^2$) на фокусном расстоянии около 5 метров. Каждое из фокусных пятен будет отображаться с помощью ультранизких фоновых рентгеновских детекторов Micromegas.
 
-**Задача лаборатории** - разработка программного обеспечения и системы медленного контроля.
+**Задача лаборатории** — разработка программного обеспечения и системы медленного контроля.
 
 <img src="/images/projects/physics/iaxo.png" alt="IAXO"/>

src/content/ru/projects/physics/mm.md

@@ -8,8 +8,8 @@ order: 2
 published: true
 language: ru
 ---
-**Расположение:** Испания, Канфранк-Эстасьон(Canfranc-Estación),
-подземная лаборатория в Канфранке(LSC Laboratorio Subterráneo de
+**Расположение:** Испания, Канфранк-Эстасьон (Canfranc-Estación),
+подземная лаборатория в Канфранке (LSC Laboratorio Subterráneo de
 Canfranc)
 
 <img src="/images/projects/physics/map.png" alt="map"/>
@@ -20,10 +20,10 @@ Canfranc)
 **Схема установки:** базовыми детектирующими элементами монитора
 являются сцинтилляционные детекторы мюонов SC16, каждый из которых в
 свою очередь состоит из 16 единичных сцинтилляционных детекторов
-SC1(«пикселей») и внутренней электроники.
+SC1 («пикселей») и внутренней электроники.
 
-В состав системы сбора данных(DAQ) входят блоки обработки сигналов о
-времени(TimeBoard) и координате(HodoscopeBoard) сработавших пикселей;
+В состав системы сбора данных (DAQ) входят блоки обработки сигналов о
+времени (TimeBoard) и координате (HodoscopeBoard) сработавших пикселей;
 блоки низковольтного питания для детекторов; VME units и компьютер для
 финального вывода исходных файлов; Trigger Unit для отбора мюонных
 событий в реальном времени.
@@ -51,7 +51,7 @@ Electronics
 Сцинтилляционные детекторы SC16 сцинтилляциой системы монитора
 сгруппированы в три слоя. Верхний и нижние слои состоят из 9 детекторов
 SC16 с общим количеством сцинтилляторов SC1 в каждом слое, равным 9\*16
-= 144. Средний слой состоит из 4 детекторов SC16 т.е 64 сцинтилляторов
+= 144. Средний слой состоит из 4 детекторов SC16 т.&nbsp;е. 64 сцинтилляторов
 SC1.
 
 Детекторы среднего и верхнего слоев покоятся на деревянной раме. Рама

src/content/ru/projects/physics/numass.md

@@ -11,4 +11,4 @@ language: ru
 
 <img src="/images/projects/physics/spectrometer900.jpg" alt="spectrometer"/>
 
-Установка "Троицк ню-масс" является одним из немногих действующих в России экспериментов мирового уровня в области физики элементарных частиц. Цель эксперимента - поиск масс как активных, так и стерильных нейтрино. Результаты, полученные на установке, в настоящее время являются лучшими в мире.
+Установка &laquo;Троицк ню-масс&raquo; является одним из немногих действующих в России экспериментов мирового уровня в области физики элементарных частиц. Цель эксперимента &mdash; поиск масс как активных, так и стерильных нейтрино. Результаты, полученные на установке, в настоящее время являются лучшими в мире.

src/content/ru/projects/physics/satelite.md

@@ -15,7 +15,7 @@ language: ru
 
 <figure id="sat_detector">
     <img src="/images/projects/physics/satelite/detector.png" alt="detector"/>
-    <figcaption>Рисунок 1. Прототип прибора. 1 — тело детектора, состоящее из сцинтилляционных шайб, 2 — оптоволокно в защитной оболочке, 3 — платы управления напряжением смещения и сбором данных, разработанные в ОИЯИ, 4 — корпус и стойка прототипа (для наземных исследований).</figcaption>
+    <figcaption>Рисунок 1. Прототип прибора. 1 &mdash; тело детектора, состоящее из сцинтилляционных шайб, 2 &mdash; оптоволокно в защитной оболочке, 3 &mdash; платы управления напряжением смещения и сбором данных, разработанные в ОИЯИ, 4 &mdash; корпус и стойка прототипа (для наземных исследований).</figcaption>
 </figure>
 
 

src/content/ru/projects/physics/tgf.md

@@ -9,9 +9,9 @@ published: true
 language: ru
 ---
 
-На сегодня в физике атмосферного грозового разряда существует множество неразгаданных тайн. Ключевая из них - проблема инициализации молнии: несмотря на то, что динамика формирования молнии детально изучена, не известно, как начинается процесс развития молниевого разряда. Для начала формирования молнии необходим электрический пробой внутри грозового облака, однако наблюдаемые в атмосфере электрические поля на целый порядок меньше пробойных полей.
+На сегодня в физике атмосферного грозового разряда существует множество неразгаданных тайн. Ключевая из них — проблема инициализации молнии: несмотря на то, что динамика формирования молнии детально изучена, не известно, как начинается процесс развития молниевого разряда. Для начала формирования молнии необходим электрический пробой внутри грозового облака, однако наблюдаемые в атмосфере электрические поля на целый порядок меньше пробойных полей.
 
-Ещё один необъяснённый феномен атмосферного электричества - гамма-всплески, наблюдаемые с 1994 года космическими гамма-обсерваториями (например, BATSE, [Fermi](#tgf_1)), созданными для наблюдения гамма-излучения астрофизических источников. Загадочное природное гамма-излучение земной атмосферы получило название гамма-вспышек земного проихождения (Terrestrial Gamma-ray Flashes, TGFs). Оно примечательно своей короткой длительностью (порядка сотни микросекунд) и высокой интенсивностью гамма-излучения. Построение непротиворечивой модели TGF является одной из ключевых задач для современных учёных.
+Ещё один необъяснённый феномен атмосферного электричества — гамма-всплески, наблюдаемые с 1994 года космическими гамма-обсерваториями (например, BATSE, [Fermi](#tgf_1)), созданными для наблюдения гамма-излучения астрофизических источников. Загадочное природное гамма-излучение земной атмосферы получило название гамма-вспышек земного происхождения (Terrestrial Gamma-ray Flashes, TGFs). Оно примечательно своей короткой длительностью (порядка сотни микросекунд) и высокой интенсивностью гамма-излучения. Построение непротиворечивой модели TGF является одной из ключевых задач для современных учёных.
 
 <figure id="tgf_1">
     <img src="/images/projects/physics/tgf/Picture1.png" alt="fermi"/>
@@ -23,14 +23,14 @@ language: ru
     <figcaption>Рисунок 2. Terrestrial Gamma-ray Flashes согласно NASA.</figcaption>
 </figure>
 
-Многолетнее наблюдение TGF позволило установить, что, по-видимому, в основе этого природного явления лежит ускорение релятивистских электронов в электрических полях грозовых облаков. Оказывается, в грозовых облаках возможно формирование такого крупномасштабного электрического поля, которое способно ускорять электроны сильнее, чем они тормозятся при взаимодействии с атмосферным воздухом. Это явление было предсказано российским учёным А.В. Гуревичем в 1992 году. Релятивистские электроны, ускоряемые электрическим полем, называются убегающими, а минимальное электрическое поле, при котором убегание электронов возможно, называется критическим. Убегающие электроны, взаимодействуя с молекулами воздуха, выбивают новые электроны, которые также могут стать убегающими. Этот процесс приводит к формированию лавины убегающих электронов ([Рисунок 3](#tgf_3)). Затравочные частицы для таких лавин рождаются вторичными космическими лучами. Лавины убегающих электронов при взаимодействии с воздухом создают тормозное гамма-излучение. Спектральный анализ TGF показал, что именно явление убегания релятивистских электронов в грозовых облаках является наиболее вероятным источником земных гамма-вспышек. Тем не менее, построение модели TGF требует более глубокого изучения физики лавин убегающих электронов.
+Многолетнее наблюдение TGF позволило установить, что, по-видимому, в основе этого природного явления лежит ускорение релятивистских электронов в электрических полях грозовых облаков. Оказывается, в грозовых облаках возможно формирование такого крупномасштабного электрического поля, которое способно ускорять электроны сильнее, чем они тормозятся при взаимодействии с атмосферным воздухом. Это явление было предсказано российским учёным А.В. Гуревичем в 1992 году. Релятивистские электроны, ускоряемые электрическим полем, называются убегающими, а минимальное электрическое поле, при котором убегание электронов возможно, называется критическим. Убегающие электроны, взаимодействуя с молекулами воздуха, выбивают новые электроны, которые также могут стать убегающими. Этот процесс приводит к формированию лавины убегающих электронов ([рис. 3](#tgf_3)). Затравочные частицы для таких лавин рождаются вторичными космическими лучами. Лавины убегающих электронов при взаимодействии с воздухом создают тормозное гамма-излучение. Спектральный анализ TGF показал, что именно явление убегания релятивистских электронов в грозовых облаках является наиболее вероятным источником земных гамма-вспышек. Тем не менее построение модели TGF требует более глубокого изучения физики лавин убегающих электронов.
 
 <figure id="tgf_3">
     <img src="/images/projects/physics/tgf/Picture3.png" alt="runway"/>
-    <figcaption>Рисунок 3. Моделирование лавин убегающих электронов на Geant4. Красные треки частиц - электроны, зелёные - гамма-излучение, синие - позитроны.</figcaption>
+    <figcaption>Рисунок 3. Моделирование лавин убегающих электронов на Geant4. Красные треки частиц &mdash; электроны, зелёные &mdash; гамма-излучение, синие &mdash; позитроны.</figcaption>
 </figure>
 
-Гамма-излучение грозовых облаков наблюдается не только из космоса. Существует множество наземных обсерваторий, изучающих это природное явление. Одна из них - [станция Арагатц](#tgf_4) на одноимённой горе в Армении. Исследования на станции проводятся Отделом космических лучей (Cosmic Ray Division) Ереванского Физического института, под руководством А. Чилингаряна. Высокогорное расположение экспериментального комплекса удобно для исследования грозовых облаков, так как они проходят на высоте в сто и менее метров над экспериментальными установками. Важной для грозовой физики особенностью этого экспериментального комплекса является его расположение всего в ста метрах от высоты грозовых облаков. Это позволяет получать важные экспериментальные данные по атмосферному гамма-излучению. Явление, наблюдаемое на горе Арагатц, получило название [Thunderstorm Gamma Enhancement](#tgf_5) (TGE). Его длительность, по сравнению с TGF, большая, порядка 30 минут. Анализ данных по наблюдению TGE показал, что он, в основном, состоит из гамма-изучения распада дочерних ядер радона, поднимающихся вместе с аэрозолями за счёт электрического поля между поверхностью земли и грозой. Это мягкая компонента TGE, энергия гамма квантов мягкой компоненты не превышает 3 МэВ. Однако периодически в TGE возникают мощные потоки жёсткой компоненты гамма-излучения, энергия которого достигает 100 МэВ. Длительность таких вспышек составляет порядка 100 милисекунд, как правило, они прерываются разрядом молнии. Надёжно установлено, что источником жёсткой компоненты TGE являются лавины убегающих электронов, ускоряемых грозовыми электрическими полями.
+Гамма-излучение грозовых облаков наблюдается не только из космоса. Существует множество наземных обсерваторий, изучающих это природное явление. Одна из них &mdash; [станция Арагатц](#tgf_4) на одноимённой горе в Армении. Исследования на станции проводятся Отделом космических лучей (Cosmic Ray Division) Ереванского Физического института, под руководством А. Чилингаряна. Высокогорное расположение экспериментального комплекса удобно для исследования грозовых облаков, так как они проходят на высоте в сто и менее метров над экспериментальными установками. Важной для грозовой физики особенностью этого экспериментального комплекса является его расположение всего в ста метрах от высоты грозовых облаков. Это позволяет получать важные экспериментальные данные по атмосферному гамма-излучению. Явление, наблюдаемое на горе Арагатц, получило название [Thunderstorm Gamma Enhancement](#tgf_5) (TGE). Его длительность по сравнению с TGF большая &mdash; порядка 30 минут. Анализ данных по наблюдению TGE показал, что он, в основном, состоит из гамма-излучения распада дочерних ядер радона, поднимающихся вместе с аэрозолями за счёт электрического поля между поверхностью земли и грозой. Это мягкая компонента TGE, энергия гамма квантов мягкой компоненты не превышает 3 МэВ. Однако периодически в TGE возникают мощные потоки жёсткой компоненты гамма-излучения, энергия которого достигает 100 МэВ. Длительность таких вспышек составляет порядка 100 миллисекунд, как правило, они прерываются разрядом молнии. Надёжно установлено, что источником жёсткой компоненты TGE являются лавины убегающих электронов, ускоряемых грозовыми электрическими полями.
 
 <figure id="tgf_4">
     <img src="/images/projects/physics/tgf/Picture4.png" alt="aragats"/>
@@ -42,7 +42,7 @@ language: ru
     <figcaption>Рисунок 5. High Energy Atmospheric Physics согласно Cosmic Ray Division. В основе гамма-излучения, наблюдаемого во время грозы, лежит ускорение релятивистских электронов в грозовых облаках (жёсткая компонента), а также радиоактивный распад дочерних ядер радона (мягкая компонента).</figcaption>
 </figure>
 
-Изучение динамики лавин убегающих электронов не ограничивается исследованием их гамма-излучения. Потоки релятивистских электронов также вызывают повышеный уровень ионизации внутри грозового облака. Повышенная ионизация может оказать значительный вклад в процессы формирования стримеров и лидеров, лежащие в основе инициации молнии. Кроме того, грозовые облака являются источником УКВ излучения. Для регистрации ультракоротких волн станция Арагатц оснащена [интерферометром](#tgf_6). Предполагается, что релятивистские частицы также способны вызвать процессы, приводящие к УКВ излучению. Изучение плазменных процессов, связанных с ионизацией убегающих электронов, в совокупности с анализом данных УКВ интерферометров позволит пролить свет на неизведанные явления атмосферной физики.
+Изучение динамики лавин убегающих электронов не ограничивается исследованием их гамма-излучения. Потоки релятивистских электронов также вызывают повышенный уровень ионизации внутри грозового облака. Повышенная ионизация может оказать значительный вклад в процессы формирования стримеров и лидеров, лежащие в основе инициации молнии. Кроме того, грозовые облака являются источником УКВ излучения. Для регистрации ультракоротких волн станция Арагатц оснащена [интерферометром](#tgf_6). Предполагается, что релятивистские частицы также способны вызвать процессы, приводящие к УКВ излучению. Изучение плазменных процессов, связанных с ионизацией убегающих электронов, в совокупности с анализом данных УКВ интерферометров позволит пролить свет на неизведанные явления атмосферной физики.
 
 <figure id="tgf_6">
     <img src="/images/projects/physics/tgf/Picture6.png" alt="uhf"/>

src/content/ru/projects/software/dataforge.md

@@ -9,4 +9,4 @@ published: true
 language: ru
 ---
 
-[DataForge](/dataforge) - это современная платформа для сбора и анализа данных, созданная для автоматизации обработки данных в физических экспериментах и не только.
+[DataForge](/dataforge) — это современная платформа для сбора и анализа данных, созданная для автоматизации обработки данных в физических экспериментах и не только.

src/content/ru/projects/software/kmath.md

@@ -2,14 +2,14 @@
 content_type: project
 project_type: software
 id: kmath
-shortTitle: Kmath
-title: "Экспериментальная математическая библиотека на kotlin"
+shortTitle: KMath
+title: "Экспериментальная математическая библиотека на Kotlin"
 order: 2
 published: true
 language: ru
 ---
 
-Экспериментальная библиотека для математических операций на kotlin, построенная по принципу контекстно-ориентированного
-программирвоания с учетом математических абстракций.
+Экспериментальная библиотека для математических операций на Kotlin, построенная по принципу контекстно-ориентированного
+программирования с учетом математических абстракций.
 
-[Репозиторий с кодом и документация](https://github.com/altavir/kmath)
+[Репозиторий с кодом и документация](https://github.com/altavir/kmath).

src/content/ru/projects/software/muon-sim.md

@@ -11,4 +11,4 @@ language: ru
 
 Моделирование и графическая визуализация регистрации мюонов в эксперименте Muon Monitor написанные на языке Kotlin.
 
-[Репозиторий с кодом и инструкции по запуску](https://bitbucket.org/mipt-npm/muon-sim)
+[Репозиторий с кодом и инструкции по запуску](https://bitbucket.org/mipt-npm/muon-sim).

src/content/ru/projects/software/plotly.md

@@ -3,12 +3,12 @@ content_type: project
 project_type: software
 id: plotly
 shortTitle: Plotly.kt
-title: Plotly.kt для Kotlin-multiplatform
+title: Plotly.kt для Kotlin Multiplatform
 order: 5
 published: true
 language: ru
 ------------
 
-[Plotly.kt](https://github.com/mipt-npm/plotly.kt) построена на основе популярной веб-библиотеки [Plotly](https://plotly.com/javascript/). Она позволяет осуществлять доступ к почти всем фунциям этой библиотеки из Kotlin-mulitplatform (Kotlin-JVM и Kotlin-JS). Также в есть экспериментальная интеграция с kotlin jupyter kernel и другие способы отрисовки графиков.
+[Plotly.kt](https://github.com/mipt-npm/plotly.kt) построена на основе популярной веб-библиотеки [Plotly](https://plotly.com/javascript/). Она позволяет осуществлять доступ к почти всем функциям этой библиотеки из Kotlin Multiplatform (Kotlin/JVM и Kotlin/JS). Также есть экспериментальная интеграция с Kotlin kernel для IPython/Jupyter и другие способы отрисовки графиков.
 
-Более подробное описание доступно в [репозитории проекта](https://github.com/mipt-npm/plotly.kt) а также [на специальной странице с примерами](/files/plotly.html), подготовленной стажеркой JBR Екатериной Самородовой.
+Более подробное описание — в [репозитории проекта](https://github.com/mipt-npm/plotly.kt), а также [на специальной странице с примерами](/files/plotly.html), подготовленной стажеркой JBR Екатериной Самородовой.

src/content/ru/projects/software/prog-seminar.md

@@ -10,17 +10,17 @@ language: ru
 ---
 
 Не секрет, что проведение и анализ данных современного физического эксперимента практически на каждом этапе связаны
-с работой накомпьютерах, с разработкой и использованию различного программного обеспечения. В такой ситуации, подходы,
+с работой на компьютерах, с разработкой и использованию различного программного обеспечения. В такой ситуации подходы,
 используемые при разработке программ и качество этих программ становятся весьма существенными. 
 
 Лаборатория методов ядерно-физических экспериментов МФТИ совместно с ОИЯИ организует при поддержке JetBrains Research
-регулярный семинар, посвещенный разработке, поддержке и использованию программного обеспечения в экспериментальной физики.
+регулярный семинар, посвященный разработке, поддержке и использованию программного обеспечения в экспериментальной физике.
 
 Тематика семинара:
 
 * Проблемы программного обеспечения в физических экспериментах и пути их решений.
 
-* Применение современных IT методов в научном программном обеспечении.
+* Применение современных методов IT в научном программном обеспечении.
 
 * Обзоры конкретных научных пакетов.
 
@@ -28,8 +28,8 @@ language: ru
 
 Участие в семинаре свободное. Будет проводится видео-трансляция (TBD). 
 
-Заявки на участие с докладом а также вопросы можно присылать на почту npm@mipt.ru.
+Заявки на участие с докладом, а также вопросы можно присылать на почту [npm@mipt.ru](mailto:npm@mipt.ru).
 
-Обсудить отдельные вопросы, связанные с семинаром можно в [телеграм канале лаборатории](https://t.me/mipt_npm).
+Обсудить отдельные вопросы, связанные с семинаром можно в [телеграм-канале лаборатории](https://t.me/mipt_npm).
 
 Актуальная информация о семинаре доступна [здесь](http://npm.mipt.ru/confluence/pages/viewpage.action?pageId=33128452).

src/content/ru/projects/software/reactor.md

@@ -11,4 +11,4 @@ language: ru
 
 Макро-симуляция для реакторной модели в физике электронных лавин в атмосфере на языке Kotlin.
 
-[Репозиторий с кодом](https://bitbucket.org/mipt-npm/skysim)
+[Репозиторий с кодом](https://bitbucket.org/mipt-npm/skysim).

src/intl/ru.json

@@ -34,7 +34,7 @@
   },
   "about": {
     "title": "Лаборатория методики ядерно-физического эксперимента",
-    "descr": "Группа была создана в 2015 году на базе кафедры общей физики МФТИ, нескольких лабораторий ИЯИ РАН и при поддержке лаборатории физики высоких энергий МФТИ. Цель создания - разработка методов для проведения и анализа данных экспериментов в области физики частиц и ядерной физики. Помимо этого участники группы занимаются внедрением современных информационных технологий в экспериментальную физику и образование.",
+    "descr": "Группа была создана в 2015 году на базе кафедры общей физики МФТИ, нескольких лабораторий ИЯИ РАН и при поддержке лаборатории физики высоких энергий МФТИ. Цель создания — разработка методов для проведения и анализа данных экспериментов в области физики частиц и ядерной физики. Помимо этого участники группы занимаются внедрением современных информационных технологий в экспериментальную физику и образование.",
     "pubs": {
       "title": "Публикации",
       "available1": "Публикации группы доступны на ",
@@ -49,7 +49,7 @@
   "partners": {
     "mipt": {
       "title_fund": "Кафедра общей физики МФТИ",
-      "description_fund": "Кафедра общей физики является основной точкой соприкосновения для ученых и преподавателей с одной стороны и студентов с другой стороны. Тесное сотрудничество с кафдерой является залогом постоянного притока молодых сотрудников, а также постоянного самосовершенствования членов группы, работающих со студентами.",
+      "description_fund": "Кафедра общей физики является основной точкой соприкосновения для ученых и преподавателей с одной стороны и студентов с другой стороны. Тесное сотрудничество с кафедрой является залогом постоянного притока молодых сотрудников, а также постоянного самосовершенствования членов группы, работающих со студентами.",
       "title_energy": "Лаборатория физики высоких энергий МФТИ",
       "description_energy": "Тесное сотрудничество с лабораторией физики высоких энергий позволяет осуществлять прямой контакт между образованием и научным сообществом, не выходя за рамки МФТИ."
     },
@@ -61,7 +61,7 @@
     },
     "ras": {
       "title_exp": "Отдел экспериментальной физики ИЯИ РАН",
-      "description_exp": "Ведется очень плотное сотруднничество с ОЭФ ИЯИ РАН в рамках коллабораций Troitsk nu-mass и KATRIN, а также в плане подготовки квалифицированных кадров для работы на эксперименте NICA и в других ускорительных экспериментах. В рамках сотрудничества реализуются как научные так и образовательные задачи.",
+      "description_exp": "Ведется очень плотное сотрудничество с ОЭФ ИЯИ РАН в рамках коллабораций Troitsk nu-mass и KATRIN, а также в плане подготовки квалифицированных кадров для работы на эксперименте NICA и в других ускорительных экспериментах. В рамках сотрудничества реализуются как научные так и образовательные задачи.",
       "title_beam": "Лаборатория пучка ИЯИ РАН",
       "description_beam": "Лаборатория пучка линейного ускорителя ИЯИ РАН отвечает за проводку и диагностику пучка ускорителя, а также ведет разработки систем диагностики пучка, используемых по всему миру. Группа ведет несколько совместных образовательных проектов с этой лабораторией.",
       "title_education": "Научно-образовательный центр ИЯИ РАН",
@@ -78,14 +78,14 @@
   "education": {
     "bc_title": "Образование",
     "title": "Образование",
-    "description": "Образовательные проекты в побласти ядерной физики и методов проведения и анализа результатов физического эксперимента являются одним из ключевых направлений деятельности группы.",
+    "description": "Образовательные проекты в области ядерной физики и методов проведения и анализа результатов физического эксперимента являются одним из ключевых направлений деятельности группы.",
     "course1": "Подробная информация доступна на ",
     "course2": "странице курса"
   },
   "math": {
     "bc_title": "Математика",
     "title": "Математические методы",
-    "description": "Математическое моделирование физических процессов и математические методы анализа данных являются неотъемлимой частью современной экспериментальной физики. Постоянно возникает потребность как в совершенствовании существующих методов, так и в разработке принципиально новых подходов."
+    "description": "Математическое моделирование физических процессов и математические методы анализа данных являются неотъемлемой частью современной экспериментальной физики. Постоянно возникает потребность как в совершенствовании существующих методов, так и в разработке принципиально новых подходов."
   },
   "software": {
     "bc_title": "Программное обеспечение",